Мощность - магнитный шум
Cтраница 1
Мощность магнитного шума в преобразователе зависит от числа доменных областей, участвующих в перемагничивании образца при постоянном режиме пере-магничивания. Число доменных областей определяется как толщиной покрытия, так и содержанием ферромагнетика в нем. Влияние толщины выражается в изменении дисперсии случайного процесса без изменения вида ПНСП. Изменение состава гальванического покрытия приводит к изменению вида петли гистерезиса ( при уменьшении содержания ферромагнетика петля становится уже и прямоугольнее) и, следовательно, характера ПНСП. [1]
Рассмотрим зависимость мощности магнитных шумов со спектром типа 1 / / от амплитуды поля возбуждения Нт. [3]
 |
Зависимость коэрцитивной силы ( /, максимальной индукции ( 2, остаточной индукции ( 3 и сигнала на выходе фильтра после дискриминации уровня ( 4 от содержания аустенита в стали P6MS. [4] |
Работа прибора основана на измерении текущих характеристик сигналов магнитошумового преобразователя и среднего значения мощности магнитного шума в любой точке кривой перемагничивания, положение которой задается с помощью стробирую-щего импульса. [5]
Более универсальной моделью прибора, использующего эффект Баркгаузена, является структуроскоп, работа которого основана на измерении текущих характеристик сигналов магнитошумового преобразователя и среднего значения мощности магнитного шума в любой точке кривой перемагничивания, положение которой задается с помощью стробирующего импульса. Отличительной особенностью прибора является также возможность изменять в широких пределах режим намагничивания исследуемого образца как по частоте, так и по амплитуде намагничивающего тока, что в сочетании с регулируемой частотой анализа сигнала с магнитошумового преобразователя дает новые возможности по выбору оптимального режима контроля. [6]
 |
Влияние температуры отпуска стали ЭП-56. 1 - на прочностные характеристики az, 2 - на о., 3 - на мощность магнитного шума. [7] |
В рабочей области температур отпуска при улучшении прочностных характеристик материала наблюдается некоторое снижение мощности магнитного шума. В работе [197] были проведены исследования возможности выявления дефектов с использованием магнитных шумов. [8]
Итак, уровень шума Яш в четногармонических преобразователях зависит в общем случае от двух величин: абсолютной мощности магнитного шума на выходе и коэффициента преобразования. Как было уже отмечено, эти образцы, несмотря на сильное различие мощностей магнитных шумов, обнаружили в эксперименте практически совпадающие значения Ящ, что обусловлено сильным различием их коэффициентов преобразования. Значение Нш может быть условно принято в качестве порога чувствительности четногармонического преобразователя ( минимально обнаружимого сигнала) при непосредственной регистрации выходного напряжения после синхродетектора. [9]
 |
Перенос входного спектра Д / в область высоких частот при параметрическом преобразовании. [10] |
На рис. 87 изображена типичная кривая зависимости шум-фактора от частоты для параметрического усилителя на ферритовом сердечнике с ортогональным управлением, полученная в цитируемой работе. Автор отметил, что параметрические усилители с ортогональным управлением, в которых используется постоянное поляризующее поле, параллельное полю накачки, обладают высокой чувствительностью. Бели обозначить через R эквивалентное сопротивление магнитного шума, а через р сопротивление источника, то отношение R / p, которое характеризует отношение мощностей магнитного шума и шума, порожденного источником, при некоторой частоте накачки имеет минимум. [11]
Листовая электротехническая кремнистая сталь ( 3 % Si) является удобным объектом для исследования влияния размеров зерна на магнитный шум. В зависимости от способа изготовления листа, состава и количества примесей размеры кристаллитов могут варьироваться в очень широких пределах. Обычно при увеличении размеров зерен электротехнической стали увеличивается магнитная проницаемость, а коэрцитивная сила и потери на гистерезис уменьшаются, что же касается мощности магнитных шумов, то из табл. 2 следует, что спектральная плотность шума практически не зависит непосредственно от размеров зерен. В образце № 5 этот объем примерно вдвое больше, чем в остальных, с чем, по-видимому, и связано несколько увеличенное значение мощности магнитного шума. Таким образом, в описанных экспериментах выявилась непосредственная связь мощности магнитного шума с величиной скачков Баркгаузена, причем средний размер кристаллита в массивных поликристаллических образцах типа электротехнической стали не является определяющим фактором при формировании скачков Баркгаузена, которые обусловлены более мелкими неоднородностями. [12]
Листовая электротехническая кремнистая сталь ( 3 % Si) является удобным объектом для исследования влияния размеров зерна на магнитный шум. В зависимости от способа изготовления листа, состава и количества примесей размеры кристаллитов могут варьироваться в очень широких пределах. Обычно при увеличении размеров зерен электротехнической стали увеличивается магнитная проницаемость, а коэрцитивная сила и потери на гистерезис уменьшаются, что же касается мощности магнитных шумов, то из табл. 2 следует, что спектральная плотность шума практически не зависит непосредственно от размеров зерен. В образце № 5 этот объем примерно вдвое больше, чем в остальных, с чем, по-видимому, и связано несколько увеличенное значение мощности магнитного шума. Таким образом, в описанных экспериментах выявилась непосредственная связь мощности магнитного шума с величиной скачков Баркгаузена, причем средний размер кристаллита в массивных поликристаллических образцах типа электротехнической стали не является определяющим фактором при формировании скачков Баркгаузена, которые обусловлены более мелкими неоднородностями. [13]
Пластические деформации образца оказывают сильное влияние на эффект Баркгаузена и уровень магнитного шума. BI цорода Выбирались кристаллы длиной 10 - 5 - 12 мм и толщиной SO 100 мкм с направлением роста [100], содержащие одну или несколько 180 -доме иных границ, параллельных направлению роста. При этом плотность дислокаций возрастала примерно на порядок. На рис. 57 приведены зависимости спектральной плотности магнитного шума от амплитуды поля перемагничивания для недеформированного и деформированного образцов. Наблюдается сильный спад g ( f) и смещение максимума кривой в сторону больших Нт для деформированного образца. Автор объясняет это явление измельчением скачков Баркгаузена, связанным с изменением потенциального рельефа при увеличении плотности дислокаций, таким образом, что в образце практически не остается участков с однородными напряжениями и расстояние между максимумами напряжений существенно уменьшается. Следует обратить внимание также на большой уровень мощности магнитного шума в недеформированном нитевидном кристалле. Эти экспериментальные результаты не подтверждают предположений, выдвинутых в работах Ю.В. Афанасьева, П.Е. Котляра и др. [114, 115], в которых утверждается, что мощность магнитного шума должна возрастать при увеличении объемной плотности дислокаций. [15]
Страницы: 1 2