Cтраница 3
Этот прием аналогичен переходу от S-матрицы к / - матрице в общей теории рассеяния. [31]
Как известно, выражения для S-матрицы в любой теории можно записать в виде континуального интеграла в фазовом пространстве fdpdtpexp [ i f dx ( pq - H ( p, cp)) ] по независимым каноническим переменным. В киральных теориях интегрирование по каноническому импульсу р приводит к выражению (32.7), которое является прямым обобщением на риманово пространство континуальных интегралов по полям в обычных полевых пространствах. [32]
Широкое использование Т - и S-матриц в теории цепей СВЧ обусловлено наглядностью коэффициентов этих матриц и простотой их экспериментального определения. Аналогично, 5ц - комплексный коэффициент отражения на входе при согласовании на выходе. [33]
Согласно принципу соответствия, теория S-матрицы должна переходить в обычную гамильтоновскую схему в тех случаях, когда абеолютная длина ( или абсолютный интервал времени) не играет существенной роли. Гейзен-берг приходит к выводу, что современные предположения относительно характера взаимодействий вполне могут оказаться недостаточными. Фактически имеются указания на то, что придется ввести более существенную нелинейность. Она представляет собой видоизменение электродинамики Максвелла, при котором собственная энергия электрона оказывается конечной. Ми еще в 1912 году показал, что уравнения электромагнитного поля можно формально обобщить, заменяя линейные соотношения между двумя парами векторов поля Е, В, и D, Н нелинейными. [34]
В этом случае при вычислении S-матрицы по теории возмущений матричные элементы Si, вообще говоря, сингулярны при стремлении i к нулю. [35]
S-матрицы сводится к вычислению именно двухчастичной S-матрицы. [36]
С ( со) является S-матрицей ( матрицей рассеяния) КТП. Ур-ние ( 16) по-прежнему имеет место, при этом возмущение U должно рассматриваться как оператор взаимодействия во взаимодействия представлении. [37]
Знание полной матрицы рассеяния ( или S-матрицы, для краткости), содержащей матричные элементы, которые связывают любое мыслимое начальное состояние с любым возможным конечным, приводило бы, разумеется, к полному описанию всех взаимодействий частиц, что является нашей конечной целью. [38]
Процесс рассеяния и, следовательно, S-матрица инвариантны относительно преобразования Лоренца. [39]
Из свойства аналитичности следует, что S-матрица CdSab ( sl аналитична на s - плоскости с разрезом. [40]
Метод Фаддеева - Попова и неунитарность физической S-матрицы. [41]
Интегралы Фейнмана, фигурирующие в разложении S-матрицы квантовой электродинамики по теории воз - мущений, вообще расходятся. [42]
Используя выражения (9.2.29), (9.2.30) для оператора S-матрицы и представляя 0; in в виде 0 in 5 0 out, можно определить коэффициенты разложения (9.3.2) и вычислить искомую матрицу плотности. [43]
Такой подход был бы похож на теорию S-матрицы. Как известно, Гейзенберг предложил рассматривать лишь состояния до и после столкновения элементарных частиц, отказываясь от детального описания самого акта столкновения. Квантово-гравитационная теория необходима именно в космологии, поскольку имеется уверенность, что Вселенная ( по-видимому, можно даже усилить: вся Вселенная, все вещество Вселенной. Такое рассмотрение тем более необходимо, что выше мы видели, как велико разнообразие классических ( не квантовых) космологических решений. Может быть, квантово-гравитационная теория сингулярного состояния укажет условия выбора из этого множества. [44]
Формальная унитарность S-матрицы вне поверхности масс. Оператор S-матрицы U, будучи формальным пределом унитарного оператора развития ( 55), должен удовлетворять условию унитарности U U 1 UU в каждом порядке теории возмущений. В теории поля большего, конечно, требовать нельзя, потому что в строгом смысле искомый предел оператора развития, как правило, не существует. [45]