Спиновый момент

Cтраница 2

Величина спинового момента S определяет мультиплетность состояния молекулы в целом. Как известно из спектроскопии, мультиплетность дает число способов взаимной ориентации суммарных орбитального и спинового моментов молекулы. Поэтому состояния, в которых электроны распарены и спины их антипараллельны, являются триплетными. [16]

Квантование спиновых моментов относительно выделенного направления в пространстве приводит к квантованию уровней энергии системы магнитных моментов в магнитном поле. [17]

Проекция орбитального момента 2р - электрона на направление магнитного поля. [18]

Со спиновым моментом дело обстоит проще. [19]

У ферро-магнитов спиновые моменты атомов в каждой элементарной ячейке кристалла направлены в одну сторону и создают некоторую намагниченность этой ячейки. У антиферромагнетиков такая намагниченность отсутствует, так как спиновые моменты соседних атомов равны по величине и направлены в противоположные стороны. У ферритов ориентация спиновых моментов соответствует антиферромагнитному, но магнитные моменты соседних атомов, направленные в противоположные стороны, не компенсируются. [20]

Так складываются орбитальные и спиновые моменты отдельных электронов. Но между результирующим орбитальным и результирующим спиновым моментами системы электронов имеется магнитное взаимодействие, аналогичное тому, которое осуществляется у отдельного электрона. [21]

Скачкообразные повороты спиновых моментов в стенках и доменах за промежутки времени, исчисляемые микро - и пикосекундами, сопровождаются быстрыми изменениями потока и выделением тепла вихревыми микротоками, что, главным образом, и обусловливает физически потери на гистерезис. Поэтому для восстановления исходного состояния намагниченности необходимо затрачивать дополнительную энергию. Хотя экспериментально снятая обычными техническими методами зависимость / ( Я) имеет вид плавной кривой, в действительности в интервале а - / увеличение намагниченности происходит так, как показано в кружке на рис. 2.1, а. [22]

Проекция s2 спинового момента s на выделенное направление z может принимать ( 2s 1) различных значений. [23]

В количество избыточных спиновых моментов атома не включаются избыточные спиновые моменты электронов внешней, валентной подоболочки, так как при образовании молекул, кристаллических решеток и других взаимодействиях химического характера магнитные моменты валентных электронов взаимно компенсируются или обобществляются. Последнее можно уяснить на примере образования кристаллической решетки меди. Однако при образовании решетки каждый атом лишается валентного электрона. Теперь оаи не принадлежат ни одному иону меди и, как говорят, обобществлены кристаллом. [24]

По данным орбитальных и спиновых моментов отдельных электронов можно рассчитать общий магнитный момент атома или иона. [25]

Электрон обладает спиновым моментом количества движения. Электроны испускаются из тел вследствие явления термоэлектронной эмиссии и при радиоактивных превращениях. [26]

У большинства элементов спиновые моменты на всех электронных оболочках взаимно компенсируются. Исключение составляют ферромагнетики, у которых на одной из орбит такой компенсации нет. Эти электроны с некомпенсированными спинами и обусловливают явления ферромагнетизма. [27]

В результате, ядерные спиновые моменты осуществляют в течение Т прецессию в фазе с полем HI и поле этой прецессии фиксируется приемной катушкой. При Н порядка Н % ок компонента намагниченности Мх становится меньше MQ. [28]

Температуры перитекти.| Кристаллическая решетка интерметаллических соединений RCo5.| Намагниченность насыщения. [29]

Поэтому антиферромагнитное упорядочение спиновых моментов атомов РЗМ цериевой подгруппы и Со в соединениях R-Co приводит к ферромагнитному упорядочению их главных моментов и намагниченность соединений имеет высокие значения. [30]

Страницы: 1 2 3 4