Дебаевская модель
Cтраница 2
Авторы работы [149] сочли невозможным связать наблюдаемые результаты с изменением дебаевской температуры у малых частиц, потому что температурная зависимость вероятности эффекта Месс-бауэра для таких частиц, показанная на рис. 87, сильно отличается от ожидаемой для дебаевской модели. [16]
В последующей работе [ 570J измерялась температурная зависимость вероятности эффекта Мессбауэра для частиц железа средним диаметром 100 и 150 А, колебательное движение которых предотвращалось внедрением их в различные матрицы ( парафин, резина и др.) Для всех матриц были получены совпадающие результаты, которые хорошо описывались дебаевской моделью, причем характеристическая температура малых частиц 0 470 30 К не отличалась от дебаевской температуры Qx 470 К массивного железа. [18]
 |
Устройство для точечного возбуждения гиперзвука. [19] |
Так как длина волны гиперзвука на частоте 75 Гц составляет несколько сотен ангстрем, заманчиво было выяснить, не проявится ли на этой частоте классическая дисперсия скорости звука. Учитывая приближенный характер дебаевской модели для реального кристалла, ответ на этот вопрос априори не может быть получен. С этой целью был поставлен эксперимент [6], в котором в одном и том же кристалле кварца, находящемся в жидком гелии, с помощью двух замедляющих структур ( см. рис. 12.1) были возбуждены гиперзвуковые волны на частотах 9 4 и 75 ГГц. [20]
В любом кристалле существуют 3 ветви колебаний, к-рые при Лй ( а - межатомное расстояние) превращаются в обычные звуковые волны в твердом толе с линейным ааконом дисперсии шс й ( sl, 2, 3), когда все атомы в элементарной ячейке кристалла колеблются в одной фазе ( акустич. В дебаевской модели твердого тела принимается, что акустич. [22]
Метод, использованный авторами ( введение вынуждающего белого спектра), не пригоден для количественного описания рассеяния света, а применяется для решения задачи о спектре ИК-поглощения. Но хорошо известно, что если принять дебаевскую модель, то полуширина дисперсионного контура ИК-поглощения равна ДОик 2 / TD, а полуширина спектра рассеянного света отлична от нее и равна AQP. Таким образом, метод вычисления, использованный в рассматриваемой работе, не может дать правильные количественные результаты. [23]
Такая температура должна соответствовать характерной энергии спектра колебаний кристалла, поэтому для нее естественно выбрать величину порядка ftcom, где сот - максимальная частота акустических фононов. Впервые эта температура появилась при изучении термодинамики кристалла в дебаевской модели и называется дебаевской температурой. [24]
Однако искусственный графит не следует этому правилу, что приписывается наличию связующего, вводимого в углерод до графитизации. В этом случае теплопроводность зависит от температуры в степени 2 2 - 2 8, а теплоемкость - в значительно меньшей степени. Если неупорядоченные области имеют слабо выраженную кристаллическую алмазоподобную структуру и поведение их можно описать дебаевской моделью изотропного твердого тела, то полная теплопроводность может совпадать с наблюдаемыми значениями. [25]
Оценим вначале теплопроводность твердого тела в области высоких температур. Высокие температуры в твердом теле означают, что Т О. В этой области температур теплоемкость фононного газа постоянна и равна 3NkB, все фононы движутся согласно дебаевской модели со скоростью звука и надо вычислить длину свободного пробега. При температурах, больших дебаевской, возбуждаются практически лишь фононы максимальной энергии. [26]
Страницы: 1 2