Отраженная молекула
Cтраница 2
В качестве средней скорости отраженных молекул можно принять, например, наиболее вероятную скорость или скорость молекул, при которой уносимый ими импульс равен импульсу, уносимому молекулами, обладающими максвелловским распределением. [16]
В случае ае 0 энергия отраженных молекул в системе координат, связанной со стенкой, равна энергии падающих молекул. [17]
Вследствие такого рассеяния молекул отражающей поверхностью отраженные молекулы приобретают хаотическое распределение скоростей относительно поверхности и среднее значение параллельных поверхности тела составляющих скоростей будет близко к скорости поверхности тела. [18]
Давление, вызванное взаимодействием со стенкой падающих и отраженных молекул, определяется количеством движения, передаваемым этими молекулами в нормальном к стенке направлении. Полное давление получается в результате суммирования давлений от всех взаимодействующих со стенкой молекул. [19]
Коэффициент аккомодации будет равен единице, если отраженная молекула примет ту же температуру, что и температура поверхности. Вопрос, который мы должны сейчас рассмотреть, - каким образом термическая аккомодация связана с вероятностью адсорбции в случае конденсации или испарения. По-видимому, мы не ошибемся, если скажем, что в теории этого вопроса известно очень мало. [20]
В некоторых случаях число закономерно диффрагированных и отраженных молекул приближалось к общему числу падающих молекул, откуда следует, что лишь немногие из молекул конденсировались на время, достаточно долгое, чтобы потерять направление. [21]
В зависимости от степени приближения функция распределечия отраженных молекул содержит то или иное число параметров, определяемых через коэффициенты аккомодации, которые связывают макроскопические характеристики падающих и отраженных молекул. [22]
При больших скоростях для оценки вероятности встречи отраженных молекул с молекулами набегающего потока необходимо учитывать не только форму тела, но и темп-ру Т, отраженных от тела молекул, к-рая определяется коэфф. [24]
Экспонента в первом члене учитывает затухание потока отраженных молекул на набегающих. [25]
В (1.7) и (1.8) нулевой индекс присвоен отраженным молекулам, имеющим максвеллов-ское распределение. В силу симметрии скоростей отраженных молекул, имеющих максвелловское распределение, относительно нормали к поверхности рто0, и этот символ введен в (1.8) лишь для общности записи. [26]
Средний тангенциальный импульс падающих молекул, сохраняемый отраженными молекулами, описывают по Максвеллу [3.43, 3.44], предполагая, что некоторая часть молекул ( 1 - /) испытывает зеркальное отражение от стенки по закону: угол отражения от стенки равен углу падения. Такое диффузное отражение по закону косинуса аналогично рассеянию света по закону Ламберта в оптике. [27]
Если тело теплоизолировано, то энергия, уносимая отраженными молекулами, равна энергии, приносимой падающими молекулами, и не зависит от коэффициентов аккомодации. Если теплоизолирована каждая точка поверхности тела ( абсолютно нетеплопроводная стенка) и если импульс отраженных молекул и температура стенки однозначно связаны X энергией, уносимой отраженными молекулами, то, очевидно, и сопротивление каждого элемента тела и распределение температуры по его поверхности не зависят от коэффициентов аккомодации. В другом предельном случае - случае абсолютно теплопроводного тела имеет место независимость сопротивления и температуры тела от коэффициента аккомодации энергии, если последний определять в среднем по всему телу ( ср. [28]
В соответствии с уравнением ( 10 - 9) отраженные молекулы имеют температуру Те и не отводят энергию от поверхности. [29]
Как и в случае 2.1, вследствие перерождения молекул отраженные молекулы испытывают в молекулярном слое не более одного столкновения с молекулами набегающего потока. [30]
Страницы: 1 2 3 4