Амплитуда - поля
Cтраница 2
 |
Параллелепипед Фре - Пластинка в четверть волны, осу. [16] |
Исследование этих полей показывает, что по мере углубления во вторую среду они быстро убывают по экспоненциальному закону, и на глубине, сравнимой с длиной волны, амплитуды полей уменьшаются в несколько раз. Такое их ослабление происходит не вследствие поглощения света, ибо мы предполагаем обе среды вполне прозрачными, в соответствии с чем вся падающая энергия полно - - стью отражается, возвращаясь в первую среду. [17]
Исследование этих полей показывает, что по мере углубления во вторую среду они быстро убывают по экспоненциальному закону, и на глубине, сравнимой с длиной волны, амплитуды полей уменьшаются в несколько раз. [18]
Если s - вещественная величина ( в силу ( 2), при этом s 0), то в волновой зоне поле будет затухать экспоненциально, излучения не происходит. При чисто мнимом s амплитуда полей в волновой зоне будет меняться как / у г, что соответствует цилиндрическим волнам. [19]
 |
Диаграммы, иллюстрирующие получение волн с круговой поляризацией. [20] |
На рис. 13.14 показан процесс получения волн с круговой поляризацией как результат сложения двух волн, удовлетворяющих указанным условиям. Обе составляющие волны имеют равные амплитуды полей и распространяются в одном направлении - по оси х - Векторы электрического поля первой волны параллельны оси г, а векторы электрического поля второй волны параллельны оси у. Между полями обеих волн имеется сдвиг по фазе на 90, а поэтому в тех сечениях оси х, в которых поле одной волны максимально, поле другой волны равно нулю. [21]
Сверх того, мы увидим, что безмассовые полевые уравнения для произвольного спина ( волновое уравнение, уравнение Вейля для нейтрино, уравнения Максвелла для свободного поля, линеаризованные уравнения Эйнштейна) возникают очень простым путем из комплексной структуры твисторного пространства: они задаются контурными интегралами голоморфных функций от твисторов. Твисторное представление дает геометрическую трактовку обычному расщеплению амплитуд полей на части положительной и отрицательной частоты, описывая его в терминах расположения особенностей голоморфных функций. Таким образом, твисторный формализм соединяет в себе различные аспекты, как квантовые, так и классические, той роли, которую, по-видимому, играют в физике комплексные числа. [22]
С - контур на бесконечности, а Р и U определяются выражениями ( 11.1.19 а) и (11.1.196) соответственно. Контурный интеграл в (11.1.27) обращается в нуль, поскольку на бесконечности амплитуды полей локализованных мод равны нулю. [23]
Складывая равенства ( 4) и ( 5), получаем формулу, приведенную в условии задачи. Она представляет собою точное соотношение, связывающее изменение ДА постоянной распространения с амплитудами полей. Однако в большинстве случаев точное решение задачи о волноводе, частично заполненном диэлектриком, не может быть получено. Тогда с помощью полученной формулы для ДА можно подсчитать изменение постоянной распространения, которая является важной характеристикой волны в волноводе. [24]
Аналогичные явления наблюдаются и в периодической активной среде типа ЦСР. Действительно, с приближением к частоте отсечки в полосе прозрачности при неизменной передаваемой мощности резко возрастает амплитуда полей в структуре, что позволяет увеличить эффективность взаимодействия электронного пучка с полями структуры. [25]
Это можно увидеть с помощью следующего, очень упрощенного, эвристического рассуждения, в ходе которого мы пренебрегаем всеми пространственными изменениями и считаем, что все N атомов сконцентрированы в точке. Амплитуда эффективного поля Эфф5 действующего на каждый диполь, является суммой амплитуды внешнего или приложенного поля Прил и амплитуд полей, создаваемых всеми другими атомными диполями. [26]
В основе этой модели лежит предположение о том, что при одновременном возбуждении нескольких мод разности их частот достаточно велики для того, чтобы за период межмодовых биений инверсная населенность не успевала заметно измениться. Это предположение, которое при конкуренции аксиальных мод оправдывается почти всегда, позволяет рассчитывать инверсную населенность, суммируя не амплитуды полей отдельных мод, а прямо их интенсивности. [27]
Анализ выражений (1.52) показывает, что возбуждаемая в ДВ пара комплексных волн имеет много общего со стоячей и реактивно затухающей волнами: все составляющие как электрического, так и магнитного поля во времени синфазны; фазовый сдвиг между векторами Ес и Нс равен я / 2; комплексный вектор Пойнтинга в произвольной точке ДВ имеет чисто мнимое значение. Отличие поля, образованного двумя комплексными волнами, от полей стоячей и реактивно затухающей волн состоит в законе изменения амплитуды полей по продольной координате. [28]
Из выражения (4.44) следует, что при усреднении по фазам второе слагаемое в правой части исчезнет, так как оно пропорционально произведению трех амплитуд потенциала, в то время как последнее слагаемое дает вклад в искомое уравнение для амплитуд. Если такие члены дают вклад в уравнение (4.41), то они могут привести к появлению в (4.44) дополнительных слагаемых, пропорциональных произведению четырех амплитуд полей, которые не исчезнут при усреднении по фазам. [29]
Указанные различия обусловлены физическими особенностями формирования зависимости ЭПР объекта от угла наблюдения в сравниваемых случаях. Так, при когерентных источниках отражения глубина пе-грепадов зависимости а ( у), а следовательно, и дисперсия D2 определяются главным образом амплитудами слагаемых полей, которые тем больше, чем больше ст; при некогерентных источниках интерференционные минимумы и максимумы нивелируются, и тогда определяющим оказывается дисперсия ЭПР отдельных участков локального отражения. [30]
Страницы: 1 2 3