Cтраница 2
Делалось много различных предположений [129, 328] относительно фазы и амплитуды колебаний частицы сразу после столкновения, но как классическое [181, 467, 468] решение, так и квантовое [293], в предположении распределения Больцмана, хорошо согласуются с опытом. [16]
Тепловое расширение кристаллических тел при нагревании объясняется увеличением амплитуды колебаний частиц. При этом расстояние между частицами при их сближении становится меньше, а при удалении больше, чем при низкой температуре. Но на малых расстояниях действуют очень быстро растущие силы отталкивания, тогда как на больших расстояниях действуют медленно спадающие силы притяжения. Таким образом, тепловое расширение кристаллических тел связано с несимметричностью сил взаимодействия относительно положения равновесия. [17]
При выводе данных уравнений делается допущение о малости амплитуд колебаний частиц, что приводит к линейным зависимостям звукового давления и смещения частиц среды, а также об отсутствии внутренних потерь энергии в среде. [18]
Тепловое расширение кристаллических тел при нагревании объясняется увеличением амплитуды колебаний частиц. При этом расстояние между частицами при - их сближении становится меньше, а при удалении больше, чем при низкой температуре. Но на малых расстояниях действуют очень быстро растущие силы отталкивания, тогда как на больших расстояниях действуют медленно спадающие силы притяжения. Таким образом, тепловое расширение кристаллических тел связано с несимметричностью сил взаимодействия относительно положения равновесия. [19]
Эта модель может применяться в тех случаях, когда амплитуда колебаний частицы невелика. [20]
Стоячая звуковая волна - звуковая волна, при которой амплитуды колебания частиц среды в различных точках различны. Если амплитуда звукового давления в каждой из двух звуковых волн, распространяющихся навстречу друг другу, равна Р, то в пучности звукового давления С. Расстояние от пучности до узла равно четверти длины звуковой волны. Пучность звукового давления совпадает с узлом колебательной скорости частиц среды и наоборот. [21]
С другой стороны, приведенная температура пропорциональна среднему квадрату амплитуды колебаний частиц в квазигармоническом приближении, и, в соответствии с критерием Линдемана, она должна быть приблизительно постоянной вдоль линии плавления. [22]
Следопателыю, температура плавления - это температура, при которой амплитуда колебаний частиц достигает величины, заставляющей их сталкиваться. Правильная кристаллическая решетка не может существовать выше этой температуры. При охлаждении расплава наблюдается обратная картина - колебания частиц жидкости постепенно начинают уменьшаться. [23]
Подставив эти данные в формулу (102.11), найдем, что при громкости 60 дБ амплитуда колебаний частиц составляет - 4 - 10 мм для самых длинных волн и - 3 - 10 - 7 мм для самых коротких волн. При громкости 130 дБ амплитуда колебаний для самых длинных волн достигает - 2 мм. [24]
Подставив эти данные в формулу (102.11), найдем, чго при громкости 60 дБ амплитуда колебаний частиц составляет - 4 - 10 - 4 мм для самых длинных волн и - 3 - 10 - 7 мм для самых коротких волн. При громкости 130 дБ амплитуда колебаний для самых длинных волн достигает - 2 мм. [25]
При интерференции волн в зависимости от разности хода волн от точки к точке волнового поля меняется как амплитуда колебания частиц среды, так и энергия их колебания. Она увеличивается в одних местах за счет уменьшения ее в других местах. [26]
На свободной поверхности твердого тела можно возбудить поверхностные волны или волны Рэлея, частицы в которых движутся по эллипсам. Амплитуда колебаний частиц по мере удаления от свободной поверхности убывает по экспоненте, поэтому волна локализована в тонком поверхностном слое толщиной в 1 - 1 5 Я. [27]
На свободной поверхности твердого тела могут распространяться поверхностные волны или волны Рэлея. Амплитуда колебаний частиц по мере удаления от свободной поверхности убывает по экспоненте, поэтому волна локализована в тонком поверхностном слое толщиной в одну-полторы длины волны. [28]
Как объяснить, почему амплитуда избыточного давления должна быть одинакова с обеих сторон границы раздела двух сред. Как изменяется амплитуда колебаний частиц среды при переходе волны из среды более плотной в среду менее плотную. [29]
Если твердое тело нагревать, то его внутренняя энергия ( складывается из энергии колебаний частиц в узлах решетки и энергии взаимодействия этих частиц) возрастает. При повышении температуры амплитуда колебаний частиц увеличивается до тех пор, пока кристаллическая решетка не разрушится, - твердое тело плавится. На рис. 114, а изображена примерная зависимость Т ( Q), где Q - количество теплоты, получаемое телом при плавлении. По мере сообщения твердому телу теплоты его температура повышается, а при температуре плавления Тт начинается переход тела из твердого состояния в жидкое. Температура Тщ, остается постоянной до тех пор, пока весь кристалл не расплавится, и только тогда температура жидкости вновь начнет повышаться. [30]