Макроскопическая модель

Cтраница 3

Сравнение атомных смещений ( uz и электростатических потенциалов, связанных. [31]

Мы видим, что модель Хуана Джу является наилучшей аппроксимацией микроскопической модели, за ней следует диэлектрическая континуальная модель. Рудин и Рейнеке [9.62] провели в рамках трех указанных макроскопических моделей вычисления полной вероятности рассеяния электронов на LO фононах в квантовых ямах GaAs / AlAs в зависимости от ширины ямы. Их результаты приведены на рис. 9.32. Хотя и существуют различия в вероятностях рассеяния, вычисленных с помощью этих моделей, однако различия между моделью Хуана Джу и диэлектрической континуальной моделью исчезают в случае ям с малой шириной. Для таких ям основной вклад в вероятность рассеяния вносят интерфейсные моды, а они в этих двух моделях почти идентичны. [32]

Это неизбежно привело к созданию умозрительных упрощенных в основном макроскопических моделей и их количественному описанию и преимущественной направленности исследований на получение всевозможных эмпирических закономерностей. [33]

Оно согласуется с данным в § 1 качественным определением ж позволяет ставить в соответствие понятию среднего свободного пробега определенное число. Кроме того, оно позволяет легко сравнивать результаты, соответствующие различным макроскопическим моделям, ибо дано через макроскопически измеримые величины и, следовательно, не зависит от предположений о межмолекулярных взаимодействиях. [34]

Так, в предположении, что аморфный сплав Fe82PIS является макроскопической моделью границ зерен, обогащенных фосфором, в кристаллическом сплаве Fe - Р, была проверена и подтверждена [217] гипотеза о влиянии зернограничной сегрегации фосфора ( обусловленной, например, развитием отпускной хрупкости) на накопление атомарного водорода в местах выхода границ зерен на поверхность сплава, находящегося в водородсодержащей среде. По-видимому, этот метод может быть успешно применен и для решения других задач, связанных с исследованием свойств обогащенных границ зерен. [35]

Затем обсудим вопрос о механизме радиационного повреждения а-урана осколками деления, микро - и макроскопических моделей, предложенных для описания радиационного роста урана и циркония. Поскольку радиационному росту циркония и его сплавов посвящен специальный раздел в недавно опубликованном обзоре Фидлериса [ 21, в данной главе этот вопрос отдельно не рассматривается, за исключением тех моментов, когда возникает необходимость подчеркнуть общие закономерности явления радиационного роста анизотропных металлов. [36]

Легко проверить, что формулы (3.17) справедливы и здесь. Таким образом, первые два члена ( п 1) разложения Чепмена - Энскога дают макроскопическую модель типа Навье - Стокса с коэффициентами переноса, зависящими только от температуры и молекулярных констант. [37]

Иными словами, мы нашли соотношения ( в виде разложений в ряды) между тензором напряжений и вектором теплового потока, с одной стороны, и основными макроскопическими неизвестными ( плотность, скорость и температура либо внутренняя энергия) - с другой. Это означает, что данный метод позволил замкнуть ( по крайней мере формально) систему уравнений сохранения и построить макроскопическую модель, базирующуюся на понятиях плотности, скорости и температуры, из микроскопического описания, основанного на функции распределения. [38]

Таким образом, мы нашли связь ( в виде разложений в ряды) между тензором напряжений и вектором теплового потока, с одной стороны, и основными макроскопическими неизвестными ( плотностью, скоростью, температурой или внутренней энергией) - с другой. Отсюда следует, что данный метод позволяет ( по крайней мере формально) замкнуть систему уравнений сохранения и построить макроскопическую модель, основанную па понятиях плотности, скорости и температуры, по микроскопическому описанию, основанному па функции распределения. [39]

Граничное условие на поверхности для плотности ( или, что то же самое, для давления) может быть задано, как отмечалось выше, различными способами. Анализ, проведенный в работе ( Скоров и др., 1999), выявил недостатки, внутренне присущие всем макроскопическим моделям, и показал, что в этих рамках нельзя аккуратно сформулировать согласованное граничное условие. Выражения, основанные на балансе потока массы, являются только приблизительными, причем величину возможной погрешности нельзя оценить заранее. С практической точки зрения кажется предпочтительной формула, явно задающая давление на поверхности как функцию температуры и включающая коэффициент, характеризующий обратный поток импульса, обусловленный реконденсацией молекул на поверхности. [40]

Заряд Де - это своего рода обобщенная координата, поскольку каждому его значению отвечает определенная конфигурация диполей. Он введен потому, что с его помощью путем описанного выше мысленного процесса заряжения - разряда легко подсчитать в рамках макроскопической модели минимальную работу образования неравновесной поляризации медленной подсистемы. [41]

Разработана теория масштабных переходов в неоднородных средах, базирующаяся на сочетании методов математической теории осреднения операторов с быстроосциллирующими свойствами, асимптотических методов и теории фильтрации. Удалось показать, что изменение степени неоднородности среды приводит к скачкообразным качественным изменениям в протекающих процессах; качественно меняются и их макроскопические модели. Подобные скачкообразные изменения происходят на границах областей скейлинговой инвариантности. [42]

Можно предполагать, что формулой такого же вида определяется в случае низких ядерных температур и энергия возбуждения ядра. Следует, однако, иметь в виду, что ни один из указанных выше примеров не может быть целиком использован в качестве макроскопической модели сильно возбужденного ядра, так как в этих примерах полностью не воспроизводятся условия, которые в действительности осуществляются в ядре. [43]

Рассчитанные значения ka, Ар и йу для некоторых пар соль - неэлектролит. [44]

Таким образом, член, учитывающий образование полости в жидкости, приводит к эффекту высаливания, что соответствует выводам, полученным с позиций макроскопической модели. Ар обычно величина отрицательная и в теории Лон-га - Макдевита не учитывается, хотя и не является малой. Аа и А6 возрастают с увеличением размеров молекул неэлектролита. Всали-вание ( учитывается в основном величиной Ар) обусловлено непосредственными взаимодействиями ионов с молекулами неэлектролита, которые усиливаются при увеличении размеров иона и поляризуемости. Это приводит для больших неорганических катионов к аномально сильной зависимости от природы катиона. [45]

Страницы: 1 2 3 4