Cтраница 2
В § 9.2 изложены описанные в литературе методы расчета ряда моделей газовых пористых электродов. Проведен последовательный расчет регулярных моделей, основанный на результатах гл. Сопоставление различных механизмов генерации тока показало, что область протяженной пленки на поверхности газовых пор в регулярной модели дает основной вклад в электрохимическую активность электрода. При этом необходимо учитывать роль мелкопористых слоев, так как они но только шунтируют омическое сопротивление, но и увеличивают эффективную поверхность реакции. В случае коротких пленок основную роль начинает играть диффузия вглубь жидких пор, по в модели параллельных капилляров полный ток чрезвычайно мал. [16]
В основу расчета упругих характеристик для всех исследованных материалов положен принцип суммирования повторяющихся элементарных слоев, содержащих волокна двух направлений. Для расчета упругих характеристик элементарного слоя использованы два подхода [1-4, 49], которые при расчете модулей Юнга в направлении армирования и коэффициентов Пуассона в плоскости слоя дают идентичные результаты. При этом, как и в работах [1, 49], для модулей сдвига используются формулы [10, 86], полученные на основе регулярных моделей однонаправленного материала. Модуль упругости в направлении армирования EI малочувствителен к способу расчета: все методы дают близкие результаты. Кроме того, расчетные зависимости для указанных констант весьма просты и удобны для практических вычислений. [17]
В основу расчета упругих характеристик для всех исследованных материалов положен принцип суммирования повторяющихся элементарных слоев, содержащих волокна двух направлений. Для расчета упругих характеристик элементарного слоя использованы два подхода [1-4, 49], которые при расчете модулей Юнга в направлении армирования и коэффициентов Пуассона в плоскости слоя дают идентичные результаты. При этом, как и в работах [1, 49], для модулей сдвига используются формулы [10, 86], полученные на основе регулярных моделей однонаправленного материала. Модуль упругости в направлении армирования EI малочувствителен к способу расчета: все методы дают близкие результаты. Кроме того, расчетные зависимости для указанных констант весьма просты и удобны для практических вычислений. [18]
Основной недостаток формулы (6.17) заключается в том, что она выведена для регулярной модели, тогда как реальная пористая среда является неупорядоченной. Следует подчеркнуть, что для нахождения проницаемости необходимы сведения о микроскопических свойствах потока. Регулярные модели, применявшиеся для нахождения проницаемости, основывались на точных решениях уравнения Навье - Стокса, которые удавалось получить для отдельной структурной единицы модели, например для цилиндрического капилляра постоянного радиуса. В действительности норовое пространство является неупорядоченным, пересеченным, и радиус пор изменяется от точки к точке. Поэтому движение жидкости в пористой среде даже при низких числах Рейнольдса имеет много общего с турбулентным течением. Флуктуации скорости в пористой среде аналогичны пульсационной скорости турбулентного потока. Следует отметить, что отыскание распределения пульсационной скорости весьма существенно в связи с диффузионными задачами. [19]