Спиновый момент - электрон
Cтраница 1
Спиновый момент электрона и его проявления в оптических спектрах не имеют адекватной классической интерпретации. Квантовая теория атома дает исчерпывающее объяснение сложного ( или аномального) эффекта Зеемана, как и сложной структуры спектральных линий при отсутствии внешнего магнитного поля. Для простого ( нормального) эффекта Зеемана в случае синглетных спектральных линий квантовая теория приводит к тем же результатам, что и классическая. [1]
Ориентация спинового момента электрона в двух противоположных направлениях орбитальному моменту приводит к расщеплению одного энергетического уровня на два весьма близких друг к другу. Представление о спине электрона играет очень важную роль в теории химической связи. [2]
Действительно, магнитный спиновый момент электронов часто уподобляется магнитному диполю. Однако, как уже указывалось в § 58, согласно квантовой механике, магнитное поле, возбуждаемое спиновым магнитным моментом электрона, тоже может быть сведено к полю электрических токов, распределенных определенным образом в пространстве. [3]
Траектории движения спиновых моментов электронов имеют характер пространствен - 17.05.1. Иллюст - ной спирали, приближающейся к направле-рация явления ферро - нию вектора Н0 до тех пор, пока спины в магнитного резонанса: конце концов не станут параллельными век - с7оянном мГгГтном Т РУ Н Бсли измерить поле вокруг сферы поле с поляризован - во время этого процесса, то будет обнаруже-ным по кругу выю - но высокочастотное поле с круговой поляри-кочастотным магнит - зацией. [4]
Он объясняется влиянием магнитного спинового момента электрона на расщепление уровней в основном и возбужденном состояниях. [5]
 |
Расщепление уровней D-дублета натрия в сильном магнитном поле. Эффект Пашена-Бака. [6] |
Таким образом, введение спинового момента электрона и учет взаимодействия спинового и орбитального моментов позволяют полностью объяснить эффект Зеемана, расщепление тонкой структуры и результаты опытов Штерна и Герлаха. [7]
 |
Расщепление уровней D дублета. [8] |
Таким образом, введение собственного спинового момента электрона и учет взаимодействия спинового и орбитального момента электронов позволяет полностью объяснить эффект Зеемана, расщепление тонкой структуры и результаты опытов Штерна и Герлаха. [9]
При рассмотрении взаимодействия между спиновыми моментами электрона и ядра мы должны констатировать два различных типа взаимодействия. Для нашего изложения большое значение имеет другой тип взаимодействия - изотропное контактное взаимодействие Ферми, которое не имеет классических аналогий. Оно всегда проявляется в явлениях, для которых вероятность пребывания электрона в пространстве, занятом ядром, не равна нулю. В одноэлектронной модели этот случай реализуется для s - электронов. [10]
Парамагнетизм свободных радикалов обусловлен исключительно спиновым моментом электрона с неспарснным спином. Аналогично электрон с неспаренным спином, находящийся на s - орбите, обусловливает только спиновой момент. В других случаях проявляют себя также и орбитальные магнитные моменты. Различные магнитные моменты молекулы суммируются векторно с соблюдением определенных квантовых правил. [11]
Парамагнетизм свободных радикалов обусловлен исключительно спиновым моментом электрона с неспаренным спином. Аналогично электрон с неспарениым спином, находящийся на s - орбите, обусловливает только спиновой момент. В других случаях проявляют себя также и орбитальные магнитные моменты. Различные магнитные моменты молекулы суммируются векторно с соблюдением определенных квантовых правил. [12]
В подавляющем большинстве органических соединений спиновые моменты электронов скомпенсированы, их суммарный спин равен нулю и ЭПР не наблюдается. Напротив, ЭПР хорошо наблюдается у свободных радикалов и у молекул с нечетным числом электронов. Спектры ЭПР служат основным источником сведений о строении свободных радикалов и парамагнитных ионов, а также об их взаимодействиях с окружающими частицами. [13]
Фактор g равен 2 для спинового момента электрона и 1 для орбитального момента. [14]
 |
Спектр гипотетической системы из молекул фтора и ионов F f - ( свободных ядер фтора и [ F ]. [15] |
Страницы: 1 2 3 4