Магнитный момент - атомное ядро
Cтраница 2
 |
Зависимость между изомерным сдвигом Л и зарядом на атоме Sn в соединениях SnX4 и [ SnX6 ] 2 . [16] |
ЯМР представляет собой избирательное взаимодействие магнитной составляющей радиочастотного поля с магнитными моментами атомных ядер, в результате чего наблюдается резонансное поглощение энергии поля. В многоатомных молекулах ядра одинаковых атомов, расположенных химически неэквивалентно, отличаются по частотам ЯМР. [17]
Однако чего-либо принципиально нового указанные опыты с атомными пучками не дают: магнитный момент атомных ядер JA / снова может быть рассчитан лишь по расщеплению термов. [18]
Сверхтонкая структура - снятие вырождения атомного уровня энергии, обусловленное взаимодействием атомных электронов с магнитным моментом атомного ядра. [19]
В этой главе мы не будем учитывать нлияние, которое оказывают на магнитные свойства вещества магнитные моменты атомных ядер. Дело в том, что эти магнитные моменты примерно в тысячу раз меньше орбитальных магнитных моментов электронов. [20]
В этой главе мы не будем учитывать влияние, которое оказывают на магнитные свойства вещества магнитные моменты атомных ядер. Дело в том, что эти магнитные моменты примерно в тысячу раз меньше орбитальных магнитных моментов электронов. [21]
В случае магнитного резонанса электронного спина, электронного парамагнитного резонанса ( ЭПР), связь спина электрона с магнитным моментом атомного ядра приводит к весьма сложному расщеплению, которое называется сверхтонкой структурой спектра ЭПР. В ЯМР соответствующее расщепление резонансных линий, как правило, не возникает, так как вследствие быстрой спин-решеточной релаксации электронных спинов скорость переходов между спиновыми состояниями, соответствующими ориентациям спина по полю и против поля ( т.е. между состояниями, характеризуемыми магнитными квантовыми числами т 1 / 2 и - 1 / 2), так велика, что ядерный спин видит некое усредненное состояние. [22]
В этом случае поглощение энергии связано с, переходами в системе уровней, образующихся при взаимодействии поля Я0 с магнитными моментами атомных ядер. В спектрах ЯМР наблюдается сверхтонкая структура и сдвиги линий, обусловленные взаимодействием квадрунольных моментов ядер с электрич. Однако при / 1 / 2 ядра обладают квадру-полышм моментом и, если ядро находится в электрич. Это приводит к тому, что уровни энергии ядер в магнитном поле не будут совпадать и, следовательно, вместо одной линии перехода будет наблюдаться ряд линий. [23]
 |
Схема опыта по измерению магнитных моментов атомных ядер ( Раби. [24] |
Мы рассмотрим в этом параграфе тот случай движения спина частицы в переменном поле, теория которого находит важное применение для измерения магнитных моментов атомных ядер по методу Раби. [25]
Таким образом, ищем минимум выражения Е С 1) Я 1 ] 5 ( гр ф) - - 1, где Я - гамильтониан, в котором учтено действие магнитного поля и магнитного момента атомных ядер молекулы. [26]
Кроме того, ядро обладает также магнитным моментом. Точные значения магнитных моментов атомных ядер могут дать дополнительные сведения о природе ядерных сил, а также помочь в выборе соответствующей модели ядра. За последние несколько лет Раби и его сотрудники разработали новый очень точный метод для определения магнитных моментов ядра. Этот метод непосредственно вытекает из опыта типа Штерна-Герлаха для определения магнитного момента электрона, обусловленного его спином. Он известен под названием магнитного резонансного метода. [27]
Ядерный магнетон ( Ц - N) - единица магнитного момента, определяемая соотношением: [ iNe1i / 2 пгр, где е - заряд электрона, tih. Применяется для выражения магнитных моментов атомных ядер и нуклонов. [28]
Он имеет значение и теперь как способ определения магнитных моментов атомных ядер. [29]
В 1944 г. К. К. Завойским был открыт парамагнитный резонанс - явление, связанное с квантовыми переходами в атомах под влиянием переменного магнитного поля. В 1946 г. впервые наблюдался резонанс, обусловленный квантовым взаимодействием магнитного момента атомного ядра с внешним радиочастотным полем. [30]
Страницы: 1 2 3