Полный момент
Cтраница 2
Полный момент внешних сил относительно оси 2Мг - ( 7 - Т2) Я Мвр - Мтр. [16]
Полный момент вращения системы ( центральное ядро и оболочка) остается неизменным во времени, однако в процессе эволюции может происходить перекачка момента из ядра в оболочку и обратно. [17]
Полный момент вращающегося ядра J, разумеется, сохраняется. [18]
Вообще полным моментом j определяется симметрия спинорной волновой функции системы: она симметрична по 2j индексам и антисимметрична по остальным индексам. [19]
Поэтому полный момент в опасном сечении образца, равный PL, также изменяется по симметричному циклу. Момент PL может быть разложен на две составляющие ( фиг. Мизг М cos a и крутящий момент Мкр М sin а, которые изменяются синфазно по симметричным циклам. Таким образом, нормальные и касательные напряжения в поперечных сечениях образца изменяются синфазно по симметричным циклам. При этом имеет место двухосное смешанное неоднородное напряженное состояние. [20]
Операторы полного момента частицы j ( или системы частиц J) удовлетворяют тем же правилам коммутации, что и операторы орбитального момента или спина, поскольку эти правила яв-ляютея вообще общими правилами коммутации справедливыми для всякого момента импульса. Следующие из правил коммутации формулы ( 27 13) для матричных элементов момента тоже справедливы для всякого момента, если матричные элементы определять по отношению к собственным функциям этого же момента. Остаются справедливыми ( с соответствующим изменением обозначений) также и формулы ( 29 7) - ( 29 10) для матричных элементов произвольных векторных величин. [21]
Операторы полного момента частицы j ( или системы частиц J) удовлетворяют тем же правилам коммутации, что и операторы орбитального момента или спина, поскольку эти правила являются вообще общими правилами коммутации, справедливыми для всякого момента импульса. Следующие из правил коммутации формулы (27.13) для матричных элементов момента тоже справедливы для всякого момента, если матричные элементы определять по отношению к собственным функциям этого же момента. [22]
Операторы полного момента частицы j ( или системы частиц J) удовлетворяют тем же правилам коммутации, что и операторы орбитального момента или спина, поскольку эти правила являются вообще общими правилами коммутации, справедливыми для всякого момента импульса. Следующие из правил коммутации формулы (27.13) для матричных элементов момента тоже справедливы для всякого момента, если матричные элементы определять по отношению к собственным функциям этого же момента. Остаются справедливыми ( с соответствующим изменением обозначений) также и формулы (29.7) - (29.10) для матричных элементов произвольных векторных величин. [23]
 |
Направление поля гистерезисного двигателя.| Характеристики моментов гистерезисного двигателя. [24] |
Мд уменьшает полный момент М синхронной машины. [25]
Благодаря этому полный момент, сообщаемый потоку реактором и насосом согласно зависимости ( 5 - 23), возрастает без ощутимого увеличения момента MI, нагружающего двигатель. [26]
 |
Направление поля гистерезисного двигателя.| Характеристики моментов гистерезисного двигателя. [27] |
Ма уменьшает полный момент М синхронной машины. [28]
 |
Токи в атоме при заданных вращательном моменте М2 и-его проекции Mz. [29] |
Чтобы получить полный момент Щг следует просуммировать по всем трубкам тока. [30]
Страницы: 1 2 3 4