Cтраница 1
Амплитуды колебаний решетки меняются с температурой, поэтому роль ангармонических членов также зависит от температуры. Только при низких температурах, когда амплитуды колебаний становятся малыми, можно пренебречь ангармоническими членами и считать, что колебания атомов происходят в соответствии с рассмотренной выше простой схемой. [1]
Еще одной причиной нелинейности температурной зависимости удельного сопротивления при высоких температурах является тепловое расширение. Характеристическая температура понижается и поэтому амплитуда колебаний решетки увеличивается. Таким образом, для платины, у которой 6Я составляет примерно 240 К, зависимость удельного сопротивления от температуры при комнатной температуре и выше получает квадратичную составляющую, связанную с тепловым расширением. [2]
Следует подчеркнуть влияние температуры на обсуждаемые здесь эффекты. Ангармоническое взаимодействие мод решетки и внутренних колебаний линейно зависит от амплитуды колебаний решетки. Этот эффект должен уменьшаться при низких температурах. Следовательно, разностные полосы, включающие низкочастотные колебания, будут с понижением температуры постепенно исчезать, так как их интенсивность пропорциональна заселенности возбужденных колебательных состояний. При высокой температуре влияние ангармоничности становится более существенным, так как при этом возбуждаются моды решетки и низкочастотные внутренние колебания, что приводит к уширению линий, сопровождающемуся возрастанием интенсивности составных полос. В гармоническом приближении интенсивность линий не зависит от температуры. Поэтому любая сильная зависимость интенсивности линии от температуры может быть вызвана влиянием ангармоничности, хотя возможны и другие причины, например ориентационный эффект. [3]
Реальные металлы обладают отличным от нуля сопротивлением, так как электроны рассеиваются вследствие наличия дефектов кристаллической решетки и ее колебаний. По мере роста температуры внутреннее сопротивление металлов также растет, так как из-за увеличения амплитуд колебаний решетки, энергия которых дропорциональна kT, возрастает рассеяние электронов. [4]
В соединениях типа А3В5 значения подвижностей носителей тока обычно превышают подвижности в элементарных аналогах. Это обстоятельство в работе [581] объясняется резонансным упрочнением связи в веществах типа А3В5 и связанным с этим уменьшением амплитуды термических колебаний решетки, на которых, следовательно, происходит меньшее рассеяние носителей тока. Последним фактором и определяется большая подвижность носителей тока в А3В5, рассеяние же электронов на оптических колебаниях, появляющихся вместе с ионной связью, играет второстепенную роль. При переходе от соединений типа А3В5 к соединениям А2В6 главную роль играет рассеяние на оптических колебаниях. [5]
В соединениях типа А3ВЬ значения подвижностей носителей тока обычно превышают подвижности в элементарных аналогах. Это обстоятельство в работе [581] объясняется резонансным упрочнением связи в веществах типа А3В5 и связанным с этим уменьшением амплитуды термических колебаний решетки, на которых, следовательно, происходит меньшее рассеяние носителей тока. Последним фактором и определяется большая подвижность носителей тока в А3В5, рассеяние же электронов на оптических колебаниях, появляющихся вместе с ионной связью, играет второстепенную роль. При переходе от соединений типа А3В5 к соединениям А2В6 главную роль играет рассеяние на оптических колебаниях. [6]
В щелочных металлах рассеяние электронов может быть обусловлено примесными атомами и такими нарушениями периодичности кристаллической решетки, как внешняя поверхность образца или границы зерен. В относительно чистых материалах, однако, наиболее важным механизмом рассеяния является рассеяние на тепловых колебаниях решетки. Интенсивность этого рассеяния зависит от амплитуды колебаний решетки. Поэтому деформация сжатия, уменьшая амплитуду колебаний, уменьшает удельное сопротивление. Этот же эффект приводит к увеличению удельного сопротивления образца при растяжении и поэтому увеличивает коэффициент тензочувствительности у, по сравнению со значениями 1 5 - 1 9, обусловленными только изменением геометрических размеров. [7]
Исследования показали, что поведение вибрирующего слоя резко изменяется после начала подачи воздуха под решетку и при различных значениях ускорения вибрации. Все частицы слоя приобретают интенсивное относительное движение, внешне напоминающее движение частиц в обычном кипящем слое, но отличающееся большей равномерностью и отсутствием пузырей. При больших ускорениях вибрации и амплитудах колебаний решетки отмечается переход вибровзве-шенного слоя в третью область - фонтанирующий слой. [8]
Положение края полосы поглощения должно зависеть от давления, поскольку сжатие кристаллической решетки изменяет ширину запрещенной зо НЫ. Размеры решетки изменяются также и при изменении температуры, но в данном случае на оптические свойства влияет дополнительный эффект, связанный с тем, что изменение колебаний решетки влияет на ширину энергетических уровней. Фан [25] показал, что уширение энергетических уровней, обусловленное возрастанием амплитуды колебаний решетки с повышением температуры, в некоторых кристаллах является при определении сдвига края полосы более существенным, чем термическое расширение. [9]