Cтраница 3
Какова кинетическая интерпретация теоремы оо изменении кинетического момента механической системы относительно центра. [31]
Это положение выражает теорему об изменении кинетического момента механической системы в другой форме и носит название теоремы Резаля. [32]
Рассмотренные следствия из теоремы называют законом сохранения кинетического момента механической системы в относительном. [33]
Почему сила тяжести не влияет на изменение кинетического момента механической системы относительно центра масс и относительно любой оси, проходящей через центр масс системы. [34]
Почему сила тяжести не влияет на изменение кинетического момента механической системы относительно центра масс и относительно любой оси, проходящей через центр масс системы. [35]
В § 56 установлено, что сохранение кинетического момента механической системы L. [36]
В § 56 рассмотрена теорема об изменении кинетического момента механической системы относительно неподвижного центра. [37]
В § 56 рассмотрена теорема об изменении кинетического момента механической системы относительно неподвижного центра. Для изучения сложного движения твердого тела, каким является плоское движение, необходимо воспользоваться зависимостью между кинетическими моментами механической системы относительно неподвижного центра и относительно центра масс системы. [38]
Уравнение (84.1) выражает теорему о зависимости между кинетическим моментом механической системы относительно неподвижного центра и относительно центра масс системы: при любом движении механической системы ее кинетический момент относительно неподвижного центра равен геометрической сумме, момента относительно этого центра главного вектора количества движения системы, условно приложенного в центре масс, и кинетического момента системы в ее относительном движении по отношению к центру масс относительно этого центра. [39]
Уравнение (84.1) выражает теорему о зависимости между кинетическим моментом механической системы относительно неподвижного центра и относительно центра масс системы: при любом движении механической системы ее кинетический момент относительно неподвижного центра равен геометрической сумме момента относительно этого центра главного вектора количества движения системы, условно приложенного в центре масс, и кинетического момента системы в t i. [40]
Уравнение (57.2) показывает, что скорость конца вектора кинетического момента механической системы относительно некоторого неподвижного центра геометрически равна главному моменту внешних сил, действующих на эту систему, относительно того же центра. [41]
Уравнения (56.2) показывают, что производная по времени от кинетического момента механической системы относительно некоторой оси равна главному моменту внешних сил относительно этой оси. [42]
Уравнения (56.2) показывают, что производная по времени от кинетического момента механической системы относительно 1екоторой оси равна главному моменту внешних сил относительно этой оси. [43]
Уравнения (85.4) показывают, что производная по времени от кинетического момента механической системы относительно любой оси, проходящей через центр масс системы, в ее относительном движении по отношению к центру масс равна главному моменту внешних сил, действующих на точки системы, относительно этой оси. [44]
Следствия из теоремы об изменении кинетического момента механической системы выражают закон сохранения кинетического момента механической системы. [45]