Cтраница 2
Первый член этого выражения есть не что иное, как коэффициент массоотдачи по Хигби. Указывается [32], что единственный случай, когда модель проницания дает правильный результат - это ламинарное безвихревое движение тонких пленок жидкости. [16]
Вещественная часть этого выражения есть не что иное, как циркуляция Г скорости по контуру С. [17]
Правая часть этого выражения есть мощность, накапливаемая в магнитном поле при постоянном х, в то время как левая часть представляет собой потребляемую электрическую мощность. [18]
Первый член этого выражения есть частный случай интеграла линейных потерь, распределенных по нормальному закону, который легко можно вычислить методами, указанными в приложении А. [19]
Очевидно, что это выражение есть условие минимума ошибки в измерении величины оптических плотностей. Кроме того, при высоких оптических плотностях часто зависимость D от С ( концентрации окрашенного компонента) теряет линейный характер. [20]
Очевидно, что это выражение есть условие минимальной ошибки в измерении оптической плотности. Измерение низких значений А ( порядка нескольких сотых) так же, как и высоких ( А 1 0), сопряжено со значительными ошибками в силу несоизмеримости пропущенного и поглощенного световых потоков. Кроме того, при высоких оптических плотностях часто зависимость А от С ( концентрации окрашенного компонента) теряет линейный характер. [21]
Очевидно, что это выражение есть условие минимальной ошибки в измерении оптической плотности. Обычно фотометрические измерения проводят в интервале значений оптической плотности 0 1 - 1.0. Измерение низких значений А ( по рядка нескольких сотых) так же, как и высоких ( А 1 0), сопряжено со значительными ошибками в силу несоизмеримости пропущенного и поглощенного световых потоков. Кроме того, при высоких оптических плотностях часто зависимость Л от С ( концентрации окрашенного компонента) теряет линейный характер. [22]
Тогда левая часть этого выражения есть полунорма на Л, которую, если Е сепарабельно, можно считать определенной и на факторпространстве АЕ и индуцирующей в нем норму. [23]
Очевидно, что это выражение есть условие минимума ошибки в измерении величины оптических плотностей. Кроме того, при высоких оптических плотностях часто зависимость D от С ( концентрации окрашенного компонента) теряет линейный характер. [24]
При п 0 наше выражение есть га5 и не равно 33 ни при каком целом га. [25]
Первый член в этом выражении есть обычное ван-дер-ваальсовское значение второго вириаль-ного коэффициента и характеризует те взаимодействия между молекулами, которые обусловлены их столкновениями, не приводящими к ассоциации. Второй член характеризует вклад в 32, обусловленный объединением молекул в двойные группы. Как известно, в строгой статистической теории [3] также производится разделение вкладов в ви-риальные коэффициенты соответственно связанным и несвязанным состояниям. Существенное преимущество теории ассоциации состоит в том, что она дает хотя и приближенные, но явные выражения для составляющих вириаль-ных коэффициентов, соответствующих связанным и несвязанным состояниям. [26]
Второй член в этом выражении есть результат преобразования интеграла по объему от V2p div grad р в интеграл по поверхности, ограничивающей рассматриваемый объем, и, следовательно, зависит от граничных условий. [27]
Последний член в этом выражении есть момент инерции тела относительно оси С. Сумма 2АтгРг равна произведению массы тела на вектор R, проведенный от оси С к центру инерции тела. [28]
Первый член в этом выражении есть просто поле источника, а второй следует приравнять Еа - полю, создаваемому осциллирующими зарядами пластинки справа от нее. Поле Еа выражено здесь через показатель преломления п; оно, разумеется, зависит от напряженности поля источника. [29]
Коэффициент при Sxi в подынтегральном выражении есть сила / /, действующая на единицу длины линии дислокации. [30]