Квадрупольный электрический момент

Cтраница 3

Выше мы предположили, что и рассматриваемые нами переменные токи также удовлетворяют этому условию. Если же div j ф О, то при преобразовании интеграла (98.11) в выражении для А появляются, помимо (98.13), еще члены, соответствующие так называемому квадрупольному электрическому моменту системы. [31]

В § 57 предполагалось, что токи постоянны и что поэтому div j0 - Выше мы предположили, что и рассматриваемые нами переменные токи также удовлетворяют этому условию. Если же div j 7 0, то при преобразовании интеграла (98.11) в выражении для А появляются, помимо (98.13), еще члены, соответствующие так называемому квадрупольному электрическому моменту системы. [32]

Выше мы предположили, что и рассматриваемые нами переменные токи также удовлетворяют этому условию. Если же div j ф 0, то при преобразовании интеграла (98.11) в выражении для А появляются, помимо (98.13), еще члены, соответствующие так называемому квадрупольному электрическому моменту системы. [33]

При наложении переменного поля резонансной частоты начинаются переходы между уровнями, что ведет к поглощению энергии переменного поля. В отличие от сферических атомов, у которых заряды распределены равномерно, продолговатые ядра ( характерные, например, для галогенов, в частности хлора) обладают квадрупольным электрическим моментом. [34]

У большинства ядер проявляются как одночастичные, так и коллективные степени свободы. Так, например, у ядер с числами Z и N, далекими от магических, спины и четности основных состояний, как правило, хорошо описываются оболочечной теорией, в то время как квадрупольные электрические моменты имеют коллективное происхождение. Одновременный учет коллективных и одно-частичных степеней свободы осуществляется в обобщенных моделях. [35]

Характеристики квантового перехода, естественной ширины и формы резонансной линии. [36]

Таким образом, изомерный сдвиг характеризует электронную плотность на ядрах и тем самым позволяет, например, определить среднюю ионность связей. Внешнее неоднородное электрическое поле приводит к асимметрии электронного заряда и появлению градиента электрического поля. Взаимодействие квадрупольного электрического момента с неоднородным электрическим полем проявляется в сверхтонкой структуре спектра за счет квадрупольного расщепления линий, а взаимодействие магнитного момента с внешним магнитным полем - к появлению сверхтонкой структуры спектра при зеемановском расщеплении. [37]

Здесь суммирование ведется по всем заряженным частицам системы. Все электрические мультипольные моменты инвариантны относительно операции обращения времени. При этом электрические моменты четного порядка, в частности квадрупольный электрический момент, не изменяются. [38]

Состояния двух нуклонов. [39]

Как известно, дейтон является изотопом водорода и его ядро состоит из протона и нейтрона. Из таблицы 6 видно, что возможное основное состояние дейтонов должно быть Т О, S5j, или может быть zDr Однако мы знаем, что в основном состоянии волновая функция должна иметь наименьшее возможное число узлов. Из-за наличия тензорных сил орбитальный момент в дейтоне не сохраняется, поэтому возможна и примесь состояния SD (, которая на самом деле и имеется и приводит к существованию квадрупольного электрического момента у дейтона. [40]

Область применения ее весьма ограничена: она позволяет объяснить явления, относящиеся к некоторым свойствам сферических ядер ( главным образом легких) в основном и слабо возбужденном состояниях. Но даже и в этой области наблюдаются отдельные нерегулярности в заполнении состояний и плохое соответствие вычисленных магнитных моментов с экспериментальными значениями. Модель оболочек совсем не пригодна для описания несферических ядер. Она дает абсолютно неверные значения квадрупольных электрических моментов и даже спинов этих ядер. Эти несоответствия связаны с грубостью использованной схемы ( движение частиц в среднем постоянном сферически симметричном ядерном поле), которая неприменима для несферических ядер. [41]

Любопытно, что почти для всех ядер экспериментальные значения лежат между линиями Шмидта и Дирака. Этот факт можно было бы рассматривать как указание на частичное ослабление внутри ядер эмиссии тг-мезонов, которой объясняется отклонение gs от дираковских значений. При таком объяснении странным, однако, является то, что подобное изменение весьма различно даже для похожих ядер; поэтому сейчас более принята точка зрения, согласно которой отклонение от значений Шмидта является следствием взаимодействия между неспаренным нуклоном и остальными нуклонами. На это указывает также корреляция между величиной отклонения экспериментальных значений момента от чисел Шмидта и величиной квадрупольного электрического момента. [42]

Страницы: 1 2 3