Cтраница 1
Момент суммы равен сумме моментов слагаемых пар. [1]
Момент суммы свободных плоскостных элементов равен векторной сумме моментов составляющих элементов. [2]
Этим доказана теорема Варинъона: момент суммы скользящих и пересекающихся векторов равен сумме моментов этих векторов. [3]
Другими словами, производящая функция моментов суммы независимых случайных величин есть просто произведение ПФМ отдельных слагаемых. [4]
Следуя Резалю, доказанной теореме можно дать геометрическую формулировку: скорость конца вектора кинетического момента, взятого относительно неподвижного полюса, равна моменту суммы, всех сил, действующих на материальную точку. [5]
Среди прочих числовых характеристик наиболее существенную роль играют так называемые семиинварианты; их определение мы отложим до главы 7, сейчас же отметим только следующее. При сложении независимых случайных величин момент суммы, вообще говоря, не равен сумме моментов слагаемых. [6]
Среди прочих числовых характеристик наиболее сущее i венную роль играют так называемые семиинварианты; их определение мы отложим до главы 7, сейчас же отметим только следующее. При сложении независимых случайных величин момент суммы, вообще говоря, не равен сумме моментов слагаемых. [7]
Сумма 25 тыс. руб. помещена в банк под непрерывную ставку с силой роста 20 % за год. В конце каждого года 3 % от наращенной к этому моменту суммы расходуется. [8]
Господин N помещает в банк 30 тыс. руб. на 4 года под номинальную процентную ставку 38 % годовых с полугодовым начислением сложных процентов. В конце каждого года господин N расходует часть наращенной к этому моменту суммы: в конце первого года - четвертую часть, в конце второго года - третью часть, в конце третьего и четвертого - соответственно вторую и четвертую части. [9]
В конце каждого года клиент расходует четвертую часть наращенной к этому моменту суммы. [10]
Вкладчик помещает в банк 20 тыс. руб. на 3 года под номинальную процентную ставку 36 % годовых с ежеквартальным начислением сложных процентов. В конце каждого года господин N расходует третью часть наращенной к этому моменту суммы. [11]
Правые части тех же уравнений соответственно составляют сумму тепловых относительных деформаций Я и момент суммы тепловых деформаций относительно той же вертикальной оси Я. [12]
Подчеркнем еще раз, что момент силы в данном параграфе понимается именно по отношению к некоторой точке О, из которой проводится радиус-вектор г в точку приложения силы. В действительности, как легко усмотреть из рис. 7.4 а, с точки зрения уравнения моментов (7.5), имеет значение не точка, а линия приложения силы: перенося последнюю вдоль линии А А1, мы сохраняем плечо h r sin а, а следовательно, не меняется и момент силы. Отметим также, что сумма моментов сил, приложенных к телу, именно вследствие этого свойства не равна моменту суммы сил. И кстати, полезно в качестве упражнения убедиться, что ни величина, ни направление момента пары сил не зависят от выбора точки О. [13]