Выходная мощность - лазер
Cтраница 2
Необходимо позаботиться о предотвращении влияния рассеянного света или электрических сигналов. При высоком уровне выходной мощности лазера во избежание перегрузки фотоумножителя можно до половины динодов соединить накоротко с анодом и соответственно уменьшить напряжение питания динодов. [16]
Разделение хрупких материалов подложек на модули с помощью лазеров может скоро стать экономически эффективным способом. Эта скорость была ограничена выходной мощностью лазера и при ней не создавалось проблем, связанных с обработкой. [17]
Помимо длины волны имеются и другие параметры лазеров, которые могут изменяться в широких пределах. Действительно, мы показали, что выходная мощность лазеров может изменяться от милливаттного уровня в маломощных непрерывных лазерах до нескольких мегаватт в мощных непрерывных лазерах и до 100 ТВт в импульсных лазерах. Габариты различных типов лазеров изменяются также в необычно широких пределах: от нескольких микрон до нескольких десятков метров ( один из самых длинных лазеров, который использовался в геодезии, имел длину 6 5 км. Огромное разнообразие типов лазеров и их выходных параметров представляет собой, возможно, одну из наиболее удивительных особенностей лазерной отрасли и приводит к большому разнообразию их современных применений. [18]
 |
Полупроводниковый лазер с последовательно включенным термоэлектрическим холодильником. [19] |
При работе в импульсном режиме мощность лазера возрастает. Например, при токе 100 А выходная мощность лазера Удваивается. [20]
Линейность модуляционной характеристики получается невысокой, так как зависимость выходной мощности лазера от питающего напряжения или тока, как правило, нелинейна. Быстродействие может ограничиваться высоко-добротной колебательно. В гелий-неоновом лазере, например, высокое внутреннее сопротивление разрядного промежутка трубки и инерционность элементарных процессов в разряде не позволяют получить широкой полосы частот модуляции. Лучше всех в широком диапазоне частот модулируется по питающей цепи полупроводниковый лазер с р-п-персходом, обладающий очень малым внутренним сопротивлением и имеющий резонатор с низкой добротностью. [21]
Когда луч аргонового лазера высокой мощности проходит через акриловые смолы оптического качества или через некоторые чистые стекла, он вызывает флуоресценцию в оранжевой части спектра. Поскольку время затухания флуоресценции велико, порядка 1 сек, при таком методе мы получаем превосходный источник ослабленного излучения, которое пропорционально средней выходной мощности лазера. Рассеянный сине-зеленый свет аргонового лазера легко отличить от излучения флуоресценции по цвету. [22]
В случае постоянного тлеющего разряда при холодной эмиссии, который, к сожалению, довольно типичен для многих гелий-неоновых лазеров, возможны низкочастотные флуктуации тока. Свыше определенного порогового значения плотности постоянного тока, которое зависит от давления газа, длины разряда и диаметра трубки, происходят изменения в плазменной плотности тока, которые, вызывая макроскопические изменения усиления, приводят к шумам в выходной мощности лазера с таким возбуждением. [23]
Они требуют более сложного управляющего оборудования. Например, выходная мощность лазера может заметно изменяться при колебаниях температуры. Поддержание выходной мощности лазера в заданном температурном диапазоне требует специального оборудования, регулирующего силу управляющего тока, например, установки фотодиода на заднем зеркале резонатора. При этом ток от фотодиода зависит от мощности падающего на него излучения. Вариации тока фотодиода через контур обратной связи влияют на величину управляющего тока. [24]
Одним из серьезных ограничений применения лазерного источника на настоящем этапе развития служит трудность получения количественных результатов. Количество некоторых ионов ( особенно ионов щелочных металлов), которые могут образоваться при взаимодействии лазер - твердое тело, намного ниже предела обнаружения других способов. Плохая воспроизводимость выходной мощности лазера - другое ограничение рассматриваемого метода. Электронное регулирование импульса лазера может быть ключом к решению этой проблемы. Вплоть до недавнего времени результаты масс-спектрометрического изучения частиц пара, образовавшихся при взаимодействии лазер-твердое тело, были малопонятны. Взаимодействие фотонов луча лазера с твердым материалом более сложное, чем в случае короткого термического импульса. Высокое давление, возникающее в облаке, очевидно, играет важную роль в формировании частиц пара. Распределение энергии на процессы нагрева конденсированной фазы, ее плавления и испарения пока еще не ясны. К сожалению, термодинамические данные для большинства частиц, полученных при лазерном испарении, отсутствуют, поэтому рассчитать распределение энергии луча лазера невозможно. Несмотря на эти ограничения, лазерный источник относится к новым важным источникам энергии для масс-спектрометрии. [25]
В противоположность гелий-неоновым лазерам, которые работают в области насыщения выходной мощности, ионные лазеры обычно работают при уровнях выходных потоков, которые ограничиваются термодинамически за счет скоростей передачи мощности. Выходная мощность мощного гелий-неонового лазера почти не меняется при изменении тока возбуждения. В то же время выходная мощность ионных лазеров является сильно нелинейной функцией тока. [26]
При рассмотрении скорости изменения энтропии системы осцилляторов, взаимодействующих как с неравновесным полем излучения, так и с термическим резервуаром ( в качестве последнего принимается сама среда), он использовал локальную формулировку второго начала термодинамики в формулировке И. T / L, которая определяется отношением выходной мощности лазера к мощности поглощенной оптической накачки. [27]
Для классического внешнего поля а, в точности равного нулю, мы имеем стандартное четное сечение ( рис. 6.3, 13.40 ( а), 14.14, 14.17) с амплитудой поля ( a) s, меняющейся параболически, когда скорость накачки возрастает, проходя через критическую точку. Так как интенсивность поля, а значит, и выходная мощность лазера пропорциональны ( ( a) s) 2, они возрастают в первом приближении линейно по отношению к скорости накачки, если ( а) е на самом деле - гладкая перепараметризация последней. [29]
 |
Схема дифракционного измерителя, основанного на регистрации интенсивности. [30] |
Страницы: 1 2 3