Cтраница 2
Поскольку орбитальный момент очень мал, отклонения g - фак-тора от ge будут небольшими, причем они будут зависеть от ориентации радикала относительно направления внешнего поля. Так, у рассмотренного выше азотнокисного радикала орбитальный момент будет разным, когда поле ориентировано вдоль х и вдоль у. Поскольку ру-орбиталь является орбиталью неподеленной пары электронов, а рх - орби-талью, участвующей в связи N-О, то их энергии и энергии возбуждения рг - Ру и р - Рх будут различными; g - факторы радикала, когда внешнее поле направлено вдоль х - и у-осей, также будут разными. Таким образом, g - фактор является тензорной величиной; как и для СТВ, можно найти молекулярную систему координат, в которой тензор g будет диагоналей. [16]
Если орбитальный момент велик ( как это имеет место у атомов с большими значениями Z), то происходит ориентация спин-момента каждого электрона по отношению к орбитальному моменту этого же электрона и приведенное выше приближение - так называемое приближение Ресселя - Саундерса, при котором величины Sj и / - суммируются раздельно, неправильно. [17]
Все орбитальные моменты складываются векторно и дают в тех же единицах целочисленный полный орбитальный момент L. Но здесь необходима некоторая модификация: здесь впервые проявляется недостаточность наших механических моделей. Чтобы сохранить согласие с опытом, приходится приписать орбитальным моментам электронов на единицу меньшие значения. В квантовой механике, не использующей никаких моделей, нужные значения орбитальных моментов получаются автоматически. [18]
Поскольку орбитальный момент в центральном поле сохраняется, оператор рассеяния коммутативен с оператором момента. [19]
Поскольку орбитальный момент в центральном поле сохраняется, оператор рассеяния коммутативен с оператором момента. Другими словами, S-матрица диагональна в / - представлении. [20]
Если орбитальный момент отвечает вектору, лежащему вдоль молекулярной оси, и проекция его равна единице, речь идет о я-электроне; эти электроны отвечают максимальным плотностям облаков в плоскости, перпендикулярной молекулярной оси. [21]
Если орбитальный момент и спин атома отличны от нуля, но одинаковы по величине ( L S O) и складываются в полный момент / 0, то диагональные матричные элементы собственного магнитного момента равны нулю, в то время как недиагональные ( для переходов Lt S, J - Lt S, J 1 внутри одного мультиплета) отличны от нуля. При этом В0 0: для основного уровня в - каждом члене суммы по kf положителен как числитель, так и знаменатель. [22]
Когда электронный орбитальный момент Л относительно межъядерной оси равен нулю ( состояния S), электронный спин связан с вращением молекулы ( случай b по Гунду; см. [ 22 J, стр. [23]
Если орбитальный момент ионов в основном состоянии равен нулю, то волновые функции ионов являются сферически симметричными, и анизотропия обменного взаимодействия, как и одноионная анизотропия, может появиться только при учете примеси возбужденных состояний с не равным нулю орбитальным моментом. [24]
Если орбитальный момент частицы превосходит / 0, то коэффициент прилипания равняется нулю. Отсюда следует, что коэффициенты рассеяния J3Z при / / 0 Равны по модулю единице. [25]
Если орбитальный момент атома равен нулю, то потенциал взаимодействия соответствует второму порядку теории возмущений и определяется взаимодействием заряда иона с наведенным под действием этого заряда дипольным моментом атома. Так как электрическое поле иона в точке нахождения атома равно F n / R2, то оператор взаимодействия иона с атомом составляет V - FD - nD / R2, где п - единичный вектор оси, соединяющей ядра, D - оператор дипольного момента атома. [26]
Если орбитальный момент атома отличен от нуля, взаимодействие иона с атомом отвечает первому порядку теории возмущений. [27]
Если орбитальный момент частицы превосходит / 0, то коэффициент прилипания равняется нулю. Отсюда следует, что коэффициенты рассеяния 3г при / / 0 равны по модулю единице. [28]
Влияние орбитального момента может привести как к увеличению значения g, так и к его уменьшению. Обычно для незаполненных rf - оболочек g больше двух, если оболочка заполнена больше чем наполовину, и меньше двух, если заполнение меньше половины. [29]
Замораживание орбитального момента упрощенно и наглядно можно представить следующим образом. [30]