Максимальная мощность - излучение
Cтраница 2
 |
Зависимость средней мощности излучения АЭ ГЛ-201 от ЧПИ при давлении неона 250 мм рт. ст.. Снак - 4700 ( /, 3300 ( 2, 2200 ( 3 и 1650 пФ ( 4. [16] |
При ( 7нак - 1320 пФ максимальная мощность излучения ( 17 Вт) достигнута при ЧПИ 18 кГц и pNe 450 мм рт. ст.; при Стк 6800 пФ максимальная мощность излучения ( 10 Вт) достигнута при ЧПИ 3 5 кГц и PNe 100 мм рт. ст. С увеличением емкости снижается не только мощность излучения, но и КПД, в то же время увеличивается энергия в импульсе. Мощность излучения и КПД снижаются примерно в 1 7 раза, энергия в импульсе возрастает в 3 раза. Высокие энергии импульсов в определенных случаях требуются при обработке материалов. Потери мощности в тиратроне составляют 600 - 700 Вт - это 25 % потребляемой мощности. Неустойчивая работа водородных тиратронов при высоких ЧПИ является их существенным недостатком. В этом отношении предпочтение имеют таситронные и ламповые коммутаторы. На рис. 2.12 представлены зависимости средней мощности излучения от ЧПИ при разных емкостях накопительного конденсатора. Кривые 1, 2, 3, и 4 получены при Стк 4700, 3300, 2200 и 1650 пФ соответственно. Во всех случаях с увеличением ЧПИ мощность излучения падает. Причина снижения мощности объясняется тем, что с увеличением ЧПИ активная среда не успевает полностью восстановиться к началу следующего импульса. КПД снижается медленнее, чем мощность излучения. [17]
Поиск аналитических зависимостей для оптимального размера активного элемента, при котором выходная мощность была бы максимальной, а распределение накачки - близко к равномерному, приводит к громоздким выражениям, использование которых затруднено из-за неопределенности ряда входящих в них величин. В работе [19] рассматривается вопрос подбора радиуса активного элемента из условий получения максимальной мощности излучения непрерывного лазера на гранате для различных уровней накачки и неактивных потерь в резонаторе. [18]
В таблице представлены основные результаты исследований ЛПМ Карелия с двухканальными тиратронными источниками питания на базе двух ИП-18 и с ламповыми источниками ИПЛ-10-001 и Плаз. Режимы работы источников питания ( напряжение, ток, коммутируемая мощность, ЧПИ) оптимизированы исходя из условий максимальной мощности излучения. При использовании ламповых источников питания формируются импульсы накачки с более высокой ЧПИ, более крутыми фронтами и высокой временной стабильностью. Последнее обстоятельство важно для обеспечения синхронной работы системы ЗГ-УМ. Нестабильность синхронизации импульсов в ламповых источниках не превышает 0 5 не, в тиратронных - в четыре раза выше. [19]
Эмиттер транзистора Т5 подключен к плюсу источника питания через ключевой транзистор Т с, служащий модулятором. За счет батареи Б2 ( 4 5 в) транзистор Гю находится в открытом состоянии, что обеспечивает максимальную мощность излучения. В момент подачи команды на ключевой модулятор поступают импульсы, следующие со звуковой частотой, что приводит к импульсному запиранию модуляторного транзистора. Так обеспечивается прерывистое излучение несущей. Такой режим работы менее экономичен по потреблению тока от батареи, но удобен для управления, так как более мощная несущая надежнее за. [20]
При использовании внешних мишеней толщина источника, включая упаковку, должна быть небольшой по сравнению с максимальным пробегом р-частиц. Если желательно иметь малый размер фокусного пятна рентгеновского излучения, объем 3-источника следует ограничивать; при этом также уменьшается максимальная мощность излучения. Если же размеры Р - ИСТОЧ-ника не ограничены условиями работы, то можно получить мощные потоки рентгеновского излучения, так как мощность определяется только размерами р-источника. [21]
При ( 7нак - 1320 пФ максимальная мощность излучения ( 17 Вт) достигнута при ЧПИ 18 кГц и pNe 450 мм рт. ст.; при Стк 6800 пФ максимальная мощность излучения ( 10 Вт) достигнута при ЧПИ 3 5 кГц и PNe 100 мм рт. ст. С увеличением емкости снижается не только мощность излучения, но и КПД, в то же время увеличивается энергия в импульсе. Мощность излучения и КПД снижаются примерно в 1 7 раза, энергия в импульсе возрастает в 3 раза. Высокие энергии импульсов в определенных случаях требуются при обработке материалов. Потери мощности в тиратроне составляют 600 - 700 Вт - это 25 % потребляемой мощности. Неустойчивая работа водородных тиратронов при высоких ЧПИ является их существенным недостатком. В этом отношении предпочтение имеют таситронные и ламповые коммутаторы. На рис. 2.12 представлены зависимости средней мощности излучения от ЧПИ при разных емкостях накопительного конденсатора. Кривые 1, 2, 3, и 4 получены при Стк 4700, 3300, 2200 и 1650 пФ соответственно. Во всех случаях с увеличением ЧПИ мощность излучения падает. Причина снижения мощности объясняется тем, что с увеличением ЧПИ активная среда не успевает полностью восстановиться к началу следующего импульса. КПД снижается медленнее, чем мощность излучения. [22]
Оптические затворы не увеличивают энергию излучения ОКГ. Наоборот, полная энергия когерентного излучения, которую можно получить с данным источником возбуждения, уменьшается. Но при этом максимальная мощность излучения увеличивается на несколько порядков, а длительность и форма импульсов приобретают определенный характер, что особенно важно для оптической локации. [23]
 |
Зависимость температуры пластинки спрессованного аэросила от силы тока глобара спектрометра UR-10 ( фирмы Цейс. [24] |
Это нагревание зависит от силы тока глобара. На рис. 19 представлено изменение температуры пластинки аэрооила при изменении тока глобара инфракрасного спектрометра UR-10 фирмы Цейс, Из этого рисунка следует, что температура образца при обычно используемом режиме работы ( сила тока глобара 13 - 14 а) составляет 70 - 80 и сильно зависит как от силы тока глобара, так и от предварительной обработки образца. Откачка образца при 400 С этот нагрев уменьшает, по-видимому, вследствие удаления адсорбированных молекул воды и значительной части поверхностных гидроксильных групп кремнезема, положение полосы поглощения валентных колебаний которых наиболее близко к области максимальной мощности излучения глобара. [25]
Потребляемая мощность, которой соответствует максимальная мощность излучения, считалась оптимальной. Оптимальная емкость обострительного конденсатора составляла С0 & - ( 1 / 5 - 1 / 6) Снак. [27]
Страницы: 1 2