Cтраница 1
Момент нулевого порядка равен плотности потока S, моменты нечетных порядков дают вклад в мнимые компоненты функции видности, а моменты четных порядков - в ее действительную часть. Если источник симметричен по координате /, нечетные члены равны нулю. Если, кроме того, источник разрешен лишь слабо, уменьшение V происходит, в основном, из-за второго момента. [1]
Момент нулевого порядка Q есть просто полный заряд системы. Момент первого порядка da есть 3-вектор, который называют дипэльным моментом системы. Момент второго порядка Da есть симметричный тензор второго ранга со следом нуль; его называют квадрупольным моментом. [2]
При измерении момента нулевого порядка дело обстояло чрезвычайно просто: текущие координаты контура х и у как раз и представляли собой функции Р и Q. [3]
Порядком момента является n k г. Момент нулевого порядка является единичным ( нормированная функция плотности распределения вероятности); моменты первого порядка есть средние значения х и у, моменты второго порядка являются средними значениями квадратов х 2 и у - и средними значениями произведения ху. [4]
По отношению к рис. 5 выбор момента нулевого порядка эквивалентен принятию N равным нулю. Тогда полосовые фильтры можно объединить и усреднение, выполняемое низкочастотными фильтрами, можно заменить интегрированием. Вычисления, помеченные пунктиром, выполняются для каждого настраиваемого параметра. [5]
Общей особенностью этих распределений является отсутствие моментов выше нулевого порядка. [6]
Другой неожиданностью оказалось различие ( на 30 - 5С) моментов нулевого порядка входного и выходного сигнала при оол ших скоростях поевдоо ижения, хотя теоретически они должны совпадать. Возможно, это об ясннется либо непредставительным отбором пробы, либо предпрложением о равенстве концентраций в фазах на выходе в слой. Этот момент также требует корректировки. [7]
ДОУ, которые определяются из системы алгебраических уравнений (3.1.29) по моментам нулевого порядка входных и выходных сигналов. [8]
Выражение для суммарного теплового потока от газа к грунту определено приближенным аналитическим решением двумерной задачи Стефана, полученным методом тепловых моментов нулевого порядка. [9]
Поскольку г - целое неотрицательное число, то становится: очевидным, что лишь при г0 выражение под знаком гамма-функции будет положительным; и лишь в этом случае выражение для vr будет конечным. Все же моменты выше нулевого порядка обращаются в бесконечность, иными словами, не существуют. [10]
Следует подчеркнуть, что интегралы Gn, начиная с некоторого / г, могут расходиться. В этом случае соответствующие Хп и Yn также расходятся. Важнейший пример такого случая - рассеяние в линии без поглощения в непрерывном спектре ( 3 0), когда существуют только моменты нулевого порядка. [11]