Cтраница 1
Радиальные моменты здесь равны тангенциальным, умноженным на коэффициент Пуассона, что является следствием равенства нулю кривизны искривленной поверхности оболочки вдоль радиуса. [1]
Эпюра радиальных моментов пластинки будет иметь вид, показанный на фиг. [2]
Мг - радиальный момент, вычисляемый по ( IV. [3]
Рассмотрим далее действие сосредоточенных радиальных моментов G, один из которых приложен к контуру области, а другой в центре. [4]
В зоне QOCQ Q радиальный момент становится отрицательным. Здесь реализуется пластическое состояние А В. [5]
При QK Qft-0 эпюра радиальных моментов принимает вид II В этом случае составляющий момент М 2 обращается в нуль, а М - в Мт. [6]
Тангенциальные моменты М9 здесь равны радиальным моментам Мг, умноженным на коэффициент Пуассона. [7]
Определив Мк0, нетрудно установить вид эпюр радиальных моментов с помощью соотношений ( 28) - ( 30), а, следовательно, и вид формул, которыми необходимо пользоваться при оценке несущей способности пластинки. [8]
Как следует из этих эпюр, интенсивность радиального момента во много раз меньше интенсивности окружного момента. [9]
При дальнейшем смещении ребра к центру эпюра радиальных моментов примет вид / / /, где оба составляющих момента М 2 и М 2 становятся положительными. [10]
Так как края пластины могут свободно поворачиваться, то радиальный момент на обоих краях равен нулю. Усилие, создаваемое давлением р, распределяется между внутренней и наружной опорами. Для определения величины усилия, действующего на каждую опору, необходимо, кроме уравнения статики, использовать уравнение перемещений. [11]
В зависимости от радиуса промежуточного ребра Q, эпюра радиальных моментов пластинки ( характер которой нам понадобится в дальнейшем) примет один из трех видов, показанных на фиг. [12]
Эта же зависимость может быть применена и для определения радиальных моментов тг в среднем цилиндрическом сечении. При этом значительные погрешности в определении радиальных напряжений будут получаться лишь в непосредственной близости от входной или выходной кромок, где указанные напряжения невелики. [13]
Кроме того, пластинка нагружена силами величиной Pt и радиальными моментами интенсивностью ML, равномерно распределенными по окружностям радиусов рг, концентричным контурам пластинки. [14]
Следовательно, если требовать непрерывности прогиба, его производной и радиального момента при р clt то условие непрерывности для перерезывающих сил выполнено не будет. [15]