Наинизшие

Cтраница 2

В изолированном атоме электроны могут находиться в состояниях только с определенными, разрешенными уровнями энергии относительно ядра атома. Все другие уровни энергии являются невозможными, запрещенными. В невозбужденном атоме электроны заполняют наинизшие ( близкие к ядру) разрешенные уровни энергии, тогда как верхние уровни энергии остаются не занятыми, свободными. Каждый уровень энергии атома может быть заполнен количеством электронов, не превышающим некоторого определенного числа. Так, первый, наинизший уровень энергии может быть заполнен не более чем двумя электронами. [16]

Плоская квадратная. модель Изинга. [17]

Таким образом, переворот диполя требует некоторой конечной энергии АЕ. Эти рассуждение неправильны для одномерной решетки, так как в этом-случае наинизшие по энергии возбужденные состояния соответствуют перевороту всех диполей справа ( или слева) от некоторого узла. В достаточно длинной цепочке их встретится сколь угодно много, так что ох - - 0 при. [18]

Учтем, что, поскольку cos ( - Ф) созО, орбитали с квантовыми числами / и - / вырождены. Таким образом, согласно теории Хюккеля, я-орбитали циклического полиена С2 Н2 являются вырожденными парами, за исключением наинизшей ( / 0) и наивысшей ( / k) орбиталей, которые не вырождены. В основных состояниях этих молекул я-орбитали заполнены 2& - электро-нами, по два на каждую орбиталь, причем наинизшие по энергии орбитали заполняются в первую очередь. Если имеются две вырожденные орбитали и только два электрона для их заполнения, то, согласно правилу Гунда ( которое было подробно обсуждено в гл. Таким образом, плоские циклические альтернантные углеводороды С ы, для которых k нечетно, как, например, С6Н6, СюНю, CuHu и CisHis, согласно теории Хюккеля, будут иметь замкнутую оболочку из 2& - электронов, делокализованных по кольцу на k связывающих орбиталях. В противоположность этому плоские циклические альтернантные углеводороды, для которых k четно, такие, как С4Н4 и С8Н8, согласно теории Хюккеля, должны существовать в триплетном состоянии и быть ре-акционноспособными веществами. [19]

Учтем, что, поскольку cos ( - Ф) cos ft, орбитали с квантовыми числами / и - / вырождены. Таким образом, согласно теории Хюккеля, л-орбитали циклического полиена С2 Н2й являются вырожденными парами, за исключением наинизшей ( / 0) и наивысшей ( / k) орбиталей, которые не вырождены. В основных состояниях этих молекул я-орбитали заполнены 2 / г-электро-нами, по два на каждую орбиталь, причем наинизшие по энергии орбитали заполняются в первую очередь. Если имеются две вырожденные орбитали и только два электрона для их заполнения, то, согласно правилу Гунда которое было подробно обсуждено в гл. Таким образом, плоские циклические альтернантные углеводороды Сз ЬЬ:, для которых k нечетно, как, например, СбНе, СюНю, СнНн и CisHig, согласно теории Хюккеля, будут иметь замкнутую оболочку из 2& - электронов, делокализованных по кольцу на k связывающих орбиталях. В противоположность этому плоские циклические альтернантные углеводороды, для которых k четно, такие, как С4Н4 и CsHs, согласно теории Хюккеля, должны существовать в триплетном состоянии и быть ре-акционноспособными веществами. [20]

Если магнитные квантовые числа Мит относятся к оси z, то тр М - - т является хорошим квантовым числом, хотя F не является таковым ( § 9 гл. Картина расщепления в нулевом магнитном поле изменяется. Состояния с различными значениями тр имеют разные энергии ( ср. Поэтому наинизшие по энергии состояния имеют преимущественную заселенность, и появляется возможность осуществить ядерное выстраивание. Предельные случаи анизотропии, соответствующие А 0 или Л к 0, показаны на фиг. Очевидно, что в этих двух случаях получается ядерное выстраивание, противоположное по знаку. Так как четность в таком процессе сохраняется, то угловое распределение зависит от ядерного выстраивания и аналогичных величин более высокого четного порядка. При - излучении четность не сохраняется и угловое распределение зависит от ядерной поляризации и от определяющих ядерт ную ориентацию величин более высоких порядков как четных, так и нечетных. [21]

Средний размер глобул D элементарно вычисляется из удельной поверхности s: D 6 / 6s, где 8 - плотность материала частиц. С тех пор этот способ часто используется в советских и зарубежных работах. У нас, однако, никогда не было уверенности в том, что эта оценка достаточно удовлетворительна в применении к беспорядочным упаковкам одинаковых глобул. Таким образом, пористость при данном п для правильных и случайных упаковок весьма близка, если сравниваются наинизшие из нескольких возможных ее значений, считая их наиболее вероятными. Следовательно, предложенная нами грубая оценка п, основанная на соотношениях для правильных упаковок, оказалась приблизительно верной и для случайных упаковок глобул. Оба средних параметра D та п неоднократно успешно использовались для приближенного решения многих прикладных задач, перечисленных выше. Легко показать, что они связаны простой зависимостью с преобладающим размером пор. [22]

Средний размер глобул D элементарно вычисляется из удельной поверхности s: D G / & S, где 6 - плотность материала частиц. С тех пор этот способ часто используется в советских и зарубежных работах. У нас, однако, никогда не было уверенности в том, что эта оценка достаточно удовлетворительна в применении к беспорядочным упаковкам одинаковых глобул. Таким образом, пористость при данном п для правильных и случайных упаковок весьма близка, если сравниваются наинизшие из нескольких возможных ее значений, считая их наиболее вероятными. Следовательно, предложенная нами грубая оценка га, основанная на соотношениях для правильных упаковок, оказалась приблизительно верной и для случайных упаковок глобул. Оба средних параметра D ж п неоднократно успешно использовались для приближенного решения многих прикладных задач, перечисленных выше. Легко показать, что они связаны простой зависимостью с преобладающим размером пор. [23]

Страницы: 1 2