Магнитный момент - кристалл
Cтраница 1
 |
Энергетический спектр валентных электронов кристалла-изолятора. [1] |
Чистый магнитный момент кристалла равен нулю, так как на каждом подуровне электроны с противоположно направленными спинами взаимно уравновешивают друг друга. [2]
Следует ожидать, что магнитный момент кристалла магнетита, рассчитанный на одну молекулу, равен сумме ионных магнитных моментов. [3]
Возбуждение Л маш магнонов уменьшает магнитный момент кристалла. [4]
 |
Зависимость энергии магнона е от проекции. д волнового вектора k на пространственную диагональ куба. [5] |
Как мы уже говорили, задание магнитного момента кристалла не определяет однозначно его энергии. [6]
Если знать статистику, которой подчиняются элементарные возбуждения - магноны, то можно найти магнитный момент кристалла как функцию внешнего магнитного поля и температуры, Естественно предполагать [2], что магноны подчиняются статистике Ферми - Дирака. [7]
В качестве двух основных причин, приводящих к появлению магнитной кристаллографической анизотропии, следует назвать спин-орбитальное взаимодействие и магнитное дипольное взаимодействие. С магнитодипольным вкладом в энергию дело обстоит еще проще. Если рассматривать атомные магнитные моменты кристалла локализованными в узлах решетки и ориентированными параллельно, то полная энергия магнитного дипольного взаимодействия этих моментов будет, вообще говоря, зависеть от ориентации суммарного момента I относительно кристаллографических осей. [8]
Мы уже получили одно необходимое условие / 0 и рассмотрим теперь, как зависит возникновение ферромагнетизма от структуры решетки. Для этой цели нужно исследовать магнитный момент кристалла в слабом магнитном поле, направленном, например, направо. У спинов или по крайней мере некоторое их число ориентируются в этом поле направо, то кристалл будет ферромагнитным. [9]
Мы уже получили одно необходимое условие / 0 и рассмотрим теперь, как зависит возникновение ферромагнетизма от структуры решетки. Для этой цели нужно исследовать магнитный момент кристалла в слабом магнитном поле, направленном, например, направо. V спинов или по крайней мере некоторое их число ориентируются в этом поле направо, то кристалл будет ферромагнитным. [10]
При неупругом рассеянии света уничтожается квант падающего излучения и рождается квант рассеянного излучения. Такой процесс происходит с рождением ( в стоксовом процессе) или уничтожением ( в антистоксовом процессе) возбуждения кристалла. Антистоксов процесс может иметь место только в том случае, если кристалл вначале находится в возбужденном состоянии. Рассеяние света может являться результатом взаимодействия световых волн с электрическим или магнитным моментом кристалла. Теоретические оценки, а также результаты экспериментов показали, что даже в случае магнитных возбуждений для процессов рассеяния света, связанных с магнитным моментом электронных переходов кристалла, поперечное сечение рассеяния мало. При обычных экспериментальных условиях имеющие наиболее важное значение вклады в электронную поляризуемость перехода обусловлены взаимодействием света с электрическим моментом электронного возбуждения. Недавние расчеты [2-3] показывают, что процессы комбинационного рассеяния света, связанные с взаимодействием света с электрическим моментом ионных возбуждений ( ионное комбинационное рассеяние), возможно наблюдать только в том случае, когда падающий свет находится в резонансе с колебательными возбуждениями решетки. [11]
МАГНИТНЫЕ МОМЕНТЫ ВЕЩЕСТВ - средние значения магнитного момента, приходящиеся на один атом ( или ион) - носитель магнитного момента в теле. Обычно иод средним магнитным моментом веществ, обладающих атомным магнитным порядком ( ферро -, ферри - и антпферромагистиков), понимается частное от деления величины самопроизводной намагниченности: ( экстраполированной к 0 К) ферромагнитных тел пли отдельных магнитных подрешеток в феррп - н аптиферромагнетиках на число атомов ( ионов) - носителей магнитного момента, заключенных в единице объема тела. Fe, Го и Ni средние снниоиые магнитные моменты соответственно равны: 2 218 и. Это различие обусловлено существенным изменением движения электронов ( носителей магнитных моментов) в кристалле ио сравнению с их состоянием в изолированных атомах. В силу заметного перекрытия г / - елоев у соседних ионов, напр. В системе коллективизированных электронов самопроизвольная намагниченность не является аддитивной суммой магнитных моментов отдельных ионов, а определяется из условий минимума суммарной энергии обменного сзаимодействия п кинетической Ферми энергии электронного газа, что и приводит к дробным значениям магнитных моментов кристаллов чистых металлов и сплавов, выраженных в магнетонах Нора. [12]
Страницы: 1