Cтраница 1
Моновакансии и дивакансии обсуждаться не будут, так как в них нельзя выделить плоскости, по которым происходит захлопывание из-за малого числа вакансий. Было показано, что атом действительно достигает центра тетраэдра, первоначально образованного релаксирующим атомом и тремя вакансиями. Поскольку тривакансии лежат в плоскостях типа 111, такая конфигурация может считаться наименьшим скоплением, способным захлопнуться в этих плоскостях. Затруднение в этом случае связано с тем фактом, что когда релаксирующий атом достигает своего равновесного положения, скопление эквивалентно четырем 3 / 4 вакансиям, расположенным в тетраэдрических положениях. [1]
Перед закалкой моновакансии и дивакансий находятся в термическом равновесии при Tq. В процессе закалки температура образца очень резко падает и происходит образование и разрушение дивакансий. Они установили, что существует критическая температура Г, выше которой моновакансии и дивакансий находятся в термическом равновесии, ниже этой температуры подвижность вакансий недостаточна для установления равновесной концентрации. [2]
Разница между кажущейся энергией активации и энергией активации движения моновакансий приведена на рис. 3 и 4 соответственно для золота и алюминия, Дояма и Келер, производя закалку алюминия, очищенного зонной плавкой, нашли на основании данных, приведенных на рис. 4, энергию связи дивакансии - ОД7 0 05 эв. [3]
При расчетах были использованы следующие величины: энергия активации движения моновакансий - 0 84 эв, энергия активации движения дивакансий - 0 7 эв; энергия связи между вакансиями, образующими диваканеию, принималась равной 0 3 и 0 2 эв. [4]
Область низких температур закалки ( область III) соответствует экспоненциальному уменьшению концентрации моновакансий. В этой области упрочнение должно происходить за счет суперпорогов. Однако в образцах золота, закаленных с температур ниже 800 - 700 С, добавочного старения не было найдено. [5]
Для дивакансий энергия связи с дислокациями может быть больше, чем для моновакансий. [6]
Как правило, газовый травитель, содержащий кислород, не дает возможности различать моновакансии и дивакансии или скопления, состоящие из большего числа вакансий, находящихся близко друг к другу в одном и том же слое, но дает возможность различать дивакансии и скопления, состоящие из большего числа вакансий, расположенных в близлежащих слоях, Если в качестве травителя применяется двуокись углерода, то, по-видимому, она не взаимодействует с моновакансиями, так как молекулы ее слишком велики. Однако скопления вакансий травятся двуокисью углерода. [7]
Увеличение содержания примесей вызывает увеличение концентрации комплексов вакансия - примесь главным образом за счет моновакансий. [8]
В нанокристаллических металлах время жизни TI по величине близко к времени жизни позитронов г у в решеточных моновакансиях крупнозернистых металлов, и поэтому TI рассматривается как время жизни позитронов в вакансиях границ раздела. Размер этих вакансий соответствует одному-двум удаленным атомам. Принадлежность этих свободных объемов именно границам раздела, а не кристаллитам, доказывается тем, что время жизни TI наблюдается в нанокристаллических металлах даже после их отжига при температуре, которая выше температуры отжига решеточных моновакансий. Время жизни позитронов Т2 характеризует аннигиляцию позитронов в трехмерных вакансионных агломератах ( нанопорах), размер которых примерно соответствует 10 удаленным атомам. [9]
Второе объяснение, которое, по-видимому, более удовлетворительно, заключается в предположении, что после закалки концентрация моновакансий высока и что скорость процесса определяется числом столкновений моновакансий. Это предположение реально, если энергия связи дивакансии достаточно высока, а энергия миграции достаточно низка, чтобы дивакансии могли достигнуть центров конденсации раньше, чем они диссоциируют, В этом случае легко объяснить реакцию второго порядка, так как концентрация дивакансии незначительна. Это действительно так при низких температурах. Когда температура поднимется выше - 40 С, возможная диссоциация дивакансии приведет к отклонению от реакции второго порядка и уменьшению скорости процесса, как это и наблюдается в экспериментах. [10]
Исходя из принципа Ле-Шателье, можно ожидать, что при высоких температурах равновесие (2.51) сдвинуто влево и в кристалле доминируют моновакансии. [11]
Если энергия дефекта упаковки велика, как, например, в алюминии, то могут закалиться не только ступеньки, но и моновакансии и небольшие скопления вакансий, а при встрече дефекта с движущимися дислокациями на последних могут образоваться пороги. Поэтому можно ожидать, что начальное упрочнение возникает в результате образования этих порогов. [12]
Тзг Т13, где таз - время, необходимое для встречи одной дивакансии с другой, Ti3 - время, необходимое для встречи моновакансии с тривакансией. [13]
В зависимости от того, на каких именно плоскостях ( соседних, одних и тех же или разделенных расстоянием) движутся дислокации, создаются моновакансии, дивакансии или междуузельные атомы. Вакансии могут даже аннигилировать, восстанавливая тем самым идеальное кристаллическое строение в этой зоне. Однако все эти процессы надо представлять себе не как единичные и бесследно пропадающие акты вспышек и затуханий энергии. Каждый междуузельный атом является носителем весьма концентрированной избыточной энергии. Этот атом особенно, а вслед за ним и другие даже и не междуузельные, но энергетически пересыщенные частицы немедленно занимают свободные вакансии и тем самым наращивают кристаллические выступы один за другим. [14]
Руководствуясь приведенной выше моделью, можно прийти к заключению, что экспериментально полученная энергия активации ( 0 62 эв) должна быть приписана энергии миграции моновакансий. [15]