Промежуточный момент - время
Cтраница 1
Промежуточные моменты времени остаются неотмеченными. Этот ориентированный полигон указывает приблизительное расположение Г - дуги ( или дуги временной длины Г), исходящей из точки ( х, у) положительной полутраектории. [1]
В промежуточные моменты времени происходит сложный процесс преобразования электрического поля конденсатора в перемещающееся в пространстве электромагнитное поле. Электромагнитное поле, достигая индуктивности, обращается там в поле магнитное. Потом происходит обратный процесс. [2]
Для промежуточных моментов времени можно изобразить потоки в виде векторов как это сделано на фиг. Вектор Ф считается здесь неподвижным, а вектор Ф равномерно вращается в обратном направлении, одновременно затухая по показательному закону. Таким образом, конец вектора Ф перемещается но логарифмической спирали. Сумма этих двух составляющих векторов определяет величину и направление потока Ф в каждый момент времени. Следовательно, поток, фактически существующий в асинхронном двигателе, колеблется с переменными скоростью и амплитудой около значения вращающегося потока, соответствующего установившемуся режиму. [3]
Но в некоторый промежуточный момент времени, скажем, , частица должна где-то находиться. Допустим, что в момент времени t частица находится в точке у. [4]
 |
Изменение квадрата текущего диаметра Л в зависимости от времени при сгорании одиночной капли в неподвижном воздухе ( р0 864 кг / м3. / 800 С. Л0 1 мм. [5] |
Диаметр капли А в промежуточные моменты времени достаточно точно определен К. [6]
Рассмотрим проблему определения остатка задолженности на любой промежуточный момент времени срока кредита. Для решения этой задачи следует разбить величину R на проценты и сумму, идущую на погашение основного долга. [7]
Если бы мы произвели аналогичные расчеты для нескольких промежуточных моментов времени, то получили бы ряд точек, по которым можно было бы построить динамические характеристики 2, которые будут близки к прямым. [8]
О и / - - оо, а в промежуточные моменты времени принимают определенные ненулевые значения ( при k - - ktf. Как известно, необходимым и достаточным условием максимума функции является обращение в нуль первой ее производной при отрицательном значении второй производной. [9]
 |
Зависимость объемной скорости стенания тонких слоев излишков краски по поверхности от времени. [10] |
Объемная скорость стекания тонких слоев излишков в любой из промежуточных моментов времени прямо пропорциональна количеству краски, находящейся на поверхности, углу наклона изделия и удельному весу лакокрасочного материала и обратно пропорциональна вязкости краски. [11]
В общем случае произвольный объем газа, сгорающий в какой-то промежуточный момент времени ( между началом и концом процесса) сперва сжимается до реакции, затем реагирует и нагревается и далее снова сжимается ( уже находясь в состоянии продуктов горения) в ходе дальнейшего повышения давления. Элемент объема газа, который сгорел в начале процесса недалеко от источника поджигания, принимает температуру продуктов горения при том давлении, при котором он сгорел, а затем его температура растет из-за поджатия соседними элементами газа, причем сжатие осуществляется от давления сгорания до конечного давления, достигаемого после полного завершения горения. [12]
Сечение трубки ММ дает положение конца светового луча в некоторый промежуточный момент времени, а сечение NN - положение конца светового луча в некоторый последующий момент времени. Для нашего рассуждения важно заметить, что луч света L в целом изогнут в виде показанной на рис. 13 дуги. Значит, расстояние MN меньше расстояния MN иначе говоря, лучи, идущие по нижней стороне световой трубки, распространяются медленнее лучей, идущих по ее верхней стороне. Замеченный нами факт более точно и общо формулируется словами: скорость света в областях, близких к источнику гравитационного поля ( в нашем случае - Земле), меньше скорости света в областях, удаленных от источника поля тяжести. Или: чем сильнее гравитационное поле на пути света, тем медленнее свет распространяется. [13]
Формула (8.25) неудобна для расчетов, так как требует запоминания пластовой температуры в промежуточные моменты времени. Решить трехмерную задачу можно более просто, если, учитывая особенности поведения подынтегральной функции, заменить (8.25) ее асимптотическим приближением. [14]
Будем предполагать, что существует некоторая процедура, позволяющая, зная поле скоростей в любой промежуточный момент времени ( 0 /), однозначно определить для произвольного момента времени t конфигурацию деформируемого тела в целом, конфигурацию его жестких частей, температурное поле и все параметры, входящие в определяющие уравнения. [15]
Страницы: 1 2 3 4