Cтраница 1
К расчету порогового напряжения на сетке лампы усилителя постоянного тока. [1] |
Епор, где Еиор - напряжение полного запирания лампы. [2]
ЕПОр 140 МэВ), восстановление ядерных сил по данным об упругом рассеянии осложняется неупругими каналами. С дальнейшим увеличением энергии роль неупругих каналов возрастает. При энергии 2 - 3 ГэВ полное сечение взаимодействия выходит примерно на константу, а сечение упругого рассеяния, оставаясь большим по величине, становится чисто дифракционным ( см. гл. В этой области энергии понятие ядерные силы теряет физический смысл: нуклоны ведут себя как черные шары, поглощающие все падающие на них дебройлевские волны. Физика нуклон-нуклонных столкновений при таких энергиях рассмотрена в гл. [3]
Епор 4 4 МэВ, поэтому не возбудит. [4]
Искомое выражение для ЕПОр получим, решив систему этих трех уравнений. [5]
Зависимость ивых /. ( в метричного триггера.| Временные диаграммы процессов в мультпвпбраторе с коллекторно-бановыми свичнми. [6] |
При г ( 7) Епор транзистор Г, выходит из насыщения, что приводит к отпиранию Т 2, возникает обратный регенеративный процесс, в результате которого 7, запирается, а Г2 насыщается. [7]
Импульсы с амплитудой Ц, Епор, на выход не проходят из-за действия обоих селекторов. Пор з Uu ЕПор ь проходят через селектор АС, на основной Вход 1 запрещающего устройства. Так как через селектор АСг они не проходят, то на запрещающем Входе 2 сигнала нет, и они беспрепятственно проходят на выход. [8]
Еизл - энергия активирующего излучения; Епор - пороговая энергия реакции. [9]
Начиная с порога рождения пионов ( Епор 140 МэВ), восстановление ядерных сил по данным об упругом рассеянии осложняется неупругими каналами. С дальнейшим увеличением энергии роль неупругих каналов возрастает. При энергии 2 - 3 ГэВ полное сечение взаимодействия выходит примерно на константу, а сечение упругого рассеяния, оставаясь большим по величине, становится чисто дифракционным ( см. гл. В этой области энергии понятие ядерные силы теряет физический смысл: нуклоны ведут себя как черные шары, поглощающие все падающие на них дебройлевские волны. Физика нуклон-нуклонных столкновений при таких энергиях рассмотрена в гл. [10]
Допустим сначала, что энергия бомбардирующего протона равна пороговой Епор. Тогда получающиеся в результате реакции ядро Be и нейтрон в системе центра масс должны находиться в состоянии покоя, а потому в лабораторной системе двигаться вперед с одинаковыми скоростями. [11]
Из (7.34) видно, что, например, при N - 8 будет Епор 10 Q, так что 90 % энергии частицы будет затрачиваться на разгон центра инерции. [12]
Из (7.34) видно, что, например, при Л / 8 будет Епор 10 Q, так что 90 % энергии частицы будет затрачиваться на разгон центра инерции. [13]
Таким образом, каждая определенная фотоядерная реакция характеризуется рядом параметров, основными из которых являются Епор, Em, om и7ИНт - Эти параметры определяют возможность и чувствительность фотоактивационно-го анализа при заданной энергии у-излучения и сильно изменяются от ядра к ядру. Совместно с периодом полураспада и характером излучения образующегося возбужденного ядра они также обусловливают возможность и условия избирательного определения того или иного элемента. [14]
Пороговой энергией Еиор или порогом ядерной реакции называется такая энергия бомбардирующей частицы, что ядерная реакция при неподвижной мишени может идти только тогда, когда энергия Е бомбардирующей частицы равна или превосходит Епор, а при Е Епор реакция невозможна. [15]