Cтраница 2
При соприкосновении концентрированного и разбавленного растворов молекулы растворенного вещества переходят границу между ними в обоих направлениях, так как для отдельной молекулы вероятность движения одинакова в любом направлении. Однако в концентрированном растворе число молекул в единице объема больше, чем в разбавленном и потому число случаев перехода хаотически двигающихся молекул из первого раствора во второй будет соответственно больше числа переходов в обратном направлении. [16]
В понятие столкновение в химической кинетике вкладывается следующий смысл. Молекулы реального газа взаимодействуют друг с другом сложным образом. При малом расстоянии друг от друга они отталкиваются, на большом расстоянии притягиваются. Если диаметр молекулы а, то две одинаковые молекулы придут в соприкосновение тогда, когда расстояние между их центрами станет равным ст. Отсюда двигающаяся молекула сталкивается со всеми молекулами, центры которых окажутся на расстоянии ст от ее центра. Величина яоа называется эффективным сечением столкновения. Она равна площади сечения окружающей молекулу воображаемой сферы, в которую не может проникнуть центр другой молекулы. Когда молекулы отталкиваются, то, начиная с некоторого расстояния между ними, путь искривляется и молекулы начнут расходиться. [17]
Электрический ток, проходя по проводнику, нагревает его. Все тела, как известно, состоят из молекул, которые непрерывно движутся. В проводнике, по которому проходит электрический ток, также есть движение молекул. Когда по проводнику проходит электрический ток, то электроны сталкиваются с двигающимися молекулами проводника и усиливают их движение, что приводит к нагреву проводника. [18]
Электрический ток, проходя по лроводнику, нагревает его. Все тела, как известно, состоят из молекул, которые непрерывно двигаются. В проводнике, по которому проходит электрический ток, также есть движение молекул. Когда по проводнику проходит электрический ток, то электроны сталкиваются с двигающимися молекулами проводника и усиливают их движение, что приводит к нагреву проводника. [19]
Электрический ток, проходя по проводнику, нагревает его. Все тела, как известно, состоят из молекул, которые непрерывно двигаются. В проводнике, по которому проходит электрический ток, также есть движение молекул. Когда по проводнику проходит электрический ток, то электроны сталкиваются с двигающимися молекулами проводника и усиливают их движение, что приводит к нагреву проводника. [20]
Основной метод изучения монослоев сводится к следующему. Они получаются путем растекания по чистой поверхности воды, наполняющей кювету до самых краев. Давление, которое пленка оказывает на стенку барьера, измеряется при помощи легкого подвижного поплавка, находящегося по другую сторону пленки и связанного с приспособлением для измерения усилия, действующего на поплавок. Это усилие, называемое поверхностным давлением, возникает вследствие сопротивления сжатию со стороны двигающихся молекул монослоя. [21]
По ван - Хайзу ( Van Hise) максимальный диаметр субкапиллярных пустот равен 0 0002 мм для круглых пустот и 0 000I MM для трещин: ( 25, стр. Более поздние исследователи ( 28), делавшие1 опыты с тонкими пленками мыла, масла или других веществ, получили меньшие цифры: Уэлс ( Wells), подтверждая работу Перрэна ( Perrin), дает 0 0000044 мм как толщину черного пятна мыльной пленки, которую он рассматривает как бимолекулярный слой. Но следует указать на - неясность того, как именно нужно интерпретировать все эти результаты, полученные на тонких пленках, по отношению к величине молекулярного притяжения. Возможно, что молекулярное притяжение делает практически непроницаемыми пустоты, имегонгде значительно - большие размеры, чем указывают эти исследования. Не надо упускать из вида, что субкапиллярные пустоты так малы, что они выходят за пределы обыкновенных наблюдений, я что всякие выводы относительно их размеров или поведения воды в них являются в значительной мере предметом, догадок. Это означает, что при таком размере достигается коллоидальное состояние, и по кинетической теории тепла это значит, что частицы так малы, что отталкиваются то в одну, то в другую сторону ударяющимися о них быстро двигающимися молекулами. [22]
При молекулярном истолковании этих явлений, происходящих на жидких поверхностях, возникает и гяд других вопросов, которые заслуживают упоминания. К ним относится вопрос о резкости перехода от жидкой к парообразной фазе. Из вычислений, основанных на кинетической теории и подтвержденных экспериментальными данными по исследованию скорости испарения жидкостей в вакууме, вытекает, что молекулы на поверхности раздела, так же как и в жидкой и в газообразной фазах, находятся в интенсивном движении и что при перемещении через поверхность раздела они встречают препятствия. Из этого следовало бы заключить, что в пограничной области происходит непрерывное смешение молекул и она должна быть выражена очень нечетко и иметь размытые границы раздела. Между тем все имеющиеся экспериментальные данные говорят об обратном, указывая на то, что переход от жидкости к пару проявляется очень резко, так ч то переходный слой имеет толщину не более одной-двух молекул. Этот результат является, с другой стороны, понятным и может быть даже предсказан, если иметь в виду малый эффективный радиус действия ван-дер-ваальсовских сил, изменяющихся обратно пропорционально высокой степени расстояния между молекулами. Поэтому достаточно удаления молекулы от ее соседей на сравнительно небольшое расстояние ( около двух молекулярных диаметров), чтобы она оказалась свободной и могла перейти в парообразную фазу. Справедливо также и обратное утверждение. В результате этого граница раздела между жидкостью и паром проявляется очень резко даже при условии, что она пересекается в обоих направлениях огромным числом энергично двигающихся молекул. [23]