Спиновый магнитный момент

Cтраница 1

Спиновый магнитный момент является таким же неотъемлемым свойством электрона, его масса и заряд. [1]

Спиновый магнитный момент и спиновый угловой момент коллинеарны, но антипараллельны. [2]

Спиновые магнитные моменты таких пар электронов взаимно компенсируются. Во внешнем магнитном поле энергетическая эквивалентность обоих направлений спиновых магнитных моментов электронов нарушается. Электрон, спиновый магнитный момент которого параллелен внешнему магнитному полю, обладает меньшей энергией, чем электрон с противоположно направленным спиновым магнитным моментом. Таким образом, первый электрон находится в энергетически более выгодном ( устойчивом) состоянии, чем второй. Здесь имеется аналогия с двумя ориентациями плоского контура тока в магнитном поле, соответствующими параллельности векторов Рш и В и их антипараллельности. В металле не все энергетические уровни заняты электронами проводимости. Поэтому в результате действия на металл внешнего магнитного поля должен происходить поворот антипараллельных В спиновых магнитных моментов у тех электронов, которые оказались на энергетических уровнях более высоких, чем свободные уровни, соответствующие электронам, спиновые магнитные моменты которых параллельны В. Это явление называется парамагнетизмом электронов проводимости в металлах, или парамагнетизмом Паули. Пока лишь заметим, что согласно этой статистике парамагнетизм электронов проводимости в металлах практически не зависит от температуры. [3]

Спиновые магнитные моменты электронов оболочки могут быть либо параллельными, либо антипараллелъными. Антипараллелъные магнитные моменты взаимно компенсируются результирующий магнитный момент изолированного атома определяется общим числом нескомпенсированных спиновых магнитных моментов. Как уже отмечалось, за единицу магнитного момента ( магнетон Бора) принята величина, численно равная спиновому моменту электрона. [4]

Спиновые магнитные моменты электронов оболочки могут быть либо параллельными, либо антипараллелъными. Антипараллельные магнитные моменты взаимно компенсируются и результирующий магнитный момент изолированного атома определяется общим числом нескомпенсированных спиновых магнитных моментов. Как уже отмечалось, за единицу магнитного момента ( магнетон Бора) принята величина, численно равная спиновому моменту электрона. [5]

Энергия связи / -, d -, s - электронов лантаноидов и актиноидов в функции атомного номера ( схема. [6]

Спиновые и магнитные моменты иттербия и, по-видимому, нобелия с заполненной / 14-оболочкой и внешней подгруппой s2 равны нулю, как и у бария. Спиновые и магнитные моменты лантана, лютеция, актиния и, по-видимому, лоуренсия с внешней конфигурацией d1s2 одинаковы. Одинаковы спиновые моменты у церия и тория. Прометий и нептуний имеют спин, равный 5 / 2, так же как марганец и рений. Таким образом, принадлежность некоторых лантаноидов ( иттербия, лютеция, прометия, самария) и актиноидов ( кюрия, тория, нептуния, плутония) к соответствующим группам подтверждается их спиновыми и магнитными моментами. [7]

Спиновые магнитные моменты тяких нар электронов взаимно компенсируются. Но внешнем магнитном поле энергетическая эквивалентность обоих направлений спиновых магнитных моментов электронов нарушается. Электрон, спиновый магнитный момент которою параллелен внешнему магнитному полю, обладает меньшей энергией, чем электрон с противоположно направленным спиновым магнитным моментом. Таким образом, первый электрон находится в энергетически более выгодном ( устойчивом) состоянии, чем второй. Здесь имеется аналогия с двумя ориептациями плоского контура тока в магнитном поле, соответствующими параллельности векторов рт и В и их антипарал-лелыюсти. В металле не все энергетические уровни заняты электронами проводимости. Поэтому в результате действия на металл внешнего магнитного поля должен происходить поворот антипараллельных В спиновых магнитных моментов у тех электронов, которые оказались на энергетических уровнях более высоких, чем свободные уровни, соответствующие электронам, спиновые магнитные моменты которых параллельны В. Это явление называется парамагнетизмом электронов проводимости и металлах, или парамагнетизмом Паули. Пока лишь заметим, что согласно этой статистике парамагнетизм электронов проводимости в металлах практически не зависит от температуры. [8]

Спиновый магнитный момент р-электрона парамагнитного атома взаимодействует как с внутренним магнитным полем, возникающим в результате орбитального движения электрона, так и с внешним магнитным полем. [9]

Поэтому спиновый магнитный момент частиц не может быть описан в классической теории электричества и магнетизма. Однако магнитное поле, обусловленное спиновыми магнитными моментами, может быть при необходимости описано феноменологически. Как правило, напряженность этого поля очень мала. Лишь в случае постоянных магнитов оно достигает больших значений. [10]

Прецессия спиновых магнитных моментов может быть вызвана электромагнитной волной сверхвысокой частоты. Чем ближе частота волны к собственной частоте прецессии, тем заметнее взаимодействие системы спинов с полем волны, а когда эти частоты примерно совпадают, можно наблюдать резонансное поглощение энергии электромагнитной волны. Это явление было предсказано, а затем экспериментально подтверждено В. К. Аркадьевым [1] и получило название ферромагнитного резонанса. [11]

Отношение спинового магнитного момента к механич. [12]

Между спиновым магнитным моментом [ г нуклона, измеренным в ядерных магнетонах, и его спином s, измеренным в единицах ti, существует соотношение ц8 gss; величина gs называется гиромагнитным отношением. [13]

Собственный или спиновый магнитный момент электрона равен магнетону Бора ЦБ 9 27 - 10 - 24 А-мг. Наряду с собственным моментом электрон при движении по орбите обладает угловым механическим моментом и связанным с ним орбитальным магнитным моментом. [14]

Во-вторых, спиновые магнитные моменты атомов, создающие суммарный магнитный момент ферромагнетика, взаимодействуют с электронными токами. Последние обусловлены орбитальным движением и определенным образом ориентированы в пространстве. [15]

Страницы: 1 2 3 4