Cтраница 3
Классический метод оптических измерений движения полюсов и UT1 состоит в измерении времени прохождения меридиана звездами с известными положениями. Для определения всех трех параметров ( ж, т /, AUT1) необходимо проводить на различных долготах наблюдения звезд с разными склонениями. [31]
При наличии достаточно сильного магн. Все эти факторы существенно изменяют параметры истекающего газа, iro сохраняют качеств, картину ( рис, 2), осн. Внеатмосферные ( рентгеновские и УФ) наблюдения звезд привели к существ, пересмотру роли нетепловых процессов в атмосферах звезд с конвективными оболочками, и к-рых наблюдаемая доля нетеплового потока энергии достигает - 10 % от полного потока. [32]
Предположим, что вы совершаете путешествие в небольшой лодке, терпите крушение и оказываетесь на необитаемом острове, далеко от того курса, по которому вы следовали. Все, что есть, это простой шест с отметками для наблюдения звезд, линейка и транспортир для измерения углов. [33]
Коллимация определяется, как сказано выше; наклонность при помощи уровня с перекладкой его. Для определения азимута комбинируются наблюдения звезд на разных высотах, например Полярной звезды с экваториальными. Азимут контролируется иногда по особым постоянным меткам, так называемым мира м, устанавливаемым на расстоянии нескольких сот м от инструмента. Наблюдения звезды на боковых нитях приводят к средней нити ( при безличном микрометре-к среднему контакту) по формуле ф / sec б, где / - постоянная для данной HHTPI, a S-склонение звезды. Обработка меридианных наблюдений производится с помощью формул Майера или Бесселя. [34]
В рамках общего курса физики обсуждение общей теории относительности и следствий из нее невозможно. В настоящее время накоплено довольно много экспериментальных данных, подтверждающих новую теорию. Так, например, теория относительности показывает, что в очень сильных полях тяготения пространство теряет свою однородность, что должно, в частности, сказаться на условиях распространения света. Наблюдения звезд во время солнечного затмения ( когда они кажутся лежащими у края солнечного диска) и радиолокация Меркурия подтвердили теоретические предсказания ( искривление траектории лучей и изменение скорости распространения света) с достаточной точностью. [35]
Способ фотоэлектрической регистрации моментов прохождений звезд основан на замене глаза наблюдателя чувствительным световым приемником - фотоумножителем. В фокальной плоскости вместо сетки нитей устанавливается равнопромежуточная визирная решетка, состоящая из прямоугольных отверстий ( щелей) и ширм между ними. За визирной решеткой, в непосредственной близости от нее, располагается катод фотоумножителя. При наблюдении звезды световой поток падает па катод фотоумножителя лишь при прохождении его через прямоугольные отверстия визирной решетки и потому становится прерывистым. При помощи фотоумножителя прерывистый световой поток преобразуется в прерывистый фототок и усиливается для приведения в действие прибора, регистрирующего момент появления в каждом отверстии визирной решетки изображения - звезды и момент ее исчезновения. [36]
Сюда относятся преломление светового луча в вакууме вблизи больших космических тел и уменьшение частоты электромагнитного излучения, испускаемого атомами Солнца и звезд ( гл. Эффекты эти незначительны по величине, тем не менее, имеются астрономические данные, которые подтверждают их существование. При наблюдении звезд, видимых при полных солнечных затмениях, около солнечного диска замечается релятивистское отклонение лучей света от прямолинейности, вызываемое оптической неоднородностью вакуума вокруг Солнца. [37]
Инструмент устанавливают по зенитному расстоянию и азимуту для наблюдения северной звезды. Отсчитывают накладной или алкдадный уровень. Регистрируют прохождение северной звезды на трех центральных оборотах винта вблизи горизонтальной нити. Переводят трубу через зенит, устанавливают ее по зенитному расстоянию для наблюдения южной звезды, которую наблюдают аналогично сначала при одном, а затем при другом положении инструмента; переводят трубу через зенит и наблюдают северную звезду пары при втором положении инструмента так же, как и при первом. Для исключения остаточного влияния наклона вертикальной подвижной нити контактного микрометра регистрация прохождений каждой звезды выполняется при симметричном расположении ее относительно горизонтальной нити при нервом и втором положениях инструмента. [38]
К этому важному выводу следует добавить несколько замечаний. Во-первых, хотя изложенные результаты явно основаны на законе фон Цейпеля ( см. примечание на стр. Смит и Уорли показали, что коэффициент Н весьма малочувствителен к принятому закону гравитационного потемнения. Поскольку спектры Мадера - Пейтреманна вычислялись при довольно реалистических непрозрачностях и согласованных расчетах внутренних слоев, можно сделать вывод, что твердотельное вращение звезд главной последовательности спектральных классов, более поздних, чем А7, по-видимому, исключается. Во-вторых, тот факт, что наблюдения звезд класса А до A7V адекватно представляются при помощи твердотельно вращающихся моделей, еше не доказывает, что вращение этих звезд строго твердотельное. В самом чете, пользуясь моделями Боденхеймера ( см. разд. Смит и Уорли показали, что значение h 0 4 может получаться и из-за сильной концентрации момента количества движения к центру. [39]
Выбор трассы непосредственно на местности делается сравнительно просто только в открытой равнинной местности, когда уклоны по оси трассы допускаются бблыние естественной крутизны скатов местности. Линия в этом случае ведется т.н. вольным ходом по кратчайшему направлению, по руководящему румбу. Последний берется, как указано, с карты, на которой предварительно наносится линия. Направление линии на местности устанавливается по буссоли с учетом склонения магнитной стрелки и сближения меридианов. Склонение стрелки лучше определить на местности наблюдениями звезд или солнца; достаточно точно его можно установить также с помощью гномона. [40]
Поэтому мы мало ошибемся, если сравним Марс, как он виден в телескоп, с крупной сухой желтой горошиной, на которую он слегка похож и по цвету, и на которой имеется сложный рисунок поверхности планеты. Эту горошину мы рассматриваем простым глазом, без лупы, с расстояния ясного зрения. Заметим притом, что она освещена очень слабо. Правда, в отверстие телескопа, в этот громадный зрачок могучего астрономического глаза, попадает гораздо больше света, чем в наш зрачок; но при наблюдении планеты простым глазом весь свет сосредоточивается почти в одной точке, между тем в трубе количество света, получаемое ее передним, главным стеклом ( так называемым объективом), рассеивается на всю площадь планетного диска. Вот почему очень сильные увеличения не дают выгоды; хотя при увеличении в 1000 раз планета имеет видимый поперечник, в 100 раз больший, чем при увеличении в 100 раз, но зато ее диск кажется в 100 раз тусклее, и на нем почти ничего нельзя рассмотреть. Хотя с любым из больших инструментов нашего времени ничего не стоит получить увеличение в 2000 - 3000 раз и больше, но такие увеличения никогда не употребляются даже при наблюдениях звезд, а при наблюдении Марса и других планет увеличение обыкновенно далеко не достигает тысячи. [41]
В работе ( Фридман, 1989) был предложен гидродинамический механизм генерации турбулентности в дифференциально вращающемся диске, в котором нелинейный рост коротковолновых двумерных неосесимметричных возмущений основан на сохранении завихренности в двумерных течениях несжимаемой жидкости. Гидродинамическая неустойчивость, в отличие от других механизмов, является универсальной для диска, поскольку может иметь место на любом расстоянии от звезды. До последнего времени возражения против такого механизма основывались на результатах численного моделирования ( Стоун и др., 2000), которое показывало, что турбулентность в кеплеровском диске не поддерживается гидродинамическим механизмом и быстро затухает. Как следует из расчетов, которые недавно провели Клар и Боденхаймер ( 2003), протопланетные диски имеют отрицательный радиальный градиент энтропии, что делает их бароклинными. Дальнейшее двумерное моделирование, проведенное этими авторами, показало, что бароклинное течение неустойчиво и генерирует турбулентность, которая переносит угловой момент по радиусу на периферию диска, а массу - к центральной звезде. При этом получается величина аккреционного потока, согласующаяся с наблюдениями классических звезд Т Тельца. Энергия турбулентности, как и в других механизмах, черпается из потенциальной энергии системы и нагревает диск, обеспечивая радиальный градиент энтропии, необходимый для сохранения турбулентности. Это исследование требует дальнейшего подтверждения и развития. [42]