Магнитный момент - неспаренный электрон
Cтраница 2
 |
Спектр ЭПР образца, со. [16] |
Сверхтонкая структура ( СТС) возникает в спектрах ЭПР вследствие взаимодействия магнитного момента неспаренного электрона с магнитными моментами ядер, которые охватываются орбиталью-электрона. [17]
Сверхтонкая структура ( СТС) возникает в спектрах ЭПР вследствие взаимодействия магнитного момента неспаренного электрона с магнитными моментами ядер, которые охватываются орбитой электрона. [18]
Сверхтонкая структура ( СТС) возникает в спектрах ЭПР вследствие взаимодействия магнитного момента неспаренного электрона с магнитными моментами ядер, которые охватываются орбиталыо электрона. [19]
Сверхтонкая структура спектра ЭПР возникает вследствие делокализании неспаренного электрона и обусловливается взаимодействием магнитного момента неспаренного электрона с магнитными моментами ядер, охватываемых молекулярной орби-галью этого электрона. В труппе из п эквивалентных ядер имеется 2п - - линий. Так как спиновое число протона равно /, п эквивалентных протонов расщепляют линию в спектре ЭПР на п 4 - I линии. [20]
Если в молекуле имеются ядра, обладающие магнитным моментом ( / Ф 0), то с ними может взаимодействовать магнитный момент неспаренного электрона. Ядро со спином / во внешнем магнитном поле имеет 2 / 1 возможностей ориентации и дает столько же вкладов в Вг. В этом случае на неспаренные электроны действуют 21 1 магнитных полей, в которых может происходить резонансное поглощение; наблюдают расщепление линий на 2 / 1 равноудаленные линии, которые рассматривают как сверхтонкую структуру. [21]
Если в молекуле имеются ядра, обладающие магнитным моментом ( / Ф 0), то с ними может взаимодействовать магнитный момент неспаренного электрона. Ядро со спином / во внешнем магнитном поле имеет 2 / 1 возможностей ориентации и дает столько же вкладов в Вг. В этом случае на неспаренные электроны действуют 2 / 1 магнитных полей, в которых может происходить резонансное поглощение; наблюдают расщепление линий на 2 / 1 равноудаленные линии, которые рассматривают как сверхтонкую структуру. [22]
Если в молекуле имеются ядра, обладающие магнитным моментом ( / Ф 0), то с ними может взаимодействовать магнитный момент неспаренного электрона. Ядро со спином / во внешнем магнитном поле имеет 2 / 1 возможностей ориентации и дает столько же вкладов в Вг. В этом случае на неспаренные электроны действуют 2 / 1 магнитных полей, в которых может происходить резонансное поглощение; наблюдают расщепление линий на 2 / 3 равноудаленные линии, которые рассматривают как сверхтонкую структуру. [23]
Если удастся однозначно выбрать структуру парамагнитной частицы, из экспериментального спектра могут быть получены константы сверхтонкой структуры, возникающей вследствие взаимодействия магнитного момента неспаренного электрона с магнитными моментами ядер, которые охватываются орбиталью электрона. [24]
Особое значение для идентификации строения сложных радикалов и парамагнитных комплексов имеет исследование так называемой сверхтонкой ядерной структуры спектров электронного парамагнитного резонанса, обусловленной взаимодействием магнитного момента неспаренного электрона с машинными моментами ядер, входящих в состав этих частиц. Как показал Горди 123 ], ядерное сверхтонкое расщепление в твердых телах и растворах может наблюдаться лишь за счет примеси s - шстояния в волновой функции неспаренного электрона. Число компонент сверхтонкой структуры, величина расщепления, распределение интенсивностей между компонентами и ширина отдельных компонент позволяют в ряде случаев не только сделать вывод о деталях химического строения, но и о распределении плотности неспаренного электрона между различными атомами внутри частицы, об электронной структуре атома с данным магнитным ядром, а также о взаимодействии парамагнитной частицы с окружающей средой. [25]
Если систему с неспаренными электронами поместить в постоянное магнитное поле достаточно большой силы, то, согласно условиям квантования, все спины и магнитные моменты этих электронов будут ориентироваться относительно направления поля таким образом, что оси прецессии магнитных моментов будут расположены вдоль или против направления приложенного поля. Таким образом, хаотически расположенные ранее магнитные моменты неспаренных электронов распределяются под влиянием поля по двум группам, обладающим различными энергиями. Разность энергий этих двух возможных электронных состояний равна gf) H, где g - фактор спектроскопического расщепления, являющийся мерой влияния орбитального магнитного момента на спиновый; р - магнитный момент электрона ( магнетон Бора); Н - напряженность приложенного поля. [26]
Явление ЭПР обусловлено магнитными свойствами электрона. При помещении вещества в постоянное магнитное поле Я магнитный момент неспаренного электрона взаимодействует с полем. [27]
Если неспаренный электрон делокализован, то спектр ЭПР имеет сложную структуру. Сверхтонкая структура спектра ( СТС) обусловлена взаимодействием магнитного момента неспаренного электрона с магнитными моментами ядер, входящих в состав свободного радикала и охватываемых молекулярной орбиталью электрона. Природа этого взаимодействия очень сложна. [28]
В этой таблице приведены также соответствующие значения эффективного поля на неспаренном электроне Яэфф и значения поля Ярез, при котором наблюдается резонанс для радикалов данного сорта. Как и в предыдущем случае, ДЯР определяется взаимодействием магнитных моментов неспаренного электрона и одного протона. Совершенно очевидно, что состояния 2 и 3 неразличимы, поскольку вследствие эквивалентности протонов поля Яэфф и Ярез Для них соответственно одинаковы. [29]
Исследование формы и структуры резонансной линии ( особенно сверхтонкой структуры, вызванной взаимодействием магнитного момента неспаренного электрона с магнитными моментами ядер), а также измерение величины g - фактора позволяет детально изучать свойства и строение самих парамагнитных частиц. [30]
Страницы: 1 2 3 4