Амплитуда - тепловое колебание - атом
Cтраница 2
При изменении температуры кристалла, обладающего такой поляризованностыо Ps, изменяется и амплитуда теплового колебания атомов, а также благодаря тепловому расширению ( или сжатию) изменяются размеры кристаллов. Из-за перечисленных выше эффектов спонтанная поляризованность Р обычно зависит от температуры. В связи с этим изменяемая часть поляризован-ности, определяемая температурой, проявляется на поверхностях кристалла. [16]
При повышении температуры титана до 882 и циркония до 867 С вследствие возрастания амплитуды тепловых колебаний атомов в антифазной оптической ветви происходит сближение, спиновое расщепление и перекрывание р-орбиталей остовных - оболочек. Образование шести ковалентных двухэлектронных а-связей каждого атома с шестью соседями во второй координационной сфере ведет к перестройке ПГ структуры a - Ti ( Zr) в ОЦК структуру p - Ti ( Zr), При этом из 12 сильных и коротких металлических связей каждого атома со своими соседями в плотной гексагональной a - фазе сохраняется восемь таких же металлических связей в ОЦК р-фазе и появляется шесть новых более длинных и слабых ковалентных связей. Длина металлических связей примерно равна атомному диаметру и составляет 2 93 А для титана и 3 19 А для циркония. Фактически кратчайшие межатомные расстояния между атомами в шютноупакованных рядах базисных плоскостей a - титана и а-циркония составляют 2 95 и 3 23 А, а вдоль объемных диагоналей ОЦК р-модификаций 2 86 и 3 125 А соответственно. [17]
Тепловая энергия, подводимая при нагревании к упорядоченному сплаву, не только увеличивает амплитуду тепловых колебаний атомов, но также вызывает разупорядочение структуры. Поэтому удельная теплоемкость сплава больше теплоемкости, рассчитанной аддитивно из свойств компонентов. По мере разуло-рядочения структуры удельная теплоемкость возрастает до тех пор, пока около критической точки, где этот процесс идет быстро, она не становится аномально большой. [18]
Движущей силой полиморфных превращений, происходящих при повышении температуры, является увеличение энергии решетки и амплитуды тепловых колебаний атомов. [19]
 |
Схема, иллюстрирующая влияние изменения ммкдуатомных расстояний ца ширину запретной зоны. [20] |
Ширина запретной зоны изменяется с температурой по двум причинам: а) при изменении температуры тела изменяется амплитуда тепловых колебаний атомов решетки, и б) изменение температуры вызывает изменение объема тела, или, что то же самое, изменение междуатомных расстояний. Первый эффект всегда вызывает расширение разрешенных зон ( и как следствие - сужение запретной зоны) с повышением температуры; второй может приводить как к сужению запретной зоны, так и к ее расширению при повышении температуры, в зависимости от конкретного хода кривых на схеме энергетических зон. [21]
Основное предположение колебательной теории Линдеманна [10], развитой Гилварри [7], заключается в том, что плавление начинается тогда, когда амплитуда тепловых колебаний атомов достигает некоторой критической доли расстояния между равновесными положениями соседних атомов. Недавно предложенная модель В. И. Владимирова [1], где в качестве основных дефектов рассматриваются вакансии, также дает разумные предсказания параметров плавления. [22]
Коэффициент термического расширения твердого тела характеризует изменение длины ( или объема) при изменении температуры на один градус и, следовательно, является мерой возможности увеличения амплитуды тепловых колебаний атомов при повышении температуры. [23]
Коэффициент термического расширения твердого тела характеризует изменение длины ( или объема) при изменении температуры на один градус и, следовательно, является мерой возможности увеличения амплитуды тепловых колебаний атомов при повышении температуры. [24]
При достаточном понижении температуры, когда кинетическая энергия атомов не в состоянии помешать естественному стремлению атомов к сближению и упорядоченному расположению ( например, при комнатных температурах амплитуда тепловых колебаний атомов составляет только 5 - 10 % от средней величины межатомных расстояний), возникает кристаллическая структура с определенной симметрией. [25]
Если учесть, что в процессе колебаний атомов вокруг положений равновесия в кристаллической решетке происходит соответствующее изменение энергии связи и такое изменение кристалл выдерживает без разрушения, то амплитуды тепловых колебаний атомов и можно положить в основу рассуждений. Анализ тепловых колебаний атомов в кристаллах щелочных га-логенидов по рентгеновским данным показал, что во всех случаях изменение длин связей составляет 10 % от величины равновесного межатомного расстояния. Амплитуды возрастают примерно вдвое ( критерий Линдемана) при повышении температуры до точки плавления кристалла. [26]
Из (1.101) видно, что величина подвижности уменьшается при увеличении температуры и, следовательно, рассеяние на акустических колебаниях решетки наиболее существенно при высоких температурах, когда возрастает амплитуда тепловых колебаний атомов решетки. [27]
 |
Температурные зависимости эффектов Холла и изменения сопротивления полупроводника в магнитном поле. [28] |
Подвижность электронов у большинства полупроводников по мере повышения температуры, начиная с - ( 40 - 30) С, обычно уменьшается, вследствие уменьшения длины свободного пробега электрона, зависящей от амплитуды тепловых колебаний атомов в узлах кристаллической решетки твердого тела. [29]
Проведено сопоставление интенсивностей дифракционных максимумов для поликристаллнческих пленок фтористого натрия при температурах комнатной и жидкого азота. Рассчитаны амплитуды тепловых колебаний атомов, характеристические температуры и факторы Дебая - Валлера для различных рефлексов. [30]
Страницы: 1 2 3 4