Cтраница 1
Неравномерный нагрев диска в уравнении ( 153) отражен в величине окружного напряжения на внутренней расточке аш. [1]
В случае неравномерного нагрева диска к напряжениям, вызванным центробежными силами его собственной массы и контурными нагрузками, прибавляются температурные напряжения. [2]
В условиях неравномерного нагрева диска по радиусу возникают температурные напряжения, которые также оказывают влияние на работу материала. Пластические деформации при возникновении температурных напряжений появляются при меньшем числе оборотов. В период разгона диска, когда обод нагревается значительно быстрее и перепад температуры по радиусу диска наибольший, суммарные напряжения могут превосходить предел текучести и предел прочности материала из-за недостаточной пластичности и слабого перераспределения напряжений. Поэтому следует проводить расчет напряжений для нестационарных условий разогрева и разгона, учитывая свойства материала по радиусу, соответствующие действительной диаграмме деформирования, а в эксперименте создавать заданное распределение температуры по радиусу диска и выдерживать закон изменения оборотов и нагрева. [3]
В случае неравномерного нагрева диска к напряжениям, вызванным центробежными силами его собственной массы и контурными нагрузками, прибавляются температурные напряжения. [4]
Основная нагруженность ротора в эксплуатации обусловлена воздействием центробежных сил, сил, распределенных в проточной части ротора от газового потока, перепадов давлений на ступени, а также неравномерного нагрева диска, лопаток, бандажа в тех случаях, когда он имеется, в переходных и стационарных режимах работы турбины. Центробежные силы, вызванные высокими скоростями вращения ротора, представляют собой одну из основных составляющих квазистатического нагружения. Угловая скорость вращения ротора может быть оценена с большой точностью в стендовых испытаниях. Гораздо сложнее обстоит дело с определением характеристик термомеханического нагружения ротора турбины от взаимодействия с газовым потоком. Нагрузки могут быть получены в настоящее время лишь на основе решения задач газовой динамики в плоской и объемной постановке в предложении как идеального несжимаемого, так и вязко сжимаемого течения. Это чрезвычайно трудоемкие задачи, особенно в последнем случае, решение которых позволяет получить характеристики теплообмена, распределение скоростей, нормальных и касательных сил в проточной части, пульсации этих сил, обусловленных вращением роторами обтеканием решетки. [5]
Весьма общее решение для быстровращающихся дисков дал А. Д. Коваленко [72], применивший его к расчету дисков конического и экспоненциальных профилей, нагруженных собственной кассой и боковой нагрузкой, при неравномерном нагреве диска. [6]
Весьма общее решение для быстровращающихся дисков дал А. Д. Коваленко [72], применивший его к расчету дисков конического и экспоненциальных профилей, нагруженных собственной массой и боковой нагрузкой, при неравномерном нагреве диска. [7]
Заметим, что, так же как и в предыдущем примере, в рассматриваемом случае площадь эпюры окружных напряжений равна нулю, поскольку нормальная сила в радиальном сечении при неравномерном нагреве диска равна нулю. [8]
В этом случае записанные выше величины допустимо приближенно принять за напряжения, возникающие в результате неравномерного нагрева диска при освобождающем числе оборотов. [9]