Cтраница 2
Амплитуда рассеяния каждого атома одна и та же; следовательно, поле рассеянной волны оказывается в N раз больше. Интенсивность рассеиваемого света увеличивается в N2 раз. Если бы атомы находились далеко друг от друга, мы получили бы увеличение в N раз по сравнению со случаем отдельного атома, а здесь возникает N2 раз. [16]
Амплитуда рассеяния отдельной частицей определяется характером распределения в ней рассеивающего вещества. Можно встретить частицы ( отверстия), в которых плотность рассеивающего вещества плавно падает с удалением от центра атома. Можно представить себе более резкие неоднородности - включения или поры, на краях которых плотность меняется скачком. [17]
Амплитуда рассеяния диском нами уже в сущности была найдена, когда мы рассматривали рассеяние цилиндром ( стр. [18]
Амплитуда рассеяния а различна для триплетного и син-глетного состояний. Легко написать фиктивную энергию взаимодействия в таком виде, чтобы она давала автоматически правильные результаты как для триплетного, так и для синглетного состояний. [19]
Амплитуда рассеяния представляет собой взятый с обратным знаком сдвиг фазы рассеянной s - волны, деленный на волновой вектор нейтрона. Если для всех рассеянных воли фазовые сдвиги одинаковы, то в этом случае рассеяние является полностью когерентным. [20]
Амплитуда рассеяния убывает с ростом sin ОД. [21]
Амплитуда рассеяния нуклона на нуклоне выражается через амплитуду рассеяния таких я-мезонов на нуклонах, а последняя может быть точно вычислена с помощью дисперсионных соотношений для рассеяния я-мезона на нуклонах при фиксированной передаче импульса. Кроме этой амплитуды отдельно учитываются члены, соответствующие первому приближению теории возмущений ( с перенормированной константой g2) в рассеянии мезона на нуклоне. Хотя эти члены обращаются в нуль при со 0, вклад их из-за наличия полюса при малых значениях со л2 / 2т оказывается сравнимым по величине и противоположен по знаку с вкладом от членов, вычисляемых из дисперсионных соотношений. [22]
Матричная амплитуда рассеяния fvn, m имеет размерность [ т - 1 ] см1 и может быть сделана безразмерной введением соответствующей массы. Этого, однако, обычно не делают из традиционных соображений соответствия ее нерелятивистского предела с размерной квантово-механической амплитудой рассеяния. [23]
Амплитуды рассеяния нейтронных лучей имеют один порядок для всех атомов и, кроме того, они не зависят от угла рассеяния. [24]
Амплитуда рассеяния рентгеновых лучей данным объектом определяется его электронной плотностью р ( г), которая равна среднему числу электронов в элементе объема около точки г, деленному на этот элемент объема. [25]
Если амплитуда рассеяния зависит от спинового состояния системы, то не все рассеяние является когерентным по отношению к падающей волне. [26]
Если амплитуда рассеяния зависит от спинового состояния системы, то не все рассеяние является когерентным по отношению к падающей волне. Возникающая при рассеянии некогерентность может быть названа спиновой некогерентностью, так как она обусловлена зависимостью рассеяния от спина системы двух сталкивающихся частиц. [27]
Но амплитуда рассеяния, а с нею и SQ, должны быть аналитическими функциями во всей области изменения энергии. [28]
Но амплитуда рассеяния, а с нею и S0 должны быть аналитическими функциями во всей области изменения энергии. [29]
Но амплитуда рассеяния, а с нею и So, должны быть аналитическими функциями во всей области изменения энергии. [30]