Cтраница 2
Справа от уровней указаны полные угловые моменты ядра; слева - спектроскопические символы: буква отвечает определенному значению / [ / 0 ( л), 1 ( /), 24 3tf) 4 ( g), 5 ( А) б ( 0 ]; цифра-главное квантовое число. Пунктиром отмечены магические числа заполнения оболочек. [16]
Чтобы получить собственные состояния полного углового момента, необходимо связать орбитальный угловой момент и спин в пространстве &. [17]
Действительно, в предыдущей задаче полный угловой момент J складывался из орбитального момента L и спина S, причем оператор перехода не зависел от оператора спина. В данном случае полный момент / 7 складывается из электронного момента J и спина ядра /, причем оператор перехода не зависит от спина ядра. [18]
Таким образом, меньшее значение полного углового момента j ( j I s) отвечает меньшей энергии. [19]
Поэтому можно точно знать квадрат полного углового момента и одну из его компонент ( но не более одной) для любой системы. [20]
Физические состояния являются собственными состояниями полного углового момента; следовательно, правило отбора (3.4) строго выполняется для физических состояний. [21]
Мы будем описывать собственные состояния полного углового момента в пространствах cXf 2 ( g) & s0, jjforbi ф % s t которые осуществляются при объединении спина и орбитального углового момента по правилам гл. [22]
Орбитальный угловой момент является той частью полного углового момента, которая в классической механике связана с круговым движением частицы вокруг неподвижного центра. В квантовой механике орбитальный угловой момент квантуется и характеризуется двумя особенностями. [23]
На рис. 3 представлена зависимость полного углового момента основного состояния от величины 1 / а. Видны резкие скачки до значений, кратных трем, происходящие при понижении давления. На рис. 3 показано также среднеквадратичное значение площади, занимаемой электронной системой. [24]
Здесь / - квантовое число полного углового момента расселл-саундерсовского многообразия, на котором заканчивается электронный переход, участвующий в КР; / - квантовое число многообразия, соответствующего началу перехода. Подсостояния / г и / г многообразий в отдельных случаях могут быть состояниями с хорошими квантовыми числами, даже если ион испытывает влияние кристаллического поля; К. Правила отбора в электронном КР определяются свойствами ЗУ-символе. [25]
Задача 1.13. Спин ядра равен I, полный угловой момент атома F складывается из полного электронного углового момента J и спина ядра I. Сверхтонкое расщепление атомных уровней возникает в результате взаимодействия электронов со спином ядра, если последний отличен от нуля. [26]
Зависимость энергетического спектра (4.10) как от величины полного углового момента j, так и от орбитального момента /, приводит к появлению лэмбовского сдвига уровней. [27]
Собственные состояния Н0 могут быть собственными состояниями полного углового момента L2 и оператора L3, но не быть ни состояниями прямого произведения (2.14) с угловыми моментами / и /, ни определенного вида линейными комбинациями ( 2.15) этих состояний прямого произведения. [28]
Низший энергетический уровень свободного иона, характеризующийся полным угловым моментом /, величина которого может быть вычислена по правилу Хунда при анализе спектров, является ( 2 / 1) - кратно вырожденным. Магнитное поле снимает это вырождение, образуя группу ( 2 / - J-1) эквидистантных уровней, отстоящих друг от друга на расстояние gv - цН, где рв ( е / 2тс) ( А / 2тс) - магнетон Бора, g - фактор расщепления Ланде. При g 2 и Н 10000 эрстед это расстояние равно - 0 9 см-1. [29]
А векторы / v различных электронов объединяются в полный угловой момент / и в свою очередь прецессируют вокруг этого вектора ( фиг. В другом предельном случае связи поотдельности объеди няются векторы спина и векторы орбитального момента в суммарные векторы / и, так что для двух электронов мы получаем диаграмму фиг. [30]