Осесимметричная модель

Cтраница 1

Осесимметричная модель, отделяющаяся от своей оболочки. [1]

Задача плазменной томографии. Восстановление модельных функций, обратным преобразованием Радона, путем использования сглаживающих сплайнов.. а М 6, п 21. б М. 12, п - 47. [2]

Восстановление осесимметричной модели с резкими градиентами характеризует возможные искажения - артефакты, вносимые в решение самим алгоритмом реконструкции. [3]

Для построения двумерной осесимметричной модели диска, помимо уравнений для температуры внутри диска, уравнений для поверхностной плотности и вязкости ( 11) и ( 1) и уравнения ( 14), определяющего уровень фотосферы, необходимы еще уравнение гидростатического равновесия в направлении z, уравнение состояния водородно-гелиевой смеси и уравнение, связывающее объемную и поверхностную плотности. Систему замыкает уравнение FI / ( L, R, zs, dzsjdr показывающее зависимость падающего потока излучения не только от светимости и радиуса звезды, но и от высоты и кривизны фотосферы, причем ни zs ( r), ни dzs / dr не известны априори, они зависят от внутренней структуры диска и его нагрева, и поэтому задачу нужно решать самосогласованно. [4]

В работе представлена нестационарная трехмерная осесимметричная модель, позволяющая рассчитывать температурное поле в достаточно толстом образце биоткани при облучении ее мощным излучением лазера с длиной волны, обеспечивающей объемное тепловыделение. [5]

Наиболее просто деформации изгиба и сдвига фланцев можно учесть, если использовать осесимметричную модель фланцев в виде круглых пластинок. [6]

После усреднения модели нелинейного расширения по азимутальной координате в формуле ( 241) фигурирует лишь расстояние г от оси дислокации, что в геометрическом отношении эквивалентно осесимметричной модели ( гл. [7]

После усреднения модели нелинейного расширения по азимутальной координате в формуле ( 254) фигурирует лишь расстояние г от оси дислокации, что в геометрическом отношении эквивалентно осесимметричной модели ( гл. [8]

Расчетный эскиз цилиндрической индукционной системы. [9]

Более точно сосредоточенные ( г, х, cos ф, КПД) и распределенные ( Н, J, р) параметры можно рассчитать с помощью двухмерных плоскопараллельных или осесимметричных моделей, учитывающих конечную длину индуктора и загрузки. Большинство двухмерных задач относится к сопряженным, требующим совместного решения уравнений для проводящих и непроводящих областей. Построение двухмерных моделей может быть основано на аналитических и численных методах. Для успешной их реализации необходимо применение ЭВМ. [10]

Настоящее исследование, проведенное на трех установках с дуговым нагревом, было предпринято для определения влияния абляции тефлона на конвективный перенос тепла в высокотемпературном ламинарном пограничном слое при различных концентрациях атомов, молекул и ионов азота. Это достигается измерением конвективных тепловых потоков к неаблирующему калориметру и тепловых потоков в критической области аблирующей затупленной осесимметричной модели, а также соответствующим анализом баланса энергии. [11]

Как уже указывалось выше, при исследовании возмущающего действия неосесим-метричного газозаборника на вращающийся газ необходимо учитывать трехмерность течения и наличие ударных волн. В описанной осесимметричной модели газозаборника их влияние на газ учитывается интегрально. Его величина зависит от режима течения, сорта газа и геометрических параметров газозаборника. [12]

Пульсирующие течения недостаточно поняты. Существует несколько теорий этого явления, основанных на наблюдениях и анализе. Так как большая часть экспериментальных исследований выполнена на осесимметричных моделях, пульсирующее течение будет рассмотрено подробнее в разделе об осесимметрич - ЕЫХ потоках. В этом разделе будет дана краткая характеристика пульсирующего течения. [13]

Такие модели звезд со слабым дипольным полем и медленным твердотельным вращением впервые независимо рассмотрели Дэвис и Райт. Позднее Монаган и Робсон пришли к такому же выводу для осесимметричных моделей с сильными дипольными полями, а Монаган и Мосс - для аналогичных моделей с мультипольными полями. Если исходить только из этого результата, то можно было бы предсказать, что те из магнитных звезд данного спектрального класса верхней части главной последовательности, которые вращаются медленнее, должны иметь более сильные поля на поверхности. Хотя неясно, можно ли применять это утверждение к сильно намагниченным звездам, не обладающим осевой симметрией ( о его применимости свидетельствуют и наблюдения, очень многие, но не все), такой результат позволял бы по-другому объяснить наблюдаемые свойства звезд класса Ар и нормальных звезд класса А. Как отмечалось в разд. Так или иначе, результат Дэвиса - Райта носит лишь умозрительный характер, поскольку рассматриваемые ими поля чисто полоидальны, а значит, динамически неустойчивы ( см. разд. Поэтому Мосс построил также модели, соответствующие твердотельно вращающимся звездам верхней части главной последовательности, которые содержат смешанные полоидально-тороидальные поля. Оказалось, что полоидальные и тороидальные потоки равновесных моделей сравнимы, и потому разумно считать, что некоторые из них стабилизированы относительно локальных неустойчивостей, свойственных чисто полоидальным полям. Поскольку предполагается, что поля симметричны относительно оси вращения, подробное сравнение с данными наблюдений, по-видимому, невозможно и здесь. [14]

Мысль о том 7 что дифференциальное вращение Солнца может порождаться меридиональными течениями, возникающими вследствие различия температур между полюсами и экватором, впервые независимо друг от друга высказали Вейсс и Веронис. В основе этого подхода лежит тот факт, что вращение оказывает небольшое, но все же заметное влияние на конвекцию, а это приводит к зависимости конвективной теплопередачи от гелиоцентрической широты. Тогда, если допустить небольшое отклонение от го-мэнтропичности, стратификация в конвективной зоне Солнца должна быть бароклинной, а энергетическое равновесие возможно лишь при наличии медленной меридиональной циркуляции. В стационарном состоянии перенос момента количества движения этими течениями уравновешивается переносом импульса за счет вязкости, что в итоге приводит к дифференциальному вращению. Используя такой подход, О саки, а также Дэрни и Роксбург построили стационарные осесимметричные модели. [15]

Страницы: 1