Cтраница 2
Однако, как было указано Петчеком [409], модель Паркера-Свита не вполне удовлетворительна по следующим причинам. Во-первых, в ней не учитывается тот факт, что скачок или область резкого градиента магнитного поля могут распространяться в плазме не только в результате диффузии, но и в виде магнитогидродинамической волны. Кроме того, предположение о постоянной толщине переходного слоя также является, как мы увидим ниже, необоснованным. В связи с этом Петчеком [409] была предложена модель движения несжимаемой и высокопроводящей жидкости, представленная на рис. 4.30. Как видно из него, в этой модели переходный слой ограничен двумя волновыми фронтами, на которых имеет место резкое изменение направления и интенсивности магнитного поля. Поскольку в несжимаемой среде скорость звука cs оо, искомая волна должна распространяться со скоростью, меньшей cS9 в то же время обеспечивая скачок интенсивности магнитного поля на своем фронте. Единственным типом МГД-волн, удовлетворяющим этом условиям, является замедленная магнито-звуковая волна, в случае конечной амплитуды возмущения переходящая в замедленную ударную волну. [16]
Следующим шагом должно быть приложение теории к наблюдаемым магнитным полям разнообразных астрономических объектов. Построенная нами теория является кинематической в том смысле, что движение жидкости задается и по нему находится вид магнитного поля. Поэтому мы выбираем правдоподобный вид движения жидкости, основываясь на простых качественных динамических рассуждениях и наблюдательных данных о движениях на поверхности объекта. Количественная теория динамики движений жидкости в конвективных вращающихся сферических телах привлекла в последние годы много внимания и сейчас находится в состоянии быстрого развития. Несмотря на это, крайняя сложность динамических задач до сих пор не позволяет создать теорию, законченную настолько, чтобы найти единственную модель движений жидкости и соответствующее ей магнитное поле. [17]