S-состояние

Cтраница 1

S-состояния), а пропорциональна q, как мы видели выше. [1]

S-состояний), каждое состояние будет дважды вырождено. Это происходит вследствие того, что два уровня, для которых момент А равен L и - L, имеют одинаковые энергии. Однако при взаимодействии между электронным и вращательным движениями уровни оказываются разделенными, и каждая вращательная линия в П - и А-состоя-ниях расщепляется на две компоненты; это явление известно под названием Д - удвоения. Разделение вращательных линий очень мало для низких значений результирующего квантового числа /, но оно увеличивается по мере возрастания /, хотя никогда не делается значительным. [2]

S-состоянии орбитальный момент количества движения равен нулю. Порошки железо-аммоний и железо-сульфат калия обнаруживают [21 ] расщепление уровней на 23 Ггц при отсутствии поля. Резонанс на ионе Со2 наблюдался только при низких температурах, и g - фак-тор при этом сильно отличался [2] от своего значения при свободном спине. Во фторосиликате основной спиновый триплет иона № 2 разрешался [373] в дублет и синглет, лежащий на 0 9 Ггц выше. [3]

Характеризуют только S-состояния и отмечаются верхним индексом или - - соответственно. [4]

Для ионов в S-состоянии, Feat ( 3d5 6SB / 2) или Eu2 ( 4 / 7 8S7 / 2) эти критерии выполняются при определенных условиях. [5]

У иона в S-состоянии ( например, Мп2) нет орбитального вырождения. Однако кристаллическое поле может вызвать некоторое снятие спинового вырождения ( разд. [6]

Результаты для ионов в S-состоянии показывают, что с увеличением ковалентности в двухатомных полупроводниках вследствие спиновой делокализации уменьшается постоянная сверхтонкого взаимодействия, а сдвиг - фактора и расщепление в кубическом поле возрастают. Зависимость параметров э.п.р. - спектров ионов в 655 / 2-состоянии делает возможным быструю ( но грубую) оценку ковалентности в двухатомных полупроводниках, регистрируя передаваемую своеобразным радиозондом - ионами Мп2 и Fe3 - на сантиметровых волнах информацию о твердом теле. С другой стороны, эти зависимости также подчеркивают необходимость разработки теории спектров э.п.р. в ковалентных кристаллах, корректно учитывающую ковалентность химической связи. Такая теория может быть построена на основе полуэмпирического метода молекулярных орбит, модифицированного соответствующим образом. [7]

Ионы, находящиеся в S-состоянии, как, например, Fe3, имеют орбитальный момент, строго равный нулю, и поэтому время спин-решеточной релаксации относительно большое. Более того, поскольку скорость релаксации зависит от спектра колебаний решетки, время релаксации растет с понижением температуры. [8]

Зависимость экранирования ядра А ядром В от относительной ориентации А и В по отношению к приложенному полю. [9]

А, находятся в чистых S-состояниях. Если А - водород, то значение а а мало по сравнению с о однако если А 19F, то о а является доминирующим членом. [10]

Поэтому матричный элемент между двумя S-состояниями обращается в нуль. Заметим, что в атоме водорода, содержащем один электрон, переход в состояние с L L запрещен по четности. [11]

Спин-решеточная релаксация для иона в S-состоянии, когда ( L) О, представляет собой другой случай. Блюм и Орбах [52] выполнили расчеты для Мп2 в MgO, которые показали, что достаточно примеси возбужденных уровней, являющихся S-уровнями, к основному состоянию из-за спин-орбитальной связи, чтобы получить времена релаксации, согласующиеся с экспериментом. Другой механизм релаксации, предложенный Леушиным [53], учитывает модуляцию фононами спин-спиновых связей электронов остова через воздействие модуляции кристаллического поля на орбитальный момент электронов. Экспериментальное изучение такой релаксации высокого порядка часто оказывается трудным и усложняется эффектами спин-спиновой и перекрестной релаксации, которые рассматриваются ниже. [12]

Для дейтона, находящегося в S-состоянии с L 0, магнитные моменты складываются арифметически. Состояние с L2 дает дополнительный вклад орбитального магнитного момента в полный магнитный момент системы. [13]

Атомы газовой среды находятся в S-состоянии. Если излучающий атом находится также в S-состоянии, то Un 0 для диполь-дипольного взаимодействия атомов. Этот результат вытекает из известных правил отбора для оператора дипольно-го момента. [14]

Хотя ион Fe444 находится в S-состоянии, его соли, подобно соединениям двухвалентного марганца, показывают определенную, хотя и слабую анизотропию. Это, невидимому, может быть обусловлено отчасти диамагнитной анизотропией кристалла и частично взаимодействием магнитных моментов и их некубическим расположением в кристаллической решетке. Помимо этого, анизотропия отчасти обусловлена также штарковским расщеплением под влиянием электрического кристаллического поля. [15]

Страницы: 1 2 3 4