Cтраница 1
Механический момент атома в состоянии 3 прецессиру-ет в магнитном поле с индукцией В 500 Гс с угловой скоростью со 5 5 109 рад / с. [1]
Найти механические моменты атомов в состояниях 5F и 7Я, если известно, что в этих состояниях магнитные моменты равны нулю. [2]
Определить максимально возможный орбитальный механический момент атома, находящегося в состоянии, мультиплетность которого пять и кратность вырождения по J равна семи. [3]
С угловыми механическими моментами атомов связаны их магнитные моменты. [4]
Но поскольку в результате намагничивания механический момент атомов изменяется, изменяется и момент стержня как целого. [5]
Объяснить с помощью векторной модели, почему механический момент атома, находящегося в состоянии 6F1 / 2, прецессирует в магнитном поле с индукцией В с угловой скоростью, вектор которой to направлен противоположно вектору В. [6]
Если намагничивание образца меняется, то меняется и суммарный механический момент атомов образца. Образец в целом является замкнутой механической системой. [7]
В отсутствие внешних полей, как уже упоминалось, механический момент атома К, а стало быть, и пропорциональный ему магнитный момент атома М постоянны во времени. [8]
В отсутствии внешних полей, как уже упоминалось, механический момент атома К, а стало быть, и пропорциональный ему магнитный момент атома М постоянны во времени. [9]
В отсутствие внешних полей, как уже упоминалось, механический момент атома К, а стало быть, и пропорциональный ему магнитный момент атома М постоянны во времени. [10]
Если ориентировка магнитного момента атома в пространстве меняется, меняется и ориентировка механического момента атома так, чтобы соотношение (39.1) соблюдалось. Если под действием некоторых причин магнитный момент атома изменяется, соответствующим образом изменяется и механический момент. [11]
Привести пример набора допустимых квантовых чисел L, S, J, для которого механический момент атома в состоянии с этими числами отличен от нуля, а магнитный момент равен нулю. [12]
Показать, что частота перехода между соседними подуровнями зеемановского расщепления терма совпадает с частотой прецессии механического момента атома в магнитном поле. [13]
Показать, что частота перехода между соседними подуровнями зеемановского расщепления терма совпадает с ларморовской частотой прецессии механического момента атома в магнитном поле. [14]
Опыт Штерна и Герлаха показал, что пучок атомов отклоняется в магнитном поле, разбиваясь на ряд отдельных пучков. Это означает, что проекция механического момента атома на направление поля может принимать лишь дискретный ряд значений. Каждому допустимому значению L2 отвечает свое значение силы и соответствующая величина отклонения в неоднородном магнитном поле. [15]