Cтраница 2
Экспериментальным обоснованием теории строения атома служат данные о спектрах электромагнитного излучения или поглощения атомами химических элементов. Эти спектры представляют собой характерные для каждого элемента наборы длин волн ( линий) электромагнитного излучения, испускаемого ( эмиттируемо-го) атомами при изменениях их энергетического состояния. Существование линейчатого ( а не непрерывного) эмиссионного спектра свидетельствует о том, что атом может находиться не в любых, а лишь в некоторых определенных энергетических состояниях. [16]
Он состоит из отдельных резких л и - и, нредставляющнх собой изображение щелн спектрографа в отдельных длинах волн. Каждая линия представляет по существу узкий спектральный интервал, охватывающий некоторый набор длин волн; но интервал этот так узок, что его можно практически считать соответствующим одной определенной длине волны. Приведенный на рис. 314 в качестве примера спектр ртути характерен для свечения газов пли паров. Такие спектры принято называть линейчатыми. Спектр паров ртути сравнительно беден линиями; наоборот, в спектре паров железа, например, насчитывается несколько тысяч отдельных спектральных линий ( рис. 315), распределенных по видимой и ультрафиолетовой областям спектра. [17]
В то же время комбинация слишком большого числа длин волн без учета неравноточности значений рКа, получаемых отдельно при каждой из них, может привести к значительному возрастанию погрешностей [85, 219, 220], так как многие из включаемых в набор длины волн неоптимальны. D / ( рН) имеет при одной длине волны максимум, а при другой - минимум. [18]
В то же время комбинация слишком большого числа длин волн без учета неравноточности значений р / Ca, получаемых отдельно при каждой из них, может привести к значительному возрастанию погрешностей [85, 219, 220], так как многие из включаемых в набор длины волн неоптимальны. DA, имеют противоположные знаки или кривая D ДрН) имеет при одной длине волны максимум, а при другой - минимум. [19]
Как было отмечено выше, разность констант распространения мод S является функцией длины волны излучения. Таким образом, если в измерительной системе используется источник света, обладающий широким спектром, то после прохождения анализатора, в соответствии с выражением (3.35), излучение на выходе из датчика будет представлено в виде суммы спектральных компонент, максимумы интенсивностей которых соответствуют набору длин волн: 1 / Aj l / An ( L - Zi), каждая из которых находится в соответствии со строго определенным точечным датчиком. Интенсивность же соответствующей спектральной компоненты пропорциональна эффективности преобразования мод в точечном датчике. Следовательно, информация о местоположении точечного датчика и величине внешнего воздействия на него может быть получена в результате фурье-преобразования спектра выходного интерференционного сигнала. [20]
В этом методе используется вторая принципиальная возможность получения дифракционной картины. Кристалл укрепляется неподвижно, углы между сериями атомных плоскостей и падающим пучком остаются неизменными на протяжении съемки. Дифракция осуществляется за счет того, что в спектре первичного пучка имеется непрерывный набор длин волн. [21]
Он утверждал, что для формирования адекватного цветового ощущения мозг не нуждается в комбинациях из трех основных цветов. Все, что для этого нужно, - г-это две различных длины волн или набор из таких волн, каждая из которых длиннее другой на определенную величину. Примером одного из таких наборов длин волн может быть полный спектр, или белый свет. Поскольку средняя длина волны белого света располагается в желто-зеленом участке спектра, то его и можно взять в качестве короткой длины волны. [22]
Иной вид имеет спектр, если в качестве источника света использовать светящиеся газы. Направим например, наш спектрограф на газосветную лампу, в которой светятся пары ртути. Он состоит из отдельных резких линий, представляющих собой изображение щели спектрографа в отдельных длинах волн. Каждая линия представляет по существу узкий спектральный интервал, охватывающий некоторый набор длин волн; но интервал этот так узок, что его можно практически считать соответствующим одной определенной длине волны. Приведенный на рис. 314 в качестве примера спектр ртути характерен для свечения газов или паров. Такие спектры принято называть линейчатыми. [23]
Детекторы, которыми оснащаются современные жидкостные хроматографы высокого давления, ничем другим, кроме быстродействия, не отличаются от рассмотренных выше устройств для обычной хроматографии. УФ-детекторы, как правило, работают по двухлу-чевой схеме. Примерно 10 диапазонов чувствительности перекрывают интервал от 0 002 до двух оптических едпипц на шкалу. Источником света обычно служит ртутная лампа. Набор длин волн, перекрывающих ультрафиолетовую ( от 254 mi) и видимую части спектра, задается сменными светофильтрами. Иногда устанавливаются цинковая и кадмиевая лампы; тогда в этот набор входят также длины волн 214 и 229 нам ( модель 441 фирмы Waters, модель 160 фирмы Beckrr. Некоторые детекторы оснащаются дополнительными приспособлениями, позволяющими вести регистрацию одновременно на двух длинах волн ( с двухканальпым регистратором) или записывать поглощение на одной длине волны л отношение поглощений на этой и другой длине волны, например А. [24]
Для железа линейный коэффициент поглощения этих излучений составляет соответственно 453 см - 1и 2527 см -, для марганца 2910 см - i и 1920 еж-1. Конструкция такой трубки позволяет быстро менять излучение и пользоваться набором длин волн, не меняя при этом положения образца и всей измери. [25]
Однако наличие корпускулярных свойств требует, чтобы частицу можно было локализовать в пространстве и времени. Дя, то это означает, что соответствующая ей волна уже не может быть монохроматической. Действительно, из теории рядов Фурье известно, что, взяв сумму синусоид и косинусоид с различными v, можно добиться того, чтобы результирующая функция 4я имела любое требуемое распределение в пространстве, например, чтобы она была равна нулю всюду, кроме ограниченной области. Полученная таким образом функция 4я будет показывать, что частица заведомо находится внутри этой ограниченной области. Чем меньше пространство, в котором заперта частица, тем больший набор разнообразных плоских волн нужно взять, чтобы получить Т - функцию, выражающую такое распределение вероятности. Но по формуле де Бройля ( 3) разные длины волн соответствуют разным скоростям частицы. Взяв набор длин волн, мы уже не сможем сказать, какова именно скорость частицы. Следовательно, чем в меньшем объеме локализована частица, тем менее определенна ее скорость. [26]