Cтраница 2
Максвелл последовательно приводит два родственных фактора, когда он применяет ток смещения. Во-первых, уравнения с curl H без такого члена будут подразумевать, что токи проводимости должны протекать только в замкнутых цепях - неприемлемое положение, если иметь в виду ток проводимости. Мы замечаем этот вывод в I до того, как там появляется хоть какой-нибудь намек на дополнительный ток. Но истинный ток действительно течет только в замкнутых цепях. И уравнение непрерывности для тока сгруппировано с уравнениями поля в следующих двух статьях. Во-вторых, ток смещения есть физический ток в диэлектрической среде, он такой же реальный, как и ток проводимости. Уравнения истинных токов это подчеркивают. Максвелл даже обсуждает трудности, связанные с попытками измерить этот ток. [16]
Таким образом, формула (28.5) дает полное и точное описание процесса излучения; в ней содержатся даже все релятивистские эффекты. Однако часто встречается более простая ситуация, когда заряды передвигаются с малой скоростью и на небольшие расстояния. Поскольку заряды движутся медленно, расстояния, которые они проходят с момента излучения, невелики, так что время запаздывания оказывается практически постоянным. В этом случае формула (28.5) упрощается. В самом деле, пусть заряд совершает малые смещения и находится примерно на одном и том же расстоянии от точки наблюдения. Время запаздывания на расстоянии т есть г / с. Тогда наше правило ( определяющее поле излучения) будет выражаться так: если заряженное тело сдвигается на малые расстояния и боковое смещение есть x ( t), то единичный вектор ег поворачивается на угол х / r, и поскольку г практически постоянно, то составляющая d2er / dt2 в направлении х равна просто ускорению самой величины х в более ранний момент времени. [17]