Cтраница 3
Не обнаружили ни одного монополя и исследователи, пытавшиеся вытянуть их с помощью мощного магнита из горных магнетитовых пород, выходящих на поверхность Земли. [31]
Пш к, i монополи покидают плоскость и уходят на бесконечность вдоль перпендикуляра к ней, проходящего через начало координат. При этом орбитальный угловой момент пропадает, но взамен частицы приобретают противоположные и равные по абсолютной величине электрические заряды - Таким образом, после столкновения они становятся дионами. Такую возможность предвидел Мантон / 1982 7; она еде раз подчеркивает, связь между пространственными и внутренними фазовыми переменными. [32]
Простой источник звука ( монополь) - источник звука, излучающий равномерно во всех направлениях. [33]
Нулевые фермионные моды для монополя т Хоофта - Полякова шозяикают благодаря существованию безбарьерных решений радиальной части уравнения Дирака, аналогичных рассмотренным выше при обсуждении испарения дайона. Такие моды существуют и для черных дыр, обладающих магнитным зарядом, и, как было обращено внимание в работе [245], это могло бы приводить к аналогичным выводам о фермионной структуре для черных дыр. Покажем, однако, что такие решения в случае черных дыр, хотя и существуют и всюду регулярны, не могут быть интерпретированы в духе Джекива - Ребби, так как соответствующий нормировочный интеграл расходится. [34]
Если вы собираетесь получать монополи с помощью аппаратуры, используемой в физике высоких энергий, то вам придется искать их парами: один положительный, другой - отрицательный. [35]
Можно вычислить и массу монополя - он довольно тяжел, по крайней мере в 3 раза тяжелее протона, причем число сортов монополей может быть очень велико - точно так же, как и число электрически заряженных частиц. Другими словами, мир магнитных частиц должен быть не менее разнообразен, чем мир электрически заряженных частиц. [36]
В дальнейшем в качестве монополя можно иметь в виду газовый пузырек, но это не обязательно. Важно, однако, присутствие кубичной нелинейности, поскольку она приводит к зависимости средней резонансной частоты осциллятора от его амплитуды. [37]
Действительно, внешнее поле монополя инвариантно относительно пространственных вращений, дополненных вращениями во внутреннем пространстве. [38]
Таким образом, для ультрарелятивистского магнитного монополя интенсивность РПИ оказывается весьма большой. При этом излучение магнитного монополя, как уже отмечалось выше, имеет иную поляризацию, чем излучение электрически заряженной частицы. [39]
Прежде чем перейти к монополям, полезно сделать несколько самых общих и элементарных замечаний о динамике. Предположим, что рассматривается классическая механическая система. Ее полная энергия 6 состоит, как обычно, из кинетической и потенциальной частей. Положения устойчивого равновесия строятся минимизацией потенциальной энергии. Эти положения равновесия могут зависеть от непрерывных параметров и составлять некоторое подмногообразие К полного конфигурационного пространства С. Если значение энергии 2 близко к такому минимальному значению потенциальной энергии, то эволюция системы происходит вблизи М и динамический поток приближенно задается свободным потоком на И. Геометрически К имеет риманову метрику ( возникающую из кинетического члена), а свободный поток - это геодезический поток в этой Метрике. [40]
Монополь - ( и) Монополь, где ( и) обозначает античастицу к положительно заряженному фермиону второго типа. [41]
Предположим теперь, что наш монополь начинает двигаться. [42]
Автором [140] ставится вопрос, монополи какого размера ответственны за невылетание в непрерывном пределе. Можно думать, что существует некий ответственный за невылетание объект, который может переходить в топологические дефекты в материи. В качестве наиболее вероятного кандидата предполагается сочетание протяженных монополей различных размеров, образующих иерархичные структуры на различных уровнях. В нашей интерпретации это соответствует набору отличающихся значений периодов кристаллической решетки, плотности вещества в поверхностном слое и, следовательно, набору значений поверхностной энергии ( напряжения для кристаллических тел) в поверхностном слое материала. [43]
Следовательно, кривая S определяет несингулярный монополь посредством конструкции Нама. [44]
Выражение (9.21) для магнитного поля монополя справедливо с точностью до вкладов в F, убывающих как e - mvr вдали от центра. Это означает, что магнитный дипольный момент и высшие магнитные мультиполи отсутствуют, так же как и электрические мультиполи. [45]