Начальная частотная модуляция
Cтраница 2
 |
Форма импульса и спектр, формирующиеся при тех же условиях, что и в случае, за исключением того, что входной гауссовский импульс имел частотную модуляцию с С 20. [16] |
Практически импульсы, генерируемые лазерными источниками, часто бывают частотно-модулированными, и поэтому их эволюция в световоде может быть совершенно иной [21] и зависит от знака и величины параметра частотной модуляции С. Сравнение этих двух рисунков иллюстрирует, как сильная начальная частотная модуляция может изменить характер распространения. Для частотно-модулированного вначале импульса его форма становится похожей на треугольную, а не прямоугольную. В то же время спектр имеет осцилляции на крыльях, тогда как структура в центре спектра, характерная для ФСМ-спектров ( см. рис. 4.10 для случая импульса без частотной модуляции), почти исчезает. Эти изменения формы импульса и спектра можно качественно объяснить тем, что положительная начальная частотная модуляция складывается с модуляцией, наводимой ФСМ. Поэтому распад оптической волны возникает раньше для частотно-модулированных импульсов. Для количественного сравнения теоретических и экспериментальных результатов необходимо учесть в численном моделировании и частотную модуляцию, и потери. [17]
В общем случае спектр зависит не только от формы импульса, но и от начальной частотной модуляции импульса. На рис. 4.2 показаны спектры гауссовских импульсов без начальной частотной модуляции для нескольких величин максимального набега фазы фмакс. Таким образом, эволюцию спектров, показанную на рис. 4.2, можно наблюдать экспериментально, увеличивая пиковую мощность. [18]
Сравнение этих спектров со спектром гауссовского импульса без частотной модуляции ( левая часть рис. 4.4) показывает, что начальная частотная модуляция может привести к качественным изменениям в спектральном уширении, вызываемом ФСМ. Положительная частотная модуляция увеличивает число максимумов на спектре, тогда как в случае отрицательной частотной модуляции ( ЧМ) имеет место обратное. Таким образом, она складывается с начальной частотной модуляцией при С 0, приводя к увеличению осцилляции. В случае С 0 два вклада в частотную модуляцию имеют разные знаки в центре импульса. Крайние максимумы на рис. 4.5 для С - 5 возникают вследствие остаточной частотной модуляции на переднем и заднем фронтах. [19]
Сравнение этих спектров со спектром гауссовского импульса без частотной модуляции ( левая часть рис. 4.4) показывает, что начальная частотная модуляция может привести к качественным изменениям в спектральном уширении, вызываемом ФСМ. Положительная частотная модуляция увеличивает число максимумов на спектре, тогда как в случае отрицательной частотной модуляции ( ЧМ) имеет место обратное. Таким образом, она складывается с начальной частотной модуляцией при С О, приводя к увеличению осцилляции. В случае С 0 два вклада в частотную модуляцию имеют разные знаки в центре импульса. Крайние максимумы на рис. 4.5 для С - 5 возникают вследствие остаточной частотной модуляции на переднем и заднем фронтах. [20]
Когда импульс имеет вначале частотную модуляцию при условии Р2 С О, наводимая дисперсией частотная модуляция противоположна по знаку по сравнению с начальной частотной модуляцией. В результате частотная модуляция импульса при распространении в световоде уменьшается, а импульс сжимается. Минимальной длительность импульса становится в точке, где две частотные модуляции компенсируют друг друга. При последующем увеличении длины распространения частотная модуляция из-за дисперсии начинает преобладать над начальной частотной модуляцией и импульс начинает уширяться. Это решение подтверждает качественную картину, описанную выше. [21]
Практически импульсы, генерируемые лазерными источниками, часто бывают частотно-модулированными, и поэтому их эволюция в световоде может быть совершенно иной [21] и зависит от знака и величины параметра частотной модуляции С. Сравнение этих двух рисунков иллюстрирует, как сильная начальная частотная модуляция может изменить характер распространения. Для частотно-модулированного вначале импульса его форма становится похожей на треугольную, а не прямоугольную. В то же время спектр имеет осцилляции на крыльях, тогда как структура в центре спектра, характерная для ФСМ-спектров ( см. рис. 4.10 для случая импульса без частотной модуляции), почти исчезает. Эти изменения формы импульса и спектра можно качественно объяснить тем, что положительная начальная частотная модуляция складывается с модуляцией, наводимой ФСМ. Поэтому распад оптической волны возникает раньше для частотно-модулированных импульсов. Для количественного сравнения теоретических и экспериментальных результатов необходимо учесть в численном моделировании и частотную модуляцию, и потери. [22]
Страницы: 1 2