Чисто спиновый момент

Cтраница 2

Для соединений U ( III) они заметно ниже величин чисто спинового момента ( 3 88 ( д в), что свидетельствует о значительной величине орбитальной составляющей. Напротив, для большинства соединений U ( V) величины эффективных моментов близки к 1 73р в - значению чисто спинового момента для одного неспаренного электрона. [16]

Магнетрон со сплошным анодом. Я - катод. А - анод. Ct, Сг, L - параметры колебательного контура. Lj, L2, L3 - дроссели. D - контур, служащий для индикации колебаний. [17]

Для определения типа связи, валентности и стереохимии из значения ( г пытаются определить число нейтронных электронов и тем самым электронную конфигурацию центр, атома. Разнообразие типов парамагнетиков свидетельствует о том, что предложенный в 1931 Полингом магнитный критерий хими - wKoii сепзи, учитывающий только чисто спиновые моменты, не может быть признан удовлетворительным. [18]

Ланде) - количественная характеристика состояния системы, измерение частоты немедленно дает величину магнитной индукции. Он в точности равен единице для системы с чисто орбитальным моментом и в точности равен двум для системы с чисто спиновым моментом. В более сложных случаях g лежит между единицей и двойкой. [19]

Если поле лигандов оказывается настолько сильным, что в октаэдри-ческом комплексе электроны занимают преимущественно орбиты типа de, а не dv ( хотя бы для этого и приходилось спаривать спины), комплексы относятся к типу спин-спаренных, а поле лигандов считается сильным. Для систем, содержащих шесть или менее электронов, интерес представляют только три конфигурации, отличающиеся от конфигураций в спин-свободных комплексах с тем же числом электронов. Они в спин-спаренных комплексах имеют меньший спиновый угловой момент, чем такие же конфигурации в спин-свободных комплексах; этот угловой момент определяется квантовым числом 6, где индекс штрих ставится, чтобы отличить такие случаи от соответствующего значения для спин-свободных комплексов. В случае конфигурации dl очевидно также, что L0, и эта конфигурация не рассматривается нами в дальнейшем, так как у нее все спиновые и орбитальные угловые моменты: компенсированы и в первом приближении при такой конфигурации комплексы не должны обладать парамагнетизмом. Чисто спиновые моменты этих конфигураций должны быть такими, как соответственно для двух-и одного неспаренного электрона. Высказанные выше соображения в связи с вопросом о влиянии полей лигандов более низкой симметрии в случае спин-свободных комплексов применимы также и для спин-спаренных конфигураций. [20]

Для чисто орбитального магнитного момента величина g равна единице, тогда как для чисто электронного спинового момента она равна двум. Для свободного иона, обладающего как орбитальным, так и спиновым моментом, значение g становится равным фактору расщепления Ланде. Однако для иона, находящегося в поле кристалла, g становится тензором, известным как спектроскопический фактор расщепления, так как вклад орбитального момента в энергетические уровни теперь будет определяться и полем кристалла, и магнитным полем. Влияние орбитального момента зависит от относительного угла между направлениями этих полей. В общем случае для определения тензора необходимы три величины: gx, gy и gz, где х, у и z - основные оси тензора. Если орбитальный угловой момент почти полностью компенсирован, тогда g становится почти изотропным и приблизительно равным 2, значению для чисто спинового момента. [21]

Страницы: 1 2