Ферромагнитный момент

Cтраница 1

Ферромагнитный момент возникает только в области II и обусловливается взаимным поворотом спинов в плоскости ( 111) на некоторый малый угол ( фиг. В состоянии I подобный поворот спинов не разрешен, так как соответствующая группа симметрии содержит ось симметрии третьего порядка [111] и перпендикулярные к ней оси второго порядка. [1]

Схематическое объяснение слабого ферромагнетизма. [2]

Появление малого ферромагнитного момента в антиферромагнетиках в результате скоса магнитных моментов подрешеток называют поперечным слабым ферромагнетизмом. Такое явление называют продольным слабым ферромагнетизмом. [3]

Магнитная структура МпСО3 ( а и PeCOj ( б. Z - ось 3-го порядка симметрии, в, и г - спины ионов двух антиферромагнитных подрешеток.| Образование слабог ферромагнетизма за счет повс рота векторов намагничение сти. и 2 ионов двух подре шеток, лежащих в плоскостям перпендикулярных оси Z. [4]

СЛАБЫЙ ФЕРРОМАГНЕТИЗМ антиферромагнетиков - спонтанный ферромагнитный момент, наблюдаемый у многих аптиферромагнетпков, обладающих определенной магнитной симметрией. [5]

Это приводит к появлению ферромагнитного момента в, направленного по оси X. [6]

Теорию слабых ферромагнетиков - антиферромагнетиков с небольшим спонтанным ферромагнитным моментом, возникшим из-за наклона магнитных моментов подрешеток, - построил в 1957 г. Дзялошинский [5], основываясь на термодинамической теории фазовых переходов второго рода Ландау и Лифшица. Достоинством этого подхода является то, что он базируется на общих термодинамических соотношениях и существенным образом использует свойства симметрии кристалла. [7]

Фильтр для спин-поляризованных электронов. [8]

Цепь будет обладать малым сопротивлением, если микроскопические ферромагнитные моменты будут параллельны друг другу. Если же намагниченности обоих магнитных слоев антипараллельны ( рис. 2.156), то сопротивление будет резко возрастать. Электроны, легко перемещающиеся из первой магнитной области в немагнитную область, далее не проникают во вторую магнитную область, поскольку для них нет соответствующих состояний. [9]

Зависимость частоты магнонов от волнового вектора при й 0 ( сплошные кривые и [ Ло Н 0 1 Тл ( пунктир для СоСОз [ 35, Рис - Кривые намагничивания FeBr2.| Зависимость теплопроводности от температуры для СоСОз и МпСОз. [10]

ВД, как правило, приводит к небольшому наклону магнитных подрешеток друг относительно друга и появлению слабого ферромагнитного момента. [11]

ВД, как правило, приводит к небольшому наклону магнитных моментов подрешеток друг относительно друга и образованию слабого ферромагнитного момента. В четырехподре-шеточных антиферромагнетиках ( например, Сг2Оз [9], CoSCU, СиС12 - 2Н2О [5]) две подрешетки дают слабый суммарный момент т, а две другие - т, так что полный момент образца равен нулю. [12]

ВД, как правило, приводит к небольшому наклону магнитных моментов подрешеток друг относительно друга н образованию слабого ферромагнитного момента. В четырехподре-шеточных антиферромагнетиках ( например, Сг2Оз [9], CoSOi, CuCl2 - 2HaO [5]) две подрешетки дают слабый суммарный момент - - т, а две другие - - т, так что полный момент образца равен нулю. [13]

Теория содержит два этапа: первый состоит в выяснении вопроса о том, какие ограничения на симметрию кристаллической и магнитной структур накладывает существование спонтанного ферромагнитного момента; второй заключается в термодинамическом решении задачи о магнитном состоянии слабого ферромагнетика. [14]

Если известно исходное антиферромагнитное расположение магнитных моментов, то можно отнести его к одному из классов и, судя по тому, какие элементы симметрии содержит этот класс, решить вопрос о возможности существования спонтанного ферромагнитного момента. Существует теорема, гласящая, что отличный от нуля спонтанный момент возможен лишь в том случае, когда он является инвариантом относительно всех операций соответствующей группы симметрии. [15]

Страницы: 1 2