Cтраница 1
Момент присоединенной пары равен произведению модуля силы на плечо. [1]
Момент присоединенной пары равен моменту силы относительно центра приведения. [2]
Момент присоединенной пары равен произведению модуля силы на плечо. [3]
Вектор момента присоединенной пары направлен по оси г вверх. Сила Рг оказывается перенесенной в точку А. Вектор этого момента направлен по оси z вниз. [4]
Итак, момент присоединенной пары ( F, F) равен ( по абсолютной величине и по знаку) моменту силы F относительно новой точки приложения этой силы. [5]
Зависит ли момент присоединенной пары сил от расстояния точки при ведения до линии действия силы. [6]
Зависит ли момент присоединенной пары сил от расстояния точки приведения до линии действия силы. [7]
Зависит ли момент присоединенной пары сил от расстояния точкв лри-ведения до линии действия силы. [8]
Зависит ли момент присоединенной пары сил от расстояния точки при ведения до линии действия силы. [9]
Зависит - ли момент присоединенной пары сил от расстояния точки приведения до линии действия силы. [10]
Мы видели, что момент присоединенной пары, получаемой при изменении точки приложения данной силы, равен моменту силы относительно ее новой точки приложения. [11]
О; иными словами, момент присоединенной пары равен моменту приложенной к телу силы относительно выбранного центра приведения. [12]
В этом равенстве под т ( F, F) и то ( F) в случае плоской системы сил мы понимали алгебраические значения момента присоединенной пары и момента силы F относительно точки О. Но в том случае, когда пары лежат в пересекающихся плоскостях, их моменты складываются по правилу векторного, или геометрического, сложения, и следовательно, в этом случае приходится рассматривать момент пары как величину векторную. С этим случаем сложения пар, лежащих в разных и притом непараллельных плоскостях, мы встретимся далее, когда будем рассматривать приведение к данному центру системы сил, расположенных как угодно в пространстве. Отсюда естественно приходим к заключению, что при изучении произвольной системы сил момент силы относительно данной точки следует рассматривать как вектор. [13]
Таким образом, момент силы F, приложенной к точке А, относительно точки О ( рис. 1.43, 6) есть не что иное, как скрытый или замаскированный момент присоединенной пары. [14]
Момент Monv направлен против крутящего момента и в соответствии с условием равновесия подвижных деталей механизма в целом по величине равен сумме крутящего момента и момента присоединенной пары, добавляемой при переносе силы инерции P j PJ - m / на ось вращения кривошипа. [15]