Набор - энергия
Cтраница 1
Набор энергии при этом пропорционален спектральной плотности гравитационного излучения в соответствующей области частот. Но совокупность частиц также и излучает гравитационные волны. Набор или отдача энергии зависит от соотношения эффективных температур излучения и частиц. Пусть частицы с массой т и скоростью и движутся по траектории радиуса К. [1]
Набор энергии частицами происходит при плотности энергии гравитационных волн, малой по сравнению с плотностью энергии связи частицы на траектории. [2]
Темп набора энергии быстрый, причем ускорение электронов до - t07 эВ и протонов до - 10в эВ может происходить практически одновременно в течение неск. [3]
Поскольку свободные электроны обладают непрерывным набором энергий, то фотоны, излучаемые в процессе рекомбинации, образуют сплошной спектр, на который накладывается линейчатый спектр возбужденных атомов, образующихся при ступенчатых переходах. [4]
 |
Сплошной спектр излучения столба дуги в сравнении с солнечным спектром ( Е. Ролласон, Е. Ван-Сом - мерн. [5] |
Так как свободные электроны обладают непрерывным набором энергий, то фотоны, излучаемые в процессе рекомбинации, образуют сплошной спектр, на который накладывается линейчатый спектр возбужденных атомов, образующихся при ступенчатых переходах. [6]
Измерения с помощью РФЭС позволяют определить набор энергий ионизации, каждый из которых соответствует определенной орбитали изучаемой молекулы. Уровень Ферми по определению соответствует нулевой энергии связи. [7]
Заметим, что коэффициенты диффузии в пространстве импульсов характеризуют беспорядочный набор энергии электронами, тогда как подвижность - действующую на электрон систематическую силу. В следующих параграфах мы вычислим кинетические коэффициенты ( 69 7) и ( 69 8) и найдем решение уравнения ( 69 4) в различных условиях. [8]
Во всех случаях, рассмотренных в этом разделе, решающим является стохастическая природа набора энергии системой, ведущая к ее линейной зависимости от времени. Это роднит статистику событий с турбулентностью и родственными ей явлениями. [9]
Сплошная кривая - полная сумма скоростей обмена энергией, обусловленная поляризационными потерями и стохастическим набором энергии. Движение ионов не учитывается. [10]
Выше мы видели, что вариации параметров а, ( 3 могут приводить к бифуркациям фазовой плоскости, следствием чего является необратимый набор энергии заряженными частицами, т.е. их нагрев. Если многоизотопная плазма протекает сквозь неоднородное электромагнитное поле, то подобрав его частоту и максимальную амплитуду, входящие в параметры а, / 3, можно добиться того, что будут нагреваться ионы только одного изотопа. Нагретые ионы затем могут быть выделены из плазмы. [11]
Чтобы за короткое время лазерного импульса ( 1 ( И с) родились необходимые для ОП примерно Iog2 ( JO13) ss ss 40 поколений электронов, скорость набора энергии ( dE / dt E и определяющее ее поле Е должны иметь достаточно большие значения, тем более, что нужно еще возмещать потери энергии электронов и, возможно, их исчезновение. [13]
Как уже не раз говорилось выше, совершая большое число соударений, электрон в среднем увеличивает свою энергию ( см. формулу ( 9) в лекции 16), причем скорость набора энергии dSIAt х nFt где п - плотность атомов ( иоиов), а Р - интенсивность излучения. [14]
Определим набор энергий, характерных для плазмы, которые можно поставить в соответствие энергетическим величинам, фигурирующим в моделях Андерсона и Лифшица. В обеих моделях используется интеграл перекрытия J: в модели Андерсона сравнивается его величина с флуктуациями потенциального рельефа С /, в модели Лифшица устанавливается роль разброса величины J. При делокализации по Лифшицу рассматривается ситуация, когда, несмотря на разброс J, одно-электронные состояния на нескольких центрах остаются в резонансе. Эта группа центров образует кластер. Локализация происходит, когда из-за разброса J кластер разрывается. В рассматриваемом случае каждый из центров ( ион) имеет целый спектр связанных состояний. Поэтому даже если состояния с одинаковыми квантовыми числами на соседних ионах разойдутся столь сильно, что выйдут из резонанса с такими же состояниями на других ионах, то могут найтись состояния с другими квантовыми числами на тех же ионах, которые теперь войдут в резонанс. Это позволяет записать критерий локализации Лифшица в виде сравнения ширины полосы разброса энергий в кластере с расстоянием А до ближайшего состояния, по которому возможно объединение в кластер. [15]
Страницы: 1 2 3