Cтраница 2
Для примера разрезания с использованием разработанного алгоритма взята схема регистра сдвига с переменной задержкой, используемого в цифровых интеграторах параллельного действия, рис. 2.18. Регистр выполнен на типовых модулях. При компоновке использовалась точечная модель схемы, представленная на рис. 2.19. При переходе от схемы к графу учитывались особенности микромодульных схем, описанные в первой главе. [16]
Теория графов, развитая в трудах А. А. Зыкова [68], О. Кенига [192] и многих других как абстрактная математическая наука, оперирует с точечными моделями объектов, имеет дело со свойствами самих графов независимо от того, какова природа объектов, отображающих тот или иной граф. Применение аппарата теории графов к проектированию топологии модульных схем цифровых вычислительных машин ( автоматов) приводит нас к введению лишь некоторых определений, правил и теорем из общей теории графов, которые будут представлять интерес в дальнейшем изложении. [17]
Тем самым, для этих классов алгоритмы с решающими функциями (4.57) являются АРИ-алгоритмами. Вопрос о выборе значения параметра q будет решен далее после исследования АРИ-алгоритма для g - точечной модели. [18]
Модель е-загрязнения и е-нормальную модель целесообразно использовать в тех случаях, когда возможные ПРВ шума не очень сильно отличаются от известной ПРВ. Ситуации со значительной априорной неопределенностью ПРВ шума более адекватны модель распределений с конечной дисперсией и - точечная модель, так как эти модели могут быть расширены до класса практически произвольных ПРВ за счет введения априорно неопределенного параметра масштаба. [19]
Сформулированы условия, обеспечивающие синтез АРИ-алгорит-мов. Данные условия выполняются для большинства известных моделей непараметрической априорной неопределенности, включая модель с конечной дисперсией и - точечную модель. [20]
При решении нестационарных задач реакторной физики в большинстве случаев можно исходить из того, что пространственное распределение нейтронов практически не меняется со временем и, следовательно, временную зависимость мощности можно находить для реактора в целом ( точечная модель Я. [21]
Ионы, которые были исследованы методом парамагнитного резонанса, перечислены в табл. 7.2, где указаны конфигурация и основное состояние свободного иона. В этой / таблице и всюду в этой главе ( за исключением § 17) мы предполагаем, что парамагнитный ион окружен шестью отрицательно заряженными ионами лигандов и что октаэдрический ( кубический) потенциал кристалла имеет такой же знак, как и для решетки отрицательных ионов, при вычислении его в рамках точечной модели. [22]
Они учли, что при делокализации электронов лигандов надо провести ортогонализацию волновых функций центрального иона к волновым функциям лигандов электронов, что существенно исправляет результаты. Филипс [230] показал, что влияние орто-гонализации равносильно появлению дополнительного члена отталкивания от лигандов, а учет делокализации электронов ( отказ от точечности поля) лигандов эквивалентен некоторому дополнительному притяжению. При этом дополнительные члены отталкивания и притяжения приближенно компенсируются и точечная модель кристаллического поля оказывается хорошим приближением. [23]
Они нашли, что при учете делокализации электронов лигандов надо провести ортогонализацию волновых функций центрального иона к волновым функциям лигандных электронов, так как это существенно исправляет результаты. Филипс [129] показал, что влияние ортогонализации равносильно появлению дополнительного члена отталкивания от лигандов, а учет делокализации электронов ( отказ от точечности поля) лигандов эквивалентен некоторому дополнительному притяжению. При этом дополнительные члены отталкивания и притяжения приближенно компенсируются, так что в этих условиях точечная модель кристаллического поля оказывается хорошим приближением. [24]
Эта особенность топологии согласуется с фундаментальной структурой квантовой механики, в которой квантовомеханические частицы, электроны, ядра и молекулы представляются волновыми пакетами и вероятностными распределениями. Такие вероятностные распределения могут описываться топологическими открытыми множествами, а не классической по сути геометрией ядер, представляемых точками в R. Как отмечалось ранее [ 4а, 46 ], топология ( резиновая геометрия) связывает понятие химической структуры с полным открытым множеством пространства R, позволяя тем самым преодолеть несовместимость точечных моделей геометрии ядер со строгостью квантовой механики. В топологической модели положения ядра заменяются ядерным распределением, точно так же как электронное положение в молекуле заменяется электронным распределением. [25]
Если ареал ограничен, качественная картина изменения численности популяций сохраняется. Однако если ареал не ограничен, то возможно возникновение решений типа волн. Важным свойством пространственного поведения системы хищник-жертва является возникновение пространственных неоднородностей плотности распределения особей - так называемых диссипативных структур. Таким образом, если в точечных моделях наблюдаются автоколебательные режимы, то в пространственно распределенных системах имеют место диссипативные структуры. [26]
Во многих случаях такие модели создаются сканированием или оцифровкой существующих изолиний. Целью является извлечение формы поверхности из имеющихся линий, которые ее представляют. После ввода эти данные представляются либо как линейные объекты, либо как полигоны с определенной высотой в качестве атрибута. Поскольку на такой модели данных неудобно определять уклон, экспозицию или создавать отмывку рельефа, обычно ее преобразуют в точечную модель. [27]
Согласно Лоренцу, электрон создает вокруг себя некоторое поле; в сущности, это поле Кулона с поправками, обусловленными движением электрона. Поле электрона обладает инерцией, которую следует добавить к массе электрона, так что физическая масса электрона должна частично состоять из массы, связанной с массой куло-новского поля вокруг него. Возможно, что и вся масса электрона возникла таким образом. И в этом случае мы должны отойти от точечной модели электрона, потому что масса, связанная с кулонов-ским полем, в этой модели была бы бесконечно велика. [28]
Трудность возникает также в том случае, когда у нас есть несколько частиц, взаимодействующих друг с другом. Единственная теория, которую мы можем сформулировать в настоящее время, является нелокальной, и ее, конечно, нельзя считать удовлетворительной. Понятия, используемые физиками в настоящее время, не совсем адекватны. Трудность становится совершенно очевидной, если учесть, например, взаимодействие между электронами и электромагнитным полем. Если предположить, что это взаимодействие отвечает точечной модели электрона, то уравнения приводят к бесконечностям. Конечно, с бесконечностями нельзя мириться. Их надо как-то удалить, и наиболее естественный путь состоит в том, чтобы считать электрон не точечной частицей, а положить, что его заряд распределен в некоторой области пространства. [29]