Полный магнитный момент

Cтраница 1

Полный магнитный момент передается обычным выражением g / 1 ( 1 1) цп, где / - спиновое квантовое число. [1]

Полный магнитный момент по-прежнему будет равен нулю. [2]

Полный магнитный момент электрона равен векторной сумме спинового магнитного момента и магнитного орбитального момента, который возникает вследствие движения электрона вокруг ядра. [3]

Полный магнитный момент системы составляется из орбитального и спинового магнитных моментов. Основную роль играет спиновый момент, так как орбитальная составляющая незначительна. Постоянный магнитный момент присущ молекулам, имеющим электроны с неспаренными спинами. [4]

Полный магнитный момент образца антипараллелен направлению приложенного поля и равен MV, где Г - объем образца. [5]

Полный магнитный момент образца аптнпараллелен направлению приложенного поля н равен MV, где Г - объем образца. [6]

Полный магнитный момент электронной системы складывается из орбитального магнитного момента, обусловленного орбитальным движением электронов, приводящим к возникновению слабых электрических токов, и собственно магнитного момента электронов, связанного с их спинами. Эта величина может быть определена спектроскопическими методами. [7]

Полный магнитный момент единицы объема М также определяется разностью заселенностей зеемановских уровней. [8]

Полный магнитный момент сверхпроводящего кольца складывается из момента, создаваемого током, и диамагнитного момента токов Мейснера. Если диаметр кольца значительно превышает диаметр проволоки, диамагнитный момент имеет значительно меньшую величину, чем момент, созданный незатухающим током. В результате магнитные свойства обусловливаются в основном незатухающими токами, так что поведение кольца определяется его начальным состоянием. [9]

Полный магнитный момент единицы объема вещества, или намагниченность, есть, таким образом, векторная сумма орбитального и спинового моментов электронов, содержащихся в единице объема. [10]

Чтобы получить полный магнитный момент системы М, нужно сложить моменты отдельных атомов по правилу параллелограмма. Благодаря случайному направлению эти моменты компенсируют друг друга, так что спонтанная намагниченность оказывается равной нулю. Итак, мы получили, что при малых концентрациях магнитных атомов спонтанная намагниченность отсутствует. [11]

Изменение I, II, III, IV и V ионизационных потенциалов с возрастанием атомного номера. [12]

Проекция вектора полного магнитного момента на ось исчезающе малого магнитного поля Н является эффективаым магнитным моментом атома, обычно указываемым в таблицах. [13]

Обозначим через ц полный магнитный момент некоторой системы, обусловленный всеми существующими вкладами, парамагнетизм которых представляет для нас интерес. [14]

Шенберг [194] определил полный магнитный момент кольца в зависимости от величины поля, измеряя с помощью весов Саксмита силы, действующие на кольцо в слегка неоднородном магнитном поле. Мы рассмотрим только основные полученные им результаты. [15]

Страницы: 1 2 3 4