Cтраница 2
Различие состоит в физической причине набега фазы: в случае дифракционной решетки фаза колебаний, приходящих от различных штрихов, изменяется с углом дифракции, а в данном случае она изменяется с течением времени. [16]
Таким образом, средний квадрат набега фазы определяется спектром девиации частоты. Пусть теперь девиация частоты TI ( /) распределена по нормальному закону. [17]
Их будем определять без учета набега фаз в линиях, и тогда эти напряжения характеризуют величину индукции в магнитопроводах на нижних рабочих частотах. [18]
Второй член правой части уравнения определяет набег фазы, задаваемый магнитным потоком Ф через кольцо СКВИД. При скачке происходит изменение фазы на величину, близкую к Фо, и при увеличении внешнего поля снова медленно изменяется, тем самым показывая периодическую зависимость разности фаз на переходе с периодом АВ Ф / S, где S - площадь кольца СКВИД. Этот период не зависит от типа СКВИД. [19]
Мы рассмотрели предельный случай, когда набег фазы приводит к неправильной регистрации. [20]
Действительно, только в этом случае набег фазы колебания, обусловленный взаимодействием световой волны с этой частицей, изменяет оптический путь как первого, так и второго луча на равную величину и не сказывается на разности их хода А 1 / 2 - I / ь Поэтому величина А оказывается зависящей только от местоположения рассеивающей частицы и не зависящей от ее формы и структуры. [21]
При заданном АБ потоке Ф, соответствующий набег фазы вокруг кольца равен р 2тгФ / ( / гс / 2е) 4тгФ / Фо. [22]
При больших значениях самонаведенных в среде набегов фазы 5 1, наоборот, в пучке развиваются параметрические неустойчивости. [23]
Поясним на простом примере связь между набегом фаз, возникающим при прохождении излучения через плазму, и электронной плотностью пе. Пусть геометрические пути измерительного и опорного каналов совпадают. [24]
Фазовое условие заключается в том, что набег фазы при проходе от каустики до каустики и обратно должен быть равен ( 2N 1) тг, где N - целое число. [25]
На выходе из кристалла эти волны получают различный набег фазы и, интерферируя, создают эллиптически поляризованную волну. [26]
Дополнительный ( по отношению к плоской волне) набег фазы за один проход волны в резонаторе зависит в общем случае не только от порядка моды и параметра Френеля, но и от конфигурации резонатора. Эта зависимость для двух низших типов колебаний сферического резонатора иллюстрируется рис. 3.14, а для низших типов колебаний цилиндрического резонатора - рис. 3.15. Для конфокальной конфигурации, в соответствии с § 3.3, фазовый набег не меняется при варьировании параметра Френеля. Наиболее сильная зависимость Фтп ( М) характерна для плоскопараллельного резонатора; она хорошо описывается формулами § 3.4. Для резонаторов промежуточной конфигурации зависимость Фтп ( М) монотонно изменяется. Если принять фазовый набег плоской волны за нулевой ( как это сделано на рис. 3.14, 3.15), то с уменьшением параметра g ( увеличение кривизны зеркала) фазовый набег в резонаторе увеличи вается, а с увеличением параметра Френеля - умень шается, асимптотически стремясь к некоторой величине Фтп (), характерной для каждой конфигурации. [27]
Из уравнения (4.1.3) следует, что ФСМ вызывает набег фазы, зависящий от интенсивности, тогда как форма импульса, определяемая l / ( z T) 2, остается неизменной. [28]
Из уравнения (4.1.3) следует, что ФСМ вызывает набег фазы, зависящий от интенсивности, тогда как форма импульса, определяемая U ( z T) 2, остается неизменной. [29]
Отсюда видно, что при постоянной угловой частоте набег фазы за какой-либо промежуток времени пропорционален длительности этого промежутка. [30]